ინფორმაცია საგანმანათლებლო ორგანიზაციის პედაგოგიური პერსონალის შესახებ. ჩერპანოვი, ვალერი ვენიამინოვიჩი, თვითმფრინავების თერმული დაცვისთვის მაღალფოროვანი მასალების თვისებების შესწავლისა და პროგნოზირების მეთოდოლოგია
თავი I. SV0B0DN0M0LEC7LAR მრავალკომპონენტიანი იონიზებული აირის დინამიკა დამუხტული ცენტრალური სიმეტრიული ზედაპირების ვიბრაციაში. ფუტი
§1.1. დამუხტული ზედაპირების სიახლოვეს თავისუფალი მოლეკულური ნაკადების რიცხვითი მოდელირების ზოგიერთი მეთოდოლოგიური ასპექტი.
1.1.1. ვლასოვის კინეტიკური განტოლება.iS
1.1.2. მაკრონაწილაკების მეთოდი.
1.1.3. ბადის მეთოდები.$d
§1.2. პრობლემის ფორმულირება
§1.3. გადაწყვეტის მეთოდი.
1.3.1. დავალების მასშტაბირება.zd
1.3.2. გამოთვლითი წრე.
§1.4. ბინარული იონიზებული აირის კედელთან ახლოს ფენის მოდუნების რიცხვითი სიმულაციის შედეგები
1.4.1. ინტეგრალური მახასიათებლების მოდუნება.“33
1.4.2. განაწილების ფუნქციების რელაქსაცია.
1.4.3. დარღვეული ზონის დასვენების დრო. სივრცის მუხტის შრის დენის ძაბვის მახასიათებელი
§1.5. იონებისა და ელექტრონების სავარაუდო განაწილების გამოყენების შესაძლებლობის შესახებ
1.5ლ. კვაზი-სტაციონარული განაწილებები თავისუფალი ელექტრონებითვითმმართველობის ელექტრულში
1.5.2. პრობლემის ფორმულის თავისებურებები და პუასონის არაწრფივი განტოლების ამოხსნის მეთოდი
1.5.3. სიმულაციის შედეგების ანალიზი
§1.6. ნეგატიური იონების გავლენა მოლეკულურ რეჟიმში კედელთან ახლოს ფენების რელაქსაციაზე.S
თავი 2. სუსტად იონიზირებული აირის დინამიკის მათემატიკური მოდელირება დამუხტული სფერული და ცილინდრული ობიექტების ხილვადობაში
კნუდსენის რიცხვის შუალედური ღირებულება.
§2.1. პირდაპირი არასტაბილური ზონდის პრობლემა სუსტად იონიზებული პლაზმისთვის გარდამავალი ნაკადის რეჟიმში
2.1 ლ. განტოლებათა სისტემა.
2.1.2. კოორდინატთა სისტემის შერჩევა და მასშტაბირება
§2.2. შუალედური KP-ით პირდაპირი ზონდის ამოცანების გადაჭრის მეთოდი...?
2.2.1. ნაკადების რიცხვითი შესწავლის მეთოდები გარდამავალ რეჟიმში.7&
2.2.2. განაწილების ფუნქციის ევოლუციის შესწავლის შემოთავაზებული მეთოდის ძირითადი ელემენტები I £ Yl შუალედში.%(
2.2.3. მძიმე სფეროების წონასწორულ აირში შეჯახების მახასიათებლები
2.2.4. რთული სფეროს შეჯახების თამაშის პროცედურა. Ზ Დ
2.2.5. სხვა სახის წყვილთა ურთიერთქმედების გამოყენების შესაძლებლობის შესახებ.<
§2.3. გაანგარიშების შედეგები.9$
2.3.1. მეთოდის სტატისტიკის გავლენა და ინტეგრალური მახასიათებლების რელაქსაცია.
2.3.2. ფონის ტემპერატურის გამოყოფისა და მუხტის გაცვლის რეაქციის ეფექტი მძიმე სფეროს შეჯახებაში.
2.3.3. შედეგი დამყარების რეჟიმში?
2.3.4. სხვა ავტორების ექსპერიმენტულ მონაცემებთან შედარება.
ნაკერი 3. NONSTASTHONARNEZH ბრტყელი კედელი ZOVD IN SMB0I0SH30VANN0Y KONTISHGNOY
PDAZME ცვლადი თვისებებით.1C
§3.1. პრობლემის ფორმულირება
3.1.1. განტოლებათა სისტემა.ilS
3.1.2. იონიზაცია-რეკომბინაციის პროცესის მოდელი.^A1?
3.1.3. დამატებითი პირობები.
3.1.4. დავალების მასშტაბირება
3.1.5. დრო სჭირდება იმისთვის, რომ იონიზაციის ხარისხი დარჩეს დაბალი.
§3.2. პრობლემის გადაჭრის მეთოდი.VS."?
3.2.1. ამოხსნის მეთოდისა და განტოლებათა სისტემის ზოგადი სქემა ft-e I.4£
3.2.2. I.V3S-ში გამოყენებული განტოლებათა სისტემა
3.2.3. ფორდის ერთიანი აღნიშვნა და ელექტრონული ენერგიის განტოლების „სიხისტის“ კრიტერიუმი.1ბ.
§3.3. გადაწყვეტის მეთოდის განხორციელება.
3.3.1. გამოთვლითი ბადეები განმარტება, სტაბილურობა
3.3.2. გამოთვლების ორგანიზაცია და კომპიუტერის მეხსიერების დაზოგვის საშუალებები.
3.3.3. გაანგარიშების შედეგები.
შესავალიდისერტაცია მექანიკაში, თემაზე "იონიზებული აირის დინამიკის მათემატიკური მოდელირება დამუხტული სხეულების მიდამოებში"
პლაზმის დინამიკის საკითხები აქტიურად განიხილება თანამედროვე მეცნიერების მრავალ სფეროში. ეს მოიცავს პლაზმურ ქიმიას, ენერგიას, პლაზმურ ელექტრონიკას, CC ტექნოლოგიას, დიაგნოზს, ავიაციას და კოსმოსურ ტექნოლოგიას. ამიტომ, მრავალი ავტორი აგრძელებს დასვენების პროცესის შესწავლას - იონიზებული გაზების სტრუქტურის მუშაობა ფართო ფრონტზე, როგორც ექსპერიმენტული, ასევე თეორიული თვალსაზრისით, ვრცელი მასალა ამ თემაზე და კინეტიკური თეორიის ზოგიერთ საკითხთან დაკავშირებით, მათ შორის იონიზირებული გაზები, ხელმისაწვდომია მონოგრაფიაში.
შესაბამისი თეორიული ამოცანების გადაჭრა იწვევს მედიის შესწავლის აუცილებლობას საკუთარი ელექტრომაგნიტური ველებით. ამ კლასის ამოცანები არსებითად არაწრფივია და პრაქტიკულად არ იძლევა მცირე პარამეტრების დანერგვის საშუალებას, რაც გამორიცხავს მათი ანალიზური გადაწყვეტის შესაძლებლობას. მნიშვნელოვანი სირთულეები წარმოიქმნება, როგორც წესი, რიცხვითი მოდელირების დროს, ამიტომ პრობლემა ძირითადად ღიად რჩება, ვინაიდან კვლევა ძირითადად ტარდებოდა: ა) სტაციონარული რეჟიმში; ბ) ექვემდებარება მკაცრ შეზღუდვებს ნაკადის რეჟიმის, პლაზმის შემადგენლობისა და ნაწილაკების ურთიერთქმედების ხასიათზე; გ) აპრიორული ვარაუდების გამოყენება კედელთან ფენაში კომპონენტების განაწილების ბუნების შესახებ.
ამასთან დაკავშირებით, ბევრი არაწრფივი ეფექტი, რომელიც წარმოიქმნება დარღვეული ზონის ევოლუციის დროს და დიდი პრაქტიკული მნიშვნელობისაა, მხედველობიდან ცდება.
დისერტაცია განხილულია დამუხტული ზედაპირების მიდამოებში იონიზებული აირის თვითშეთანხმებული დინამიკის რიცხვითი მოდელირების საკითხებს. პრობლემები მოგვარებულია ფორმულირებით, რომელიც მნიშვნელოვნად უფრო ზოგადია, ვიდრე ადრე გამოყენებული. დიდი ყურადღება ეთმობა ეფექტური რიცხვითი მეთოდების შემუშავებას იონიზებული აირის ნაკადის რეჟიმების ფართო სპექტრი თავისუფალი მოლეკულურიდან უწყვეტ გარემომდე.
დისერტაციის დასკვნა თემაზე "თხევადი, აირის და პლაზმის მექანიკა"
2. „ცივი იონის“ მიახლოების მოქმედების დიაპაზონისა და ზემოქმედების ხარისხის შესწავლის შედეგები ელექტრონების კვაზი-სტაციონარული ბოლცმანისა და ზრევიჩის განაწილების ამოხსნაზე თვითმმართველ ელექტრულ ველში.
3. სუსტად იონიზებული აირის კედელთან ახლოს ფენის კნუდსენის რიცხვის შუალედური მნიშვნელობით მოდუნების პრობლემის რიცხვითი ამოხსნის მეთოდი და შედეგები.
4. მათემატიკური მოდელი და მეთოდი არასტაციონარული ბრტყელი კედლის ზონდის უშუალო თვითშეთანხმებული ამოცანის ამოხსნისათვის, რომელიც მუშაობს დაბალი ტემპერატურის უწყვეტ პლაზმაში ცვლადი თვისებებით და მიმდინარე ქიმიური რეაქციებით.
1Lepman S., Cowling T. არაჰომოგენური აირების მათემატიკური თეორია.-მ. :IL, I960,512 e.,16 ავად.
2 Lercignani K. მათემატიკური მეთოდები კინეტიკური თეორიაში - M.: ShR, 1973, 248 f., II ill.
3. Ecker G. Theory of fully ionized plasma - M.: Mir, 1974, 432 e., 42 ill.
4. კლიმონტოვიჩ იუდ. არაიდეალური გაზისა და არაიდეალური პლაზმის კინეტიკური თეორია.-M.: Nauka, 1975, 352 გვ.
5. Alpert Ya.L., Gurevich A.V., Shtaevsky L.P. ხელოვნური თანამგზავრები იშვიათ პლაზმაში.-M.: Nauka, 1964, 384 e., 85 ill.
6. Chan P., Talbot JI. , Turyan K. ელექტრული ზონდები სტაციონარული და მოძრავი პლაზმაში (თეორია და გამოყენება - M.: Mir, 1978).
202 ე., 49 ავად.
7.შახოვი ე.მ. იშვიათი გაზის მოძრაობის შესწავლის მეთოდი - მ.: ნაუკა, 1974 წ.
8Lerchshnyani K. ბოლცმანის განტოლების თეორია და გამოყენება - M.: Mir, 1978, 496 f., 51 ill.
E. Alpert YaD. ტალღები და ხელოვნური სხეულები ზედაპირულ პლაზმაში - M.: Nauka, 1974, 216 e., 90 ავად.
10. Berd G. Molecular gas dynamics.-M.: Mir, 1981, 320 e., 46 ill.
11. ალექსეევი ბ.ვ. რეაქტიული აირების მათემატიკური კინეტიკა - მ.: ნაუკა, 1982, 424 ე., 89 ავად.
12.0 უფროსი B. (ed). გამოთვლითი მეთოდები პლაზმის ფიზიკაში - M.: Mir, 1974, 520 e., 136 ill.
13. Potter D. გამოთვლითი მეთოდები ფიზიკაში - M.: Mir, 1975, 329 e., 94 ill.
14. Maslennikov I.V.
1980, 256 გვ., პროგრამული ილ.
15.ნოვიკოვი ვ.ნ. ზონდის ამოცანის ამოხსნის მათემატიკური მოდელირების მეთოდების გამოყენება.-დისერტაცია, მ. : გამომცემლობა MAI, 1979, 117გვ.
16. ალექსეევი ბ.ვ.კოტელნიკოვი ვ.ა., ნოვიკოვი ვ.ნ. არასტაციონარული ზონდი - "TVT", 1980, Ж>, о. 1062-1065 წწ.
17. Breckbill J. რიცხვითი მაგნიტური ჰიდროდინამიკა დიდი ბეტა-თერმობირთვული შერწყმის წიგნში.
მ.: მირი, 1980, გვ. II-50.
18. ბელოცერკოვსკი ო.მ. დავიდოვი იუ.მ. არასტაციონარული მეთოდი "დიდი ნაწილაკების" გაზის დინამიური გამოთვლებისთვის - "ZhVMiMF", 1971, ტ. 182-207 წწ.
19.ბორის დკ.პ. ,ვუკ დ.ლ. უწყვეტობის განტოლებების ამოხსნა ნაკადის კორექტირების მეთოდით - წიგნში კონტროლირებადი თერმობირთვული შერწყმა, M.: Mir, 1980, გვ.
20. ალექსეევი ბ.ვ., კოტელნიკოვი ვ.ა., ნოვიკოვი ვ.ნ. ზონდთან დარღვეული ზონის გამოთვლა რიცხვითი მეთოდით - „პლაზმის ფიზიკა“, 1979 წ., ტ., M, გვ. 920-922 წწ.
21.ბელოცერკოვსკი ო.მ. იანიცკი ვ.ე. ნაწილაკების სტატისტიკური მეთოდი უჯრედებში იშვიათი გაზის დინამიკის ამოცანების გადასაჭრელად - "ZhVMiSh", 1975, ტ. 15, $5, წმ. II95-I208; 1975, ტ. 15, L6, გვ. 1553-1567 წწ.
22. ალექსეევი ბ.ვ.იანოვსკი ვ.რ. დამუხტული ნაწილაკების სხივის რელაქსაციის რიცხვითი მოდელირება ძლიერ ელექტრულ ველში - "ZhVMiSh", 1972, ტ. 12, M, გვ. 1053-1060 წწ.
23. ალექსეევი ბ.ვ., ნესტეროვი გ.ვ. რელატივისტური ელექტრონული სხივის რელაქსაცია მკვრივ გაზში - "DAN SSSR", 1975, ტ. 222, გვ. 54-57, იგივე.
24.რუსო ა შხამი. ,Turyan K. კედლის ელექტროსტატიკური ზონდების ექსპერიმენტული და რიცხვითი შესწავლა ზებგერითი ნაკადების დროს - "RTK", 1972, J6I2, გვ. 153-158 წწ.
25. ალექსეევი ბ.ვ., ერემეევი ვ.ნ., კოტელნიკოვი ვ.ა., ნოვიკოვი ვ.ნ. კედლის ელექტროსტატიკური ზონდის რიცხვითი შესწავლა სასაზღვრო ფენაში - წიგნში - დინამიური პროცესები გაზებსა და მყარ ნაწილებში. ბ.ბ ფილიპოვა, ლენინგრადი: ლენინგრადის სახელმწიფო უნივერსიტეტის გამომცემლობა, 1980, გვ. 193-196 წწ.
26.ზელდოვიჩ ია.ბ. ,Rizer Yu.P. დარტყმითი ტალღების ფიზიკა და მაღალტემპერატურული ჰიდროდინამიკური ფენომენები.-მ.: Nauka, 1966, 688 f., 284 ill.
27. ვლასოვი ა.ა. სტატისტიკური განაწილების ფუნქციები.-მ. -.მეცნიერება, 1966, 356 გვ.
28. შუტენ ჯ.ა. ტენზორული ანალიზი ფიზიკოსებისთვის.-მ.: ნაუკა, 1965 წ., 456 ელემენტი, 38 ილუსტრაცია.
29. Morse F.M., Feshbach G. Methods of theoretical Physics.--M.: YL, 1958, 930 e., 146 ill.
30. Potter D. Water bag მეთოდი მაგნიტურ ჰიდროდინამიკაში - წიგნში კონტროლირებადი თერმობირთვული შერწყმა, M.: Mir, 1980, გვ.
31. Richtmyer R., Morton K. Difference მეთოდები სასაზღვრო ამოცანების ამოხსნისათვის - M.: Mir, 1972, 420 e., 42 ill.
32. კრე\სე ი.ო. On "Inference J^rcoorna-Uou the T^sSi^oAnre "Dash Dl^ere^Viai E.suts aVio^s. - ^სიტა. სუფთა აპ^ე. VledV»e.B, >T 3, გვ. ЪББ-Ъ$Ъ
33. ფილიპოვი ბ.ვ. -სხეულების აეროდინამიკა ატმოსფეროს ზედა ფენებში.-ლ.: ლენინგრადის სახელმწიფო უნივერსიტეტი, 1973, 127 გვ.
34. ნიკოლაევი ფ.ა. და სხვ. კინეტიკური განტოლებების ამოხსნის მეთოდები და კვანტური მექანიკის განტოლებები (MAI ანგარიში No81000230).
M.: გამომცემლობა MAI, 1983, 127 გვ., 64 ილ.
35. ტიხონოვი ა.ნ., სამარსკი ა.ა. მათემატიკური ფიზიკის განტოლებები. -მ.: ნაუკა, 1966, 724 გვ., 108 ავად.
36. Bers L., John F., Schechter M. ნაწილობრივი დიფერენციალური განტოლებები. -მ. : Mir, 1966, 352 გვ. ,8 ავად.
37. ყავისფერი ს. ელემენტარული პროცესები აირის გამონადენი პლაზმაში. --მ.: Gosatomizdat, 1961, 323 pp., 339 ill.
38. ბეილი პ.ბ. , Turyan K. ელექტროსტატიკური ზონდები უარყოფითი იონების არსებობისას - "RTK", თ., II, 12-13.
ZE.Turyan K., Chang P.M. კედლის ელექტროსტატიკური ზონდის მახასიათებლები უარყოფითი იონების არსებობისას, I971, ტ. 18-25.
40. Luzzi T. Pdenkins R. ელექტროსტატიკური ზონდის დასადგენად პლაზმური დეიონიზაციის ეფექტურობა - "RTK", 1971, ტ. 126-132 წწ.
41. ალექსეევი ბ.ვ., კოტელნიკოვი ვ.ა., ნოვიკოვი ვ.ნ. სატრანსპორტო ფენომენების მათემატიკური მოდელირება იონიზებულ აირში მოთავსებულ დამუხტულ სფეროსთან - წიგნში: ნეიტრალური და იონიზებული გაზების თერმოდინამიკური და სატრანსპორტო თვისებების შესწავლა, მ.: გამომცემლობა MAI, 1979, გვ.16-22.
42. ალექსეევი ბ.ვ., კოტელნიკოვი ვ.ა. არასტაციონარული ზონდი უწყვეტ რეჟიმში - „TVT“, 1981, №6, გვ.
43. ბარანოვი იუ.ი., კოლოკოლოვი ნ.ბ. ეტაპობრივი აგზნების პროცესების გავლენა არგონში ელექტრონის სიჩქარის განაწილების ფუნქციაზე - "ZhGF", ტ. 52, № 9, გვ.
44. Cko-u IS.JatU KiheVic TVi oS(S^Vcr^ca? UfccirobWkc Pro Her lYi a StoAionar^
45. Nordoik A., Hicks B. Calculation of Boltzmann collision Integrals მონტე კარლოს მეთოდით - წიგნში: გამოთვლითი მეთოდები იშვიათი გაზების დინამიკაში, M.: Mir, 1969, გვ 215-230.
46. Belotserkovekiy O.M., Kogan M.N. მონტე კარლოს მეთოდი იშვიათი გაზების დინამიკაში.-წიგნში: Berd G. Molecular gas dynamics 2, M.: Mir, I981, გვ.303-309.
47.იანიცკი ვ.ე. იშვიათ აირში შეჯახების პროცესების სტატისტიკური მოდელირების თეორიული და ალბათური ანალიზი. -წიგნში: Berd G. Molecular gas dynamics დანართი I, M.: Mir, 1981, გვ 279-302.
48.3 Mievskaya G.I., Pyarnpuu A.A., Shematovich V.I. ნაწილობრივ იონიზებული გაზის არასტაციონარული სტატისტიკური მოდელი.-M.: preprint In.prikl.mathematics.ASSR, 1979 წ.
49. ალექსეევი ბ.ვ., ნესტეროვი გ.ვ. ელექტრონების სტაციონარული მდგომარეობის შესახებ ძლიერ ელექტრულ ველში - "DAN USSR", 1974, ტ. 215, შ, გვ. 307-308.
50. ალექსეევი ბ.ვ. და სხვა რელატივისტური ელექტრონული სხივის ტრანსპორტირების ფიზიკურ-მათემატიკური მოდელირება გარე მაგნიტურ ველში - "TVT", 1981, M, გვ. 1-7.
51. ალექსეევი ბ.ვ. და სხვათა რიცხვითი მოდელირება ელექტრონის სხივების მკვრივ მედიაში - "უმაღლესი საგანმანათლებლო დაწესებულებების იზვესტია. ფიზიკა", ჟ0, გვ.
52. ერმაკოვი ს.მ. მონტე კარლოს მეთოდი და მასთან დაკავშირებული საკითხები.-M.: Nauka, 1975, 472 pp., 16 ill.
53. Katz M. ალბათობა და მასთან დაკავშირებული საკითხები ფიზიკაში - M.: Mir,
1965,408c.,19 ავად.
54. პოლაკ ლ.ს. და სხვა ფიზიკურ და ქიმიურ კინეტიკაში ამოცანების ამოხსნა მონტე კარლოს მეთოდით.-წიგნში: გამოთვლითი მათემატიკის გამოყენება ქიმიურ და ფიზიკურ კინეტიკაში, M.: Nauka, I969, p.I79-23I.
55. ალექსეევი ბ.ვ., ნესტეროვი გ.ვ. დამუხტული ნაწილაკების გამოთვლა ელექტრული და მაგნიტური ველების გადაკვეთისას - "TVT", ტ.12, ტ.
56. HazriUni 3.t., Leuivi M.V. AfjfccoAloto o^ iW NoLe
მანქანა?© MelW t) ~TraY\£^ In a ftav?^ieA Cas.
57. Perlmutter M. ამოცანების ამოხსნა Couette-ის ნაკადის და სითბოს გადაცემის შესახებ იშვიათ გაზში მონტე კარლოს მეთოდის გამოყენებით - წიგნში: გამოთვლითი მეთოდები იშვიათი გაზების დინამიკაში, M.: Mir, I969, გვ. -I39.
58. Matsuck K. Test WAich KtUi iv, TVieo
59. WotVvte^ U.lO. Measwrr^c^S ©jj anJ \W-Uhg
Times Iy>a Tt^o-iiYwcmsio^ocP TVisrw^f Comf>uW
ჩსოტიუ. PV^cs,",<9Ч1,гг.&; p. 19- AA.
60. Ageev M.I (ed.) Library of algorithms I516-2006 გამოცემა 4.--M.: Radio and Communications, 1981, 184 pp., 17 ill.
61. ბუსლენკო ნ.პ. და სხვათა სტატისტიკური ტესტირების მეთოდი - M.: Fizmatgiz, 1962, 400 გვ.
62. ალექსეევი ბ.ვ., კოტელნიკოვი ვ.ა. ზონდის გაზომვების მათემატიკური მოდელირება მოლეკულურ რეჟიმში და უწყვეტ რეჟიმში - დეპონირებულია VINITI-ში? .5 .81, No2021-81.
63. თორნტონ ჯ.ა. იონური დენის ექსპერიმენტული და თეორიული მნიშვნელობების შედარება სფერულ და ცილინდრულ ზონდებზე - "RTK", 1971, ტ. 2, გვ. 204-206.
64.ბენილოვი მ.ს. სფერული ელექტრული ზონდის თეორიისკენ სტაციონარული სუსტად იონიზებული პლაზმაში - "უნივერსიტეტების იზვესტია. თხევადი და გაზის მექანიკა", 1982, $5, გვ. 145-152 წწ.
65.გოგოსოვი ვ.ვ. და სხვ. ელექტრული ზონდის დინამიური თვისებები მკვრივი პლაზმური რეაქციების პირობებში (მოხსენება In.mekh.MSU $2838 - M.: MSU Publishing House, 1983, 27 p., 1 ill.
66. გუდმენი ფ., ვახმან გ. ზედაპირის მიერ გაზის გაფანტვის დინამიკა - M.: Mir, 1980, 424 f., 116 ill.
67. მაზნი გ.ლ. პროგრამირება BESM-6-ზე დუბნის სისტემაში - M.: Nauka, 1978, 272 e., 3 ill.
68. ალექსეევი ბ.ვ., კოტელნიკოვი ვ.ა. ზონდის ტემპერატურული რეჟიმის გავლენა მის დენის ძაბვის მახასიათებლებზე - შატ. მუშაობს
MAI, M.: გამომცემლობა MAI, 1983 წ.
69. Hirschfelder J., Curtis Ch., Bird R. გაზების და სითხეების მოლეკულური თეორია.-მ. :IL, 1961,900 გვ.
70. დორანს W.H. ბლანტი გაზის ჰიპერბგერითი ნაკადები.-მ.: Mir, 1966, 440 e., 66 ill.
71. კაპლანი ი.გ. შესავალი ინტერმოლეკულური ურთიერთქმედების თეორიაში.-მ.: Nauka, 1982, 312 e., 42 ill.
72. ალექსეევი ბ.ვ., კოტელნიკოვი ვ.ა., ჩერეპანოვი ვ.ვ. გარდამავალი პროცესების შესწავლა ელექტროსტატიკური ზონდის წრეში - დეპონირებულია VINITI 2.9.80, No3987-80.
73. ალექსეევი ბ.ვ. დოტ ელნიკოვი V.A., Cherepanov V.V. უარყოფითი იონების გავლენა ზონდზე მოლეკულურ რეჟიმში - დეპონირებულია VINITI 9.2.81 tJ6 624-81.
74. ალექსეევი B.V. Kotelnikov V.A. Cherepanov V.V. ცილინდრული ზონდი მოლეკულურ რეჟიმში ღერძული მიმართულების სიჩქარის არსებობისას - დეპონირებულია VINITI 23.4.8I.M849-8I.
75. ალექსეევი B.V. Kotelnikov V.A. Cherepanov V.V. ელექტროსტატიკური ზონდი უწყვეტი საშუალო რეჟიმში მისი ზედაპირიდან ელექტრონის ემისიის არსებობისას - დეპონირებულია VINITI 23.4.81.
76. ალექსეევი ბ.ვ., კოტელნიკოვი ვ.ა., ჩერეპანოვი ვ.ვ. ელექტროსტატიკური ზონდის ეკვივალენტური წრედის გამოთვლისკენ - „პლაზმის ფიზიკა“, 1982 წ., ტ. 8, J&3, გვ. 638-641.
77. ალექსეევი ბ.ვ., კოტელნიკოვი ვ.ა., ჩერეპანოვი ვ.ვ. ზონდის ზედაპირიდან იონების ასახვის ზეგავლენა დარღვეული ზონის სტრუქტურაზე და ზონდის მახასიათებლებზე - „პლაზმის ფიზიკა“, I 984, ტ. 440-441 წწ.
78. ალექსეევი ბ.ვ., კოტელნიკოვი ვ.ა., ჩერეპანოვი ვ.ვ. ელექტროსტატიკური ზონდი მრავალკომპონენტიან პლაზმაში - "TVT", 1984, ტ.
79. ჩერეპანოვი ვ.ვ. ბრტყელი კედლის ზონდი თერმოდინამიკურად არათანაბარი უწყვეტ პლაზმაში - დეპონირებულია VINITI 24.2.84, B 1089-84.
0. კოტელნიკოვი მ, ჩერემიო ბ. u *არასტაციონარული და pe^uo&mo^ რეჟიმის მითემური მოდელირება"
ლევ.: მე-14 ესე? კონფერენცია რადიოგავრცელების შესახებ მიმდინარე 1. მ.“
მასწავლებელთა პროფესიული გადამზადება უმაღლესი განათლების პედაგოგიკის დარგში ახალი ტიპის პროფესიული საქმიანობის შესასრულებლად, დიპლომი PP №712914, სამხედრო უნივერსიტეტი (გადამზადებისა და მომზადების ფაკულტეტი. განათლებაში მასწავლებელთა კვლევითი საქმიანობის ორგანიზაცია და შინაარსი, 72 საათი, სერთიფიკატი, საგანმანათლებლო მუშაკთა კვალიფიკაციის ამაღლება და პროფესიული განვითარება. ზოგადი პროფესიული და სპეციალური დისციპლინების სწავლების შინაარსი და მეთოდები უმაღლესი განათლება "რუსეთის სახელმწიფო სოციალური უნივერსიტეტი", სერთიფიკატი, უმაღლესი განათლების ფედერალური სახელმწიფო საბიუჯეტო დაწესებულება "რუსეთის სახელმწიფო სოციალური უნივერსიტეტის სტრატეგიები მულტიკულტურულ სამყაროში უცხო ენის დაუფლებისა და გამოყენებისთვის". უმაღლესი პროფესიული განათლების "ეროვნული კვლევითი უნივერსიტეტი" უმაღლესი ეკონომიკური სკოლა. ინგლისური ენის სწავლების თანამედროვე ტენდენციები და ტექნოლოგიები სპეციალური დანიშნულებით, სერტიფიკატი No84, უმაღლესი პროფესიული განათლების ფედერალური სახელმწიფო ავტონომიური საგანმანათლებლო დაწესებულება „ეროვნული კვლევითი უნივერსიტეტი“ ეკონომიკის უმაღლესი სკოლა. უმაღლესი და საშუალო პროფესიული განათლების დარგის ექსპერტი, დიპლომი No KR No003079 უმაღლესი განათლების ფედერალური სახელმწიფო საბიუჯეტო საგანმანათლებლო დაწესებულება „რუსეთის სახელმწიფო სოციალური უნივერსიტეტი“. პროფესიონალურად კომპეტენტური მიდგომის დანერგვა დისციპლინის ფარგლებში „უცხო ენა“, 72 საათი, სერთიფიკატი, შემდგომი პროფესიული განათლების ფედერალური სახელმწიფო ავტონომიური საგანმანათლებლო დაწესებულება „Academy of Advanced Training and Professional Retraining of Education Workers“. თანამედროვე ელექტრონული საგანმანათლებლო ტექნოლოგიების გამოყენება სასწავლო პროცესში, 72 საათი, სერთიფიკატი, უმაღლესი განათლების ფედერალური სახელმწიფო საბიუჯეტო საგანმანათლებლო დაწესებულება „რუსეთის სახელმწიფო სოციალური უნივერსიტეტი“. უმაღლესი განათლების პროგრამების სწავლების მეთოდები ელექტრონული სწავლების ტექნოლოგიების გამოყენებით, 52 საათი, სერთიფიკატი, უმაღლესი განათლების ფედერალური სახელმწიფო საბიუჯეტო საგანმანათლებლო დაწესებულება „რუსეთის სახელმწიფო სოციალური უნივერსიტეტი“. უცხო ენების ონლაინ სწავლების ევოლუცია: სწავლის ჰიბრიდული ფორმების გამოყენება და სწავლების ინოვაციური პრაქტიკა, სერტიფიკატი, უმაღლესი პროფესიული განათლების ფედერალური სახელმწიფო ავტონომიური საგანმანათლებლო დაწესებულება "ეროვნული კვლევითი უნივერსიტეტი" ეკონომიკის უმაღლესი სკოლა. უმაღლესი განათლების სფეროში სახელმწიფო პოლიტიკისა და სამართლებრივი რეგულირების განხორციელების ძირითადი მიმართულებები, 72 საათი, სერტიფიკატი No180000400737, უმაღლესი განათლების ფედერალური სახელმწიფო საბიუჯეტო საგანმანათლებლო დაწესებულება „რუსეთის სახელმწიფო სოციალური უნივერსიტეტი“. უმაღლესი განათლების პროგრამების განხორციელების ინოვაციური ტექნოლოგიები, 160 საათი, სერტიფიკატი No180000405834, უმაღლესი განათლების ფედერალური სახელმწიფო საბიუჯეტო საგანმანათლებლო დაწესებულება „რუსეთის სახელმწიფო სოციალური უნივერსიტეტი“. საინფორმაციო და საკომუნიკაციო ტექნოლოგიები მასწავლებლებისა და სტუდენტების საპროექტო, საგანმანათლებლო და კვლევით საქმიანობაში, 72 საათი, სერტიფიკატი No180000407660, უმაღლესი განათლების ფედერალური სახელმწიფო საბიუჯეტო საგანმანათლებლო დაწესებულება "რუსეთის სახელმწიფო სოციალური უნივერსიტეტი". პროფესიული მომზადების, პროფესიული განათლებისა და შემდგომი განათლების მასწავლებელი, დიპლომი No772400002838 27.02.2018 უმაღლესი განათლების ფედერალური სახელმწიფო საბიუჯეტო საგანმანათლებლო დაწესებულება „რუსეთის სახელმწიფო სოციალური უნივერსიტეტი“. არალინგვისტურ უნივერსიტეტში უცხო ენის სწავლების ტრადიციები და სიახლეები, 16 საათი, სერტიფიკატი No AAA 180879652 04/06/2018, MGIMO (უნივერსიტეტი) რუსეთის საგარეო საქმეთა სამინისტროს.480 რუბლი. | 150 UAH | $7,5 ", MOUSEOFF, FGCOLOR, "#FFFFCC",BGCOLOR, "#393939");" onMouseOut="return nd();"> დისერტაცია, - 480 რუბლი, მიწოდება 1-3 საათი, 10-19 (მოსკოვის დროით), კვირის გარდა
ჩერეპანოვი, ვალერი ვენიამინოვიჩი. თვითმფრინავების თერმული დაცვისთვის მაღალფოროვანი მასალების თვისებების კვლევისა და პროგნოზირების მეთოდოლოგია: დისერტაცია... ტექნიკურ მეცნიერებათა დოქტორი: 07/05/03, 04/01/14 / Cherepanov Valeriy Veniaminovich; [დაცვის ადგილი: GOUVPO "მოსკოვის საავიაციო ინსტიტუტი (სახელმწიფო ტექნიკური უნივერსიტეტი) - მოსკოვი, 2012. - 268 გვ.: ill. RSL OD, 71 13-5/53
ნაწარმოების შესავალი
ობიექტი კვლევაეს ნაშრომი მოიცავს მათემატიკურ მოდელებს, სინათლის, მაღალფოროვანი სითბოს დამცავი მასალების თვისებების შესწავლისა და პროგნოზირების მეთოდებს და მათში სითბოს გადაცემის პროცესებს.
თემის აქტუალობა
კოსმოსური მანქანებისთვის და მრავალჯერადი სატრანსპორტო სისტემებისთვის, თერმული პირობების უზრუნველყოფა არის ერთ-ერთი ყველაზე მნიშვნელოვანი ელემენტი, რომელიც განსაზღვრავს ძირითადი დიზაინის გადაწყვეტილებებს. ასეთი თვითმფრინავების მასის წილი (AC), რომელიც მიეკუთვნება თერმულ დაცვას, შეიძლება მნიშვნელოვანი იყოს. მაგალითად, Space Shuttle-სა და Buran-ის კოსმოსურ სისტემებში ეს იყო გაშვების მასის დაახლოებით 9% და სტრუქტურის მასის 14,5%. ასეთი სისტემების თერმული დაცვის მასის შემუშავებასა და შემცირებაში გადამწყვეტ როლს თამაშობს ახალი თერმული დაცვისა და სტრუქტურული მასალების შექმნა სპეციფიკური თვისებებით. ამასთან, თერმული დაცვის გაუმჯობესება დაკავშირებულია არა მხოლოდ ახალი ფორმულირებების გამოყენებასთან, არამედ არსებული სტრუქტურების ოპტიმიზაციასთან, რათა მიაღწიოს საუკეთესო ეფექტს მასალის სპეციფიკური საოპერაციო პირობებისთვის. მაგალითად, თერმული დაცვის მასის შემცირება და ენერგიის მოხმარების შემცირება, რომელიც საჭიროა თვითმფრინავის საჭირო თერმული პირობების უზრუნველსაყოფად, მიიღწევა არა მხოლოდ უფრო ეფექტური მასალების გამოყენებით, არამედ თერმული თვისებების უფრო საიმედო პროგნოზირების შესაძლებლობის გამო. დაცვა მისი უსაფრთხოების ფაქტორის შესამცირებლად.
გარდა ამისა, ფრენის დროს შესაძლებელია, რომ რიგი გარე ფაქტორები გავლენას ახდენენ სითბოს გაცვლაზე, განადგურებაზე და სხვა პროცესებზე, რომლებიც განსაზღვრავენ თვითმფრინავის ფუნქციონირებას. ერთ-ერთი შესაძლო ფაქტორი არის რადიაციის ზემოქმედება. აქედან გამომდინარე, აუცილებელია მასალების სხვადასხვა მახასიათებლების, მათი რადიაციული თვისებების შესწავლა, კერძოდ, იმისათვის, რომ ადეკვატურად ვიწინასწარმეტყველოთ რეაქცია მასალებისა და მთლიანად აპარატის ასეთ გარე ზემოქმედებაზე.
ყველა ამ პრობლემის გადაჭრა მოითხოვს მასალებსა და სტრუქტურულ ელემენტებში მიმდინარე პროცესების დეტალურ და ყოვლისმომცველ შესწავლას, რაც, უპირველეს ყოვლისა, დაკავშირებულია ექსპერიმენტულ კვლევებთან. თუმცა, ექსპერიმენტები ძვირია, შრომატევადი და მათი შედეგები ყოველთვის არ შეიძლება გამოყენებულ იქნას, მაგალითად, პროგნოზირებისთვის. გასათვალისწინებელია ისიც, რომ მასალების მრავალი მნიშვნელოვანი ფიზიკური მახასიათებლის პირდაპირი გაზომვა ხშირად შეუძლებელია. მათემატიკური მოდელირების ხელსაწყოების გამოყენების გარეშე ძნელია ისეთი მნიშვნელოვანი ფიზიკური სიდიდეების მნიშვნელობების დადგენა და პროგნოზირება, როგორიცაა მთლიანი თბოგამტარობის გამტარ და რადიაციული კომპონენტები, რადიაციის დიფუზია, გაფანტვისა და შთანთქმის კოეფიციენტები, გაფანტვის ინდიკატორი და ა.შ. ასოცირდება პროცესებთან, რომლებიც წმინდა ლოკალური ან სპექტრალური ხასიათისაა. გარდა ამისა, მასალის მხოლოდ არსებული ნიმუშების ექსპერიმენტულად შესწავლა შეიძლება. ამ პირობებში ახლის განვითარების შესაძლებლობა
მასალები, ამ პროცესის დროისა და ღირებულების შემცირება დაკავშირებულია მათემატიკური მოდელირების მეთოდების გამოყენებასთან.
მათემატიკური მოდელების გამოყენება, პრაქტიკაში დანერგილი აპლიკაციის პროგრამული პაკეტების სახით, საშუალებას იძლევა შედარებით მოკლე დროში გააანალიზოს დიდი რაოდენობით ვარიანტები, შეარჩიოს საუკეთესო, შეამციროს ექსპერიმენტული კვლევისა და სასწავლო პროცესების რაოდენობა, რომლებიც არ ექვემდებარება. პირდაპირი ექსპერიმენტული კვლევა. აქედან გამომდინარე, მათემატიკური მოდელირების ხელსაწყოების გამოყენება მნიშვნელოვნად აფართოებს ექსპერიმენტების შესაძლებლობებს, შესაძლებელს ხდის მასალების თვისებების პროგნოზირებას მათი დიზაინისა და განვითარების ეტაპზე და წარმოების ტექნოლოგიის რეგულირება პროაქტიულ რეჟიმში. მაგრამ მათემატიკური მოდელირება შეუძლებელია შესწავლილი მასალების ძირითადი თვისებების შესახებ სანდო ინფორმაციის გარეშე, რაც მხოლოდ ექსპერიმენტს შეუძლია. ამ პრობლემის დაძლევის აშკარა გზაა მასალების მათემატიკური მოდელირების გაერთიანება მისი ზოგიერთი ძირითადი მახასიათებლის არაპირდაპირი გაზომვების შედეგებთან. ამ მიდგომის მთავარი იდეა სქემატურად არის გამოსახული ნახ. 1-ში.
თერმული ექსპერიმენტი გამოცდილებით
სუბმოდელი
ოპტიკურ-რადიაციული
მახასიათებლები
"პრობლემების" გადაწყვეტიდან
მოდელის მორგება პროტო ნიმუშების მასალაზე*, მატერიალური თვისებების ფართო სპექტრის განსაზღვრა და პროგნოზირება
ბრინჯი. 1: მასალის თვისებების ანალიზი და პროგნოზირება.
გაზომვების არაპირდაპირი ბუნება გულისხმობს, რომ მასალების აუცილებელი თვისებები განისაზღვრება უფრო ხელმისაწვდომი რაოდენობების (ტემპერატურა, მასის წილადები და სიმკვრივე და ა.შ.) პირდაპირი გაზომვებით.
იდენტიფიკაციის გარკვეული მეთოდების შემდგომი გამოყენება, მაგალითად, შებრუნებული სითბოს გადაცემის პრობლემების (IHT) გადაჭრა.
სწორედ ექსპერიმენტისა და მათემატიკური მოდელირების გაერთიანების გზაზე მიჰყვება თანამედროვე სითბოს დამცავი და სტრუქტურული მასალების თვისებების მკვლევარი და შემქმნელი, როგორც ჩვენს ქვეყანაში, ასევე მის ფარგლებს გარეთ. ყველაზე გასაოცარ ნამუშევრებში დანერგილია ინტეგრირებული მიდგომა, რომელიც უზრუნველყოფს მასალების თვისებების საკმაოდ ღრმა და ყოვლისმომცველ შესწავლას, მათი პროგნოზირებადი მოდელების შექმნას, რომელიც შედის კვლევისა და განვითარების ტექნოლოგიურ პროცესში. მას შემდეგ, რაც ჩვენს ქვეყანაში ერთხელ ჩატარდა მრავალი ფუნდამენტური სამუშაო იდენტიფიკაციისა და მოდელირების მეთოდების, მათ შორის მასალების თვისებების სფეროში (A.N. Tikhonov, O.M. Alifanov, G.N. Dulnev და ა.შ.), თვისებების მთელი რიგი მნიშვნელოვანი კვლევები. უაღრესად ფოროვანი მასალების წარმოება რუსმა მეცნიერებმა (V.A. Petrov et al., L.A. Dombrovsky, N.A. Bozhkov და სხვ.). თუმცა, სტრუქტურული და თბოდამცავი მასალების მრავალი კვლევა ჯერ კიდევ უფრო რაოდენობრივია, ვიდრე ხარისხობრივი. უფრო მეტიც, აქ საქმე მხოლოდ ექსპერიმენტულ აღჭურვილობის გარკვეულ პრობლემებში არ არის, რომელიც საკმაოდ ძვირია და ყოველთვის არ არის ხელმისაწვდომი. ამ კვლევებში ინფორმაციის მნიშვნელოვანი ნაწილი იკარგება სწორედ იმიტომ, რომ მათში პრაქტიკულად არ გამოიყენება მათემატიკური მეთოდები და ექსპერიმენტული შედეგების ინტერპრეტაციის პროცედურა საკმაოდ პრიმიტიული გამოდის.
ნაშრომში განხილულია ბოჭკოვანი მასალები ფორიანობით 90%-მდე და ქაფიანი მასალები არამეტალურ ბაზაზე ფორიანობით 96%-მდე. ეს მასალები შედგება ან საკმაოდ შემთხვევით ორიენტირებული ბოჭკოებისგან, რომლებიც შეიძლება დამზადდეს ერთი ან სხვადასხვა ნივთიერებისგან, ან კვანძებითა და ხიდებით წარმოქმნილი სივრცითი ჩონჩხისაგან (ნახ. 2). ასეთი მასალების ფორები, როგორც წესი, ივსება რაიმე სახის გაზით.
ბრინჯი. 2ა. ბოჭკოვანი მიკროსტრუქტურა ნახ. 26. ერთ-ერთი მასალის ნიმუში
ე მასალა Li-900.თევზაობა ბადისებრი ფოროვანი კერამიკა.
უაღრესად ფოროვანი მასალების არსებული მათემატიკური მოდელები ჯერ კიდევ შორს არის სრულყოფილებისგან. ხშირად მათ აქვთ დასუსტებული ოპტიკური ნაწილი, რადგან ამ მოდელებში დი-
ფრაქციული ეფექტები, რომლებიც ჩანაცვლებულია სკრინინგის ეფექტებით (E. Placido et al., B. Zeghondy et al., J. Petrasch et al., M. Loretz et al., C.Y. Zhao et al.). ამ მიდგომის სისწორე სითბოსგან დამცავი მასალების თვისებების მოდელირებისთვის, რომელთა ფორიანობა აღემატება 90% -ს, საკმაოდ საეჭვოა, რადგან რადიაციის როლი სითბოს გადაცემის პროცესებში მაღალ ტემპერატურაზე საკმაოდ დიდია (O. MAlifanov, B.N. Chetverushkin et al., L.A. Dombrovsky), ხოლო სხეულთან რადიაციის ურთიერთქმედება ძალიან ძნელად არის დამოკიდებული სხეულის გეომეტრიულ მახასიათებლებზე, თუნდაც უმარტივესი ფორმის სხეულების შემთხვევაში (G. Mie, A. C. Lind). მოდელებში, რომლებიც ითვალისწინებენ დიფრაქციულ პროცესებს, როგორც წესი, ან განიხილება მხოლოდ სფერული ფრაგმენტები, ან არ არის გათვალისწინებული მასალების სტატისტიკური მახასიათებლები (ლ. დომბროვსკი, ა. გ. ფედოროვი, დ. ბაილისი, მ. ლ. გერმანელი). შედეგად, ასეთ მოდელებს ან არ გააჩნიათ საკმარისი რაოდენობის თავისუფალი პარამეტრები აღწერის ადეკვატურობის უზრუნველსაყოფად, ან იყენებენ მეთოდებს, რომლებიც ფიზიკური თვალსაზრისით მიუღებელია მოდელირების შედეგების გამოსასწორებლად. ეს ყველაფერი ამცირებს მათემატიკური მოდელების სანდოობას და სიზუსტეს, რომლებიც აღწერს სითბოს გადაცემის პროცესებს თბოდამცავ და თბოიზოლაციურ მასალებში, რაც მათ ნაკლებად ეფექტურს ხდის.
სამუშაოს მიზანი
თვითმფრინავის კომპონენტებისა და სტრუქტურული ელემენტების თერმული დაცვისთვის განკუთვნილი მსუბუქი ბოჭკოვანი მაღალფოროვანი მასალების სტრუქტურისა და თერმოფიზიკური თვისებების არსებული (ო.მ. ალიფანოვი, ნ. ბოჟკოვი) სტატისტიკური პროგნოზირებადი მათემატიკური მოდელის გაუმჯობესება.
მსგავსი მოდელის შემუშავება მსუბუქი ბადისებრი არალითონური ქაფიანი მასალებისთვის თვითმფრინავების თერმული დაცვისთვის.
ელექტრომაგნიტური გამოსხივების ურთიერთქმედების თეორიის შემუშავება სტრუქტურული მათემატიკური მოდელების წარმომადგენლობით ელემენტებთან, როგორც დიფრაქციის სკალარული თეორიის, ასევე მიეს თეორიის საფუძველზე.
ამ საფუძველზე მსუბუქი, მაღალფოროვანი მასალების სპექტრული ოპტიკური თვისებების მათემატიკური მოდელირების მეთოდების შემუშავება.
თვითმფრინავების მაღალფოროვანი თერმული დაცვის ფენებში რადიაციული გადაცემის პროცესების მოდელირების ეფექტური მეთოდების შემუშავება.
კვლევის მეთოდი
შემოთავაზებული კვლევის მეთოდის საფუძველია: მასალების სტრუქტურის სიმულაციური სტატისტიკური მოდელირება მონტე კარლოს მეთოდით, Mie თეორია (მკაცრი ელექტრომაგნიტური გაფანტვის თეორია), რომელიც გამოიყენება მასალების ოპტიკური მოდელის ასაგებად, აგრეთვე მეთოდების ამოხსნის მიზნით. რადიაციის გადაცემის კინეტიკური განტოლება.
კერძოდ, მაღალფოროვანი მასალების მათემატიკური მოდელი ეფუძნება შემდეგ პრინციპებს:
მასალა მოდელირებულია წარმომადგენლობითი ორთოგონალური ელემენტების სტოქასტური სისტემით (ნახ. 3).
სურათი 3. მოდელების წარმომადგენლობითი ელემენტები: (ა) - ბოჭკოვანი მასალები, (ბ) - ქაფიანი მასალები (მაგალითი).
მხედველობაში მიიღება მასალის ანიზოტროპია, მისი სტრუქტურის სტატისტიკური ნიმუშები (მათი მოპოვება მოითხოვს შესაბამის კვლევას), ეფექტური სიმკვრივის მნიშვნელობები და ნივთიერებების თვისებები, რომლებიც ქმნიან მასალის საფუძველს.
ფორებში კონვექცია არ ითვლება. პერკოლაცია, გლობულები და სხვა ჩანართები არ არის გათვალისწინებული მასალის საფუძვლის აღწერის დონეზე.
იზოთერმული და ადიაბატური მიახლოებები გამოიყენება თითოეულ წარმომადგენლობით ელემენტში.
ყოველი ახალი წარმომადგენლობითი ელემენტი განიხილება ჩაძირულად გარემოში, რომლის თვისებები ასევე განისაზღვრება ყველა ადრე წარმოქმნილი ელემენტით.
Mie თეორია და მისი შედეგები გამოიყენება მასალის ფრაგმენტების მიერ რადიაციის შთანთქმისა და გაფანტვის პროცესების აღსაწერად, მაგრამ საჭიროების შემთხვევაში, შესწორებები ხდება კოოპერატიული ეფექტებისთვის, რასაც Mie თეორია უგულებელყოფს.
რადიაციული თბოგამტარობის შესაფასებლად გამოიყენება დიფუზიის მიახლოება, რომელშიც მასალის სპექტრული შესუსტების კოეფიციენტი გამოითვლება Mie თეორიის ან მისი შედეგების გამოყენებით.
გაფანტვის ანიზოტროპიის პარამეტრის შესაფასებლად და გაფანტვის ინდიკატორის გამოსათვლელად გამოიყენება Mie თეორია და გამოსხივების ინტენსივობის მოდელები.
სამეცნიერო სიახლე
დისერტაცია გვთავაზობს ფიზიკურ თვისებებსა და სითბოს გადაცემის პროცესების ახალ სტატისტიკურ პროგნოზირებულ მათემატიკურ მოდელებს მაღალ ფოროვან თბოდამცავ და თბოსაიზოლაციო მასალებში, ასევე თვითმფრინავების მაღალფოროვან თერმოდაცვით ფენებში რადიაციის გადაცემის მოდელირების მეთოდებს.
1. გაუმჯობესებული პროგნოზირებადი სტატისტიკური მათემატიკა
ბოჭკოვანი მაღალი ხარისხის სტრუქტურისა და თერმოფიზიკური თვისებების მოდელი
სუფთა მასალები თვითმფრინავის თერმული დაცვისთვის, რომლის ფარგლებშიც:
მნიშვნელოვანია, რომ ცნობილ მოდელთან შედარებით (O.M. Alifanov,
ნ.ა. ბოჟკოვი), განსაზღვრული რაოდენობების დიაპაზონი გაფართოვდა შეყვანით
ასეთი ეფექტური ელექტრული და სპექტრულ-ოპტიკური მახასიათებლების მოდელი
მასალის მახასიათებლები, როგორიცაა ელექტრული წინაღობა, კომპლექსი
დიელექტრიკული მუდმივი და რეფრაქციული ინდექსი, კოეფიციენტი
თქვენ რადიაციის შეწოვა, გაფანტვა და დიფუზია, გაფანტვის მაჩვენებელი;
შეიქმნა წარმომადგენლობითი ელემენტის მოცულობის რეგულირების შესაძლებლობა მათი გენერირების დროს, რაც უზრუნველყოფს წარმომადგენლობითი ელემენტების სისტემაზე დაწესებული საშუალო მასის სიმკვრივის შეზღუდვის უფრო ზუსტ განხორციელებას;
წარმომადგენლობითი ელემენტების ნიმუშის საშუალო მახასიათებლების გამოთვლის პროცესის ეფექტური ორგანიზების გამო, მნიშვნელოვნად შემცირდა მათი გენერირების დროს შენახული ინფორმაციის რაოდენობა.
ბადის ქაფიანი მასალების სტრუქტურის, თერმოფიზიკური და ელექტროოპტიკური თვისებების პროგნოზირებადი სტატისტიკური მოდელი თვითმფრინავის თერმული დაცვისთვის.
განტოლებები, რომლებიც განსაზღვრავენ მაღალფოროვანი ბოჭკოვანი მასალებისა და ქსელის ქაფების სტრუქტურული მათემატიკური მოდელების წარმომადგენლობითი ელემენტების საშუალო ზომებს.
ელექტრომაგნიტური გამოსხივების ურთიერთქმედების ანალიტიკური მათემატიკური მოდელი წარმომადგენლობით ელემენტებთან, მათ შორის ბურთი და ორთოგონალური ცილინდრები, მათი განათების თვითნებურ პირობებში.
მსუბუქი, მაღალფოროვანი მასალების მათემატიკური მოდელების წარმომადგენლობითი ორთოგონალური ელემენტებით გამოსხივების გაფანტვის უწყვეტი ნიმუშის მიღებისა და შესწავლის მეთოდები.
მსუბუქი, მაღალფოროვანი ბოჭკოვანი და ბადის ქაფიანი მასალების სპექტრული ოპტიკური თვისებების მათემატიკური მოდელირების მეთოდი, რომელიც გამოიყენება, კერძოდ, თვითმფრინავების თერმული დაცვისთვის.
დამატებითი ბადე და მაღალი სიზუსტის ექსტრემალური მეთოდები რადიაციის გადაცემის სპექტრული პრობლემის გადასაჭრელად მაღალფოროვანი თვითმფრინავის თერმული დაცვის ბრტყელი ფენისთვის.
პრაქტიკული მნიშვნელობა
შეიქმნა პროგრამული ხელსაწყოების ნაკრები სტრუქტურის მათემატიკური მოდელირებისთვის, თერმოფიზიკური და ელექტროოპტიკური თვისებების მაღალი ფოროვანი ბოჭკოვანი და ბადის ქაფიანი მასალებისთვის, რომლებიც გამოიყენება სხვადასხვა მანქანებისა და მოწყობილობების კომპონენტების და სტრუქტურული ელემენტების თერმული დაცვისა და თბოიზოლაციისთვის. . მათემატიკური მოდელების მაღალი საიმედოობა და სიზუსტე, რომლებიც აღწერს სითბოს გადაცემის პროცესებს თბოდამცავ და თბოიზოლაციის მასალებში, შესაძლებელს ხდის მათი გამოყენებისას შეამციროს უსაფრთხოების ფაქტორები თბოდამცავი და თბოიზოლაციის ფენების სისქისთვის, შეამციროს წონა. თერმული დაცვა და ენერგიის მოხმარება.
შემუშავებული მეთოდები, მოდელები და პროგრამები ინტეგრირებულია მასალების შესწავლის რთული თეორიული და ექსპერიმენტული ინსტრუმენტების სისტემაში. მათი გამოყენება მნიშვნელოვნად ზრდის თერმული ექსპერიმენტების საინფორმაციო შინაარსს, ამცირებს საჭირო ექსპერიმენტული კვლევების მოცულობას და მათ ღირებულებას, შესაძლებელს ხდის მასალების თვისებების პროგნოზირებას განვითარების ეტაპზე და დაარეგულიროს წარმოების ტექნოლოგია, ასევე განსაზღვროს არა მხოლოდ მასალების მახასიათებლები. , არამედ ნივთიერებები, რომლებიც ქმნიან მათ. შესაძლებელი გახდა, კერძოდ, მოდელის მორგების შემდეგ ექსპერიმენტულ მონაცემებზე ნებისმიერ მასალაზე, წინასწარ განვსაზღვროთ შესწავლილი მასალის მსგავსი მასალების მახასიათებლების ფართო სპექტრი. ამ შემთხვევაში, შესაძლებელია თავიდან ავიცილოთ დაკავშირებული ჯგუფის მასალების ფართომასშტაბიანი ექსპერიმენტული კვლევები, შემოვიფარგლოთ ექსპერიმენტებით, საჭიროების შემთხვევაში, ჩატარდეს მიღებული მოდელირების შედეგების ადეკვატურობის გასაკონტროლებლად.
სამუშაოს შედეგები ასევე შეიძლება გამოყენებულ იქნას თბოიზოლაციისა და თერმული დაცვის ეფექტურობის შეფასების მეთოდების შესამოწმებლად, რომლებიც აუცილებელია სტრუქტურულ ელემენტებში, მანქანებსა და მოწყობილობებში საჭირო თერმული პირობების უზრუნველსაყოფად სხვადასხვა ინდუსტრიაში.
სამუშაოს დამტკიცება
დისერტაციაში წარმოდგენილი შედეგები წარმოდგენილი იყო მე-18 საერთაშორისო სამეცნიერო და ტექნიკურ კონფერენციაზე „არამეტალური მასალებისგან პროდუქტების წარმოების დიზაინი და ტექნოლოგიები“ (ობნინსკი, 2007 წლის ოქტომბერი), მე-9 რუსულ სიმპოზიუმზე გამოყენებითი და ინდუსტრიული მათემატიკის შესახებ (კისლოვოდსკი, 2008 წლის მაისი), მე-2 საერთაშორისო სკოლა „მათემატიკური მოდელირება და აპლიკაციები“ (პუებლო, მექსიკა, 2009 წლის იანვარი), ასტრონავტიკის 60-ე საერთაშორისო კონგრესი (დაეჯონი, კორეის რესპუბლიკა, 2009 წლის ოქტომბერი), მე-14 საერთაშორისო კონფერენცია სითბოს გადაცემის შესახებ (ვაშინგტონი, აშშ. აგვისტო 2010), მე-6 საერთაშორისო კონფერენცია „ინვერსიული პრობლემები: იდენტიფიკაცია, დიზაინი და კონტროლი“ (სამარა, 2010 წლის ოქტომბერი), მე-19 საერთაშორისო სამეცნიერო და ტექნიკური კონფერენცია „არამეტალური მასალებისგან პროდუქტების წარმოების დიზაინი და ტექნოლოგიები“ (ობნინსკი, 2010 წლის ოქტომბერი) რუსეთის მეხუთე ეროვნული კონფერენცია სითბოს გადაცემის შესახებ (მოსკოვი, ოქტომბერი 2010), ერთობლივი სესია "ენერგიის დაზოგვა და ენერგიის დაზოგვის ტექნოლოგიების გამოყენების პერსპექტივები სარკინიგზო ტრანსპორტში, მრეწველობასა და რუსეთის საბინაო კომპლექსში" RAS ფილიალის "ენერგეტიკა, მექანიკა". ინჟინერია, მექანიკა და კონტროლის პროცესები", RAS სამეცნიერო საბჭო პრობლემის შესახებ "მანქანებისა და აპარატების თერმული პირობები", რუსეთის მეცნიერებათა აკადემიის სამეცნიერო საბჭო "თერმოფიზიკისა და თბოელექტროტექნიკის" კომპლექსური პრობლემის შესახებ, რუსეთის აკადემიის სამეცნიერო საბჭო. მეცნიერებათა "ენერგიის ქიმიური და ფიზიკური პრობლემები" (მოსკოვი, 2011 წლის აპრილი), მე-7 საერთაშორისო კონფერენცია "ინვერსიული პრობლემები ინჟინერიაში" (ორლანდო, აშშ, 2011 წლის მაისი).
ძიების შედეგების შესამცირებლად, შეგიძლიათ დახვეწოთ თქვენი მოთხოვნა საძიებელი ველების მითითებით. ველების სია წარმოდგენილია ზემოთ. Მაგალითად:
შეგიძლიათ მოძებნოთ რამდენიმე ველში ერთდროულად:
ლოგიკური ოპერატორები
ნაგულისხმევი ოპერატორი არის და.
ოპერატორი დანიშნავს, რომ დოკუმენტი უნდა შეესაბამებოდეს ჯგუფის ყველა ელემენტს:
კვლევის განვითარება
ოპერატორი ანნიშნავს, რომ დოკუმენტი უნდა შეესაბამებოდეს ჯგუფის ერთ-ერთ მნიშვნელობას:
სწავლა ანგანვითარება
ოპერატორი არაგამორიცხავს ამ ელემენტის შემცველ დოკუმენტებს:
სწავლა არაგანვითარება
ძებნის ტიპი
შეკითხვის დაწერისას შეგიძლიათ მიუთითოთ მეთოდი, რომლითაც მოხდება ფრაზის ძიება. მხარდაჭერილია ოთხი მეთოდი: ძიება მორფოლოგიის გათვალისწინებით, მორფოლოგიის გარეშე, პრეფიქსის ძიება, ფრაზების ძიება.
ნაგულისხმევად, ძიება ხორციელდება მორფოლოგიის გათვალისწინებით.
მორფოლოგიის გარეშე მოსაძებნად, უბრალოდ დაადეთ "დოლარის" ნიშანი ფრაზის სიტყვების წინ:
$ სწავლა $ განვითარება
პრეფიქსის მოსაძებნად, თქვენ უნდა დააყენოთ ვარსკვლავი მოთხოვნის შემდეგ:
სწავლა *
ფრაზის მოსაძებნად, თქვენ უნდა ჩართოთ შეკითხვა ორმაგ ბრჭყალებში:
" კვლევა და განვითარება "
ძიება სინონიმების მიხედვით
ძიების შედეგებში სიტყვის სინონიმების ჩასართავად, თქვენ უნდა დააყენოთ ჰეში " #
"სიტყვის წინ ან ფრჩხილებში ჩადებული გამონათქვამის წინ.
ერთ სიტყვაზე გამოყენებისას, მას სამამდე სინონიმი მოიძებნება.
როდესაც გამოიყენება ფრჩხილებში გამოსახულებაში, სინონიმი დაემატება თითოეულ სიტყვას, თუ ის მოიძებნება.
არ შეესაბამება მორფოლოგიისგან თავისუფალ ძიებას, პრეფიქსის ძიებას ან ფრაზების ძიებას.
# სწავლა
დაჯგუფება
საძიებო ფრაზების დაჯგუფებისთვის საჭიროა ფრჩხილების გამოყენება. ეს საშუალებას გაძლევთ აკონტროლოთ მოთხოვნის ლოგიკური ლოგიკა.
მაგალითად, თქვენ უნდა გააკეთოთ მოთხოვნა: იპოვეთ დოკუმენტები, რომელთა ავტორია ივანოვი ან პეტროვი, და სათაური შეიცავს სიტყვებს კვლევა ან განვითარება:
სიტყვების სავარაუდო ძებნა
სავარაუდო ძიებისთვის, თქვენ უნდა დააყენოთ ტილდი " ~ " სიტყვის ბოლოს ფრაზიდან. მაგალითად:
ბრომი ~
ძიებისას მოიძებნება ისეთი სიტყვები, როგორიცაა „ბრომი“, „რომი“, „ინდუსტრიული“ და ა.შ.
თქვენ შეგიძლიათ დამატებით მიუთითოთ შესაძლო რედაქტირების მაქსიმალური რაოდენობა: 0, 1 ან 2. მაგალითად:
ბრომი ~1
ნაგულისხმევად, დაშვებულია 2 რედაქტირება.
სიახლოვის კრიტერიუმი
სიახლოვის კრიტერიუმით მოსაძებნად, თქვენ უნდა დააყენოთ ტილდი " ~ " ფრაზის ბოლოს. მაგალითად, 2 სიტყვის ფარგლებში სიტყვების კვლევა და განვითარება დოკუმენტების საპოვნელად გამოიყენეთ შემდეგი შეკითხვა:
" კვლევის განვითარება "~2
გამონათქვამების შესაბამისობა
ძიებაში ცალკეული გამონათქვამების შესაბამისობის შესაცვლელად გამოიყენეთ ნიშანი " ^
გამოთქმის ბოლოს, რასაც მოჰყვება ამ გამონათქვამის შესაბამისობის დონე სხვებთან მიმართებაში.
რაც უფრო მაღალია დონე, მით უფრო აქტუალურია გამოთქმა.
მაგალითად, ამ გამოთქმაში სიტყვა „კვლევა“ ოთხჯერ უფრო აქტუალურია, ვიდრე სიტყვა „განვითარება“:
სწავლა ^4 განვითარება
ნაგულისხმევად, დონე არის 1. სწორი მნიშვნელობები არის დადებითი რეალური რიცხვი.
ძიება ინტერვალში
იმისათვის, რომ მიუთითოთ ინტერვალი, რომელშიც უნდა იყოს განთავსებული ველის მნიშვნელობა, უნდა მიუთითოთ საზღვრის მნიშვნელობები ფრჩხილებში, გამოყოფილი ოპერატორის მიერ. TO.
განხორციელდება ლექსიკოგრაფიული დახარისხება.
ასეთი შეკითხვა დააბრუნებს შედეგს ავტორით, დაწყებული ივანოვიდან და დამთავრებული პეტროვით, მაგრამ ივანოვი და პეტროვი არ ჩაირთვება შედეგში.
დიაპაზონში მნიშვნელობის დასამატებლად გამოიყენეთ კვადრატული ფრჩხილები. მნიშვნელობის გამოსარიცხად გამოიყენეთ ხვეული ბრეკეტები.
დისერტაციის რეზიუმე თემაზე "მფრინავების თერმული დაცვისთვის მაღალფოროვანი მასალების თვისებების შესწავლისა და პროგნოზირების მეთოდოლოგია"
როგორც ხელნაწერი
ჩერეპანოვი ვალერი ვენიამინოვიჩი
უაღრესად ფოროვანი მასალების თვისებების კვლევისა და პროგნოზირების მეთოდოლოგია საჰაერო ხომალდის მანქანების თერმული დაცვისთვის
სპეციალობები
07/05/03 - თვითმფრინავის სიძლიერე და თერმული პირობები 04/01/14 - თერმოფიზიკა და თეორიული სითბოს ინჟინერია
დისერტაცია ტექნიკურ მეცნიერებათა დოქტორის ხარისხის მისაღებად
მოსკოვი 2012 წელი
მუშაობა განხორციელდა უმაღლესი პროფესიული განათლების ფედერალურ სახელმწიფო საბიუჯეტო საგანმანათლებლო დაწესებულებაში "მოსკოვის საავიაციო ინსტიტუტში (ეროვნული კვლევითი უნივერსიტეტი)".
სამეცნიერო კონსულტანტი:
ტექნიკურ მეცნიერებათა დოქტორი,
რუსეთის მეცნიერებათა აკადემიის წევრ-კორესპონდენტი, პროფესორი ოლეგ მიხაილოვიჩ ალიფანოვი
ოფიციალური ოპონენტები:
ელისეევი ვიქტორ ნიკოლაევიჩი, ტექნიკურ მეცნიერებათა დოქტორი, მოსკოვის სახელმწიფო ტექნიკური უნივერსიტეტის პროფესორი. ნ.ე. ბაუმანი
ნიკიტინ პეტრ ვასილიევიჩი, ტექნიკურ მეცნიერებათა დოქტორი, რუსეთის ფედერაციის დამსახურებული მეცნიერი, მოსკოვის საავიაციო ინსტიტუტის პროფესორი
პოლეჟაევი იური ვასილიევიჩი, ტექნიკურ მეცნიერებათა დოქტორი, პროფესორი, რუსეთის მეცნიერებათა აკადემიის წევრ-კორესპონდენტი, რუსეთის მეცნიერებათა აკადემიის მაღალი ტემპერატურის ერთობლივი ინსტიტუტის განყოფილების ხელმძღვანელი.
წამყვანი ორგანიზაცია:
რუსეთის ფედერაციის სახელმწიფო სამეცნიერო ცენტრი OJSC "ONPP "Technology", ობნინსკი
დაცვა ჩატარდება 2012 წლის 31 მაისს სადისერტაციო საბჭოს სხდომაზე DS 212.005.05 მოსკოვის საავიაციო ინსტიტუტში (ეროვნული კვლევითი უნივერსიტეტი) ნომერზე 125993 მოსკოვი, A-80, GSP-3, ვოლოკოლამსკის გზატკეცილი, No4. 14-00 საათზე.
დისერტაცია შეგიძლიათ იხილოთ მოსკოვის საავიაციო ინსტიტუტის ბიბლიოთეკაში (ეროვნული კვლევითი უნივერსიტეტი).
სამეცნიერო მდივანი
სადისერტაციო საბჭო
ნატალია სერგეევნა კუდრიავცევა
სამუშაოს ზოგადი აღწერილობა
ამ ნაშრომში კვლევის სფეროა მათემატიკური მოდელები, სინათლის, მაღალფოროვანი სითბოს დამცავი მასალების თვისებების შესწავლისა და პროგნოზირების მეთოდები და მათში სითბოს გადაცემის პროცესები.
თემის აქტუალობა
კოსმოსური მანქანებისთვის და მრავალჯერადი სატრანსპორტო სისტემებისთვის, თერმული პირობების უზრუნველყოფა არის ერთ-ერთი ყველაზე მნიშვნელოვანი ელემენტი, რომელიც განსაზღვრავს ძირითადი დიზაინის გადაწყვეტილებებს. ასეთი თვითმფრინავის მასის პროპორცია (J1A), რომელიც მიეკუთვნება თერმულ დაცვას, შეიძლება მნიშვნელოვანი იყოს. მაგალითად, Space Shuttle-სა და Buran-ის კოსმოსურ სისტემებში ეს იყო გაშვების მასის დაახლოებით 9% და სტრუქტურის მასის 14,5%. ასეთი სისტემების თერმული დაცვის მასის შემუშავებასა და შემცირებაში გადამწყვეტ როლს თამაშობს ახალი თერმული დაცვისა და სტრუქტურული მასალების შექმნა სპეციფიკური თვისებებით. ამასთან, თერმული დაცვის გაუმჯობესება დაკავშირებულია არა მხოლოდ ახალი ფორმულირებების გამოყენებასთან, არამედ არსებული სტრუქტურების ოპტიმიზაციასთან, რათა მიაღწიოს საუკეთესო ეფექტს მასალის სპეციფიკური საოპერაციო პირობებისთვის. მაგალითად, თერმული დაცვის მასის შემცირება და ენერგიის მოხმარების შემცირება, რომელიც საჭიროა JIA თერმული რეჟიმის უზრუნველსაყოფად, მიიღწევა არა მხოლოდ უფრო ეფექტური მასალების გამოყენებით, არამედ თერმული დაცვის თვისებების უფრო საიმედო პროგნოზირების შესაძლებლობის გამო. მისი უსაფრთხოების ფაქტორის შესამცირებლად.
გარდა ამისა, ფრენის დროს შესაძლებელია, რომ რიგი გარე ფაქტორები გავლენას ახდენენ სითბოს გაცვლაზე, განადგურებაზე და სხვა პროცესებზე, რომლებიც განსაზღვრავენ თვითმფრინავის ფუნქციონირებას. ერთ-ერთი შესაძლო ფაქტორი არის რადიაციის ზემოქმედება. აქედან გამომდინარე, აუცილებელია მასალების სხვადასხვა მახასიათებლების, მათი რადიაციული თვისებების შესწავლა, კერძოდ, იმისათვის, რომ ადეკვატურად ვიწინასწარმეტყველოთ რეაქცია მასალებისა და მთლიანად აპარატის ასეთ გარე ზემოქმედებაზე.
ყველა ამ პრობლემის გადაჭრა მოითხოვს მასალებსა და სტრუქტურულ ელემენტებში მიმდინარე პროცესების დეტალურ და ყოვლისმომცველ შესწავლას, რაც, უპირველეს ყოვლისა, დაკავშირებულია ექსპერიმენტულ კვლევებთან. თუმცა, ექსპერიმენტები ძვირია, შრომატევადი და მათი შედეგები ყოველთვის არ შეიძლება გამოყენებულ იქნას, მაგალითად, პროგნოზირებისთვის. გასათვალისწინებელია ისიც, რომ მასალების მრავალი მნიშვნელოვანი ფიზიკური მახასიათებლის პირდაპირი გაზომვა ხშირად შეუძლებელია. მათემატიკური მოდელირების ხელსაწყოების გამოყენების გარეშე ძნელია ისეთი მნიშვნელოვანი ფიზიკური სიდიდეების მნიშვნელობების დადგენა და პროგნოზირება, როგორიცაა მთლიანი თბოგამტარობის გამტარ და რადიაციული კომპონენტები, რადიაციის დიფუზია, გაფანტვისა და შთანთქმის კოეფიციენტები, გაფანტვის ინდიკატორი და ა.შ. ასოცირდება პროცესებთან, რომლებიც წმინდა ლოკალური ან სპექტრალური ხასიათისაა. გარდა ამისა, მასალის მხოლოდ არსებული ნიმუშების ექსპერიმენტულად შესწავლა შეიძლება. ამ პირობებში ახლის განვითარების შესაძლებლობა
მასალები, ამ პროცესის დროისა და ღირებულების შემცირება დაკავშირებულია მათემატიკური მოდელირების მეთოდების გამოყენებასთან.
მათემატიკური მოდელების გამოყენება, პრაქტიკაში დანერგილი აპლიკაციის პროგრამული პაკეტების სახით, საშუალებას იძლევა შედარებით მოკლე დროში გააანალიზოს დიდი რაოდენობით ვარიანტები, შეარჩიოს საუკეთესო, შეამციროს ექსპერიმენტული კვლევისა და სასწავლო პროცესების რაოდენობა, რომლებიც არ ექვემდებარება. პირდაპირი ექსპერიმენტული კვლევა. აქედან გამომდინარე, მათემატიკური მოდელირების ხელსაწყოების გამოყენება მნიშვნელოვნად აფართოებს ექსპერიმენტების შესაძლებლობებს, შესაძლებელს ხდის მასალების თვისებების პროგნოზირებას მათი დიზაინისა და განვითარების ეტაპზე და წარმოების ტექნოლოგიის რეგულირება პროაქტიულ რეჟიმში. მაგრამ მათემატიკური მოდელირება შეუძლებელია შესწავლილი მასალების ძირითადი თვისებების შესახებ სანდო ინფორმაციის გარეშე, რაც მხოლოდ ექსპერიმენტს შეუძლია. ამ პრობლემის დაძლევის აშკარა გზაა მასალების მათემატიკური მოდელირების გაერთიანება მისი ზოგიერთი ძირითადი მახასიათებლის არაპირდაპირი გაზომვების შედეგებთან. ამ მიდგომის მთავარი იდეა სქემატურად არის გამოსახული ნახ. 1-ში.
გაზომვების არაპირდაპირი ბუნება გულისხმობს, რომ მასალების აუცილებელი თვისებები განისაზღვრება უფრო ხელმისაწვდომი რაოდენობების (ტემპერატურა, მასის წილადები და სიმკვრივე და ა.შ.) პირდაპირი გაზომვებით.
იდენტიფიკაციის გარკვეული მეთოდების შემდგომი გამოყენება, მაგალითად, შებრუნებული სითბოს გადაცემის პრობლემების (IHT) გადაჭრა.
სწორედ ექსპერიმენტისა და მათემატიკური მოდელირების გაერთიანების გზაზე მიჰყვება თანამედროვე სითბოს დამცავი და სტრუქტურული მასალების თვისებების მკვლევარი და შემქმნელი, როგორც ჩვენს ქვეყანაში, ასევე მის ფარგლებს გარეთ. ყველაზე გასაოცარ ნამუშევრებში დანერგილია ინტეგრირებული მიდგომა, რომელიც უზრუნველყოფს მასალების თვისებების საკმაოდ ღრმა და ყოვლისმომცველ შესწავლას, მათი პროგნოზირებადი მოდელების შექმნას, რომელიც შედის კვლევისა და განვითარების ტექნოლოგიურ პროცესში. მას შემდეგ, რაც ჩვენს ქვეყანაში ერთხელ ჩატარდა მრავალი ფუნდამენტური სამუშაო იდენტიფიკაციისა და მოდელირების მეთოდების, მათ შორის მასალების თვისებების სფეროში (A.N. Tikhonov, O.M. Alifanov, G.N. Dulnev და ა.შ.), თვისებების მთელი რიგი მნიშვნელოვანი კვლევები. უაღრესად ფოროვანი მასალების წარმოება რუსმა მეცნიერებმა (V.A. Petrov et al., L.A. Dombrovsky, N.A. Bozhkov და სხვ.). თუმცა, სტრუქტურული და თბოდამცავი მასალების მრავალი კვლევა ჯერ კიდევ უფრო რაოდენობრივია, ვიდრე ხარისხობრივი. უფრო მეტიც, აქ საქმე მხოლოდ ექსპერიმენტულ აღჭურვილობის გარკვეულ პრობლემებში არ არის, რომელიც საკმაოდ ძვირია და ყოველთვის არ არის ხელმისაწვდომი. ამ კვლევებში ინფორმაციის მნიშვნელოვანი ნაწილი იკარგება სწორედ იმიტომ, რომ მათში პრაქტიკულად არ გამოიყენება მათემატიკური მეთოდები და ექსპერიმენტული შედეგების ინტერპრეტაციის პროცედურა საკმაოდ პრიმიტიული გამოდის.
ნაშრომში განხილულია ბოჭკოვანი მასალები ფორიანობით 90%-მდე და ქაფიანი მასალები არამეტალურ ბაზაზე ფორიანობით 96%-მდე. ეს მასალები შედგება ან საკმაოდ შემთხვევით ორიენტირებული ბოჭკოებისგან, რომლებიც შეიძლება დამზადდეს ერთი ან სხვადასხვა ნივთიერებისგან, ან კვანძებითა და ხიდებით წარმოქმნილი სივრცითი ჩონჩხისაგან (ნახ. 2). ასეთი მასალების ფორები, როგორც წესი, ივსება რაიმე სახის გაზით.
ბრინჯი. 2ა. ბოჭკოვანი მიკროსტრუქტურა ნახ. 26. ერთ-ერთი Li-900 მასალის ნიმუში. თევზაობა ბადისებრი ფოროვანი კერამიკა.
უაღრესად ფოროვანი მასალების არსებული მათემატიკური მოდელები ჯერ კიდევ შორს არის სრულყოფილებისგან. ხშირად მათ აქვთ დასუსტებული ოპტიკური ნაწილი, რადგან ამ მოდელებში დი-
ფრაქციული ეფექტები, რომლებიც ჩანაცვლებულია სკრინინგის ეფექტებით (E. Placido et al., B. Zeghondy et al., J. Petrasch et al., M. Loretz et al., C.Y. Zhao et al.). ამ მიდგომის სისწორე სითბოსგან დამცავი მასალების თვისებების მოდელირებისთვის, რომელთა ფორიანობა აღემატება 90% -ს, საკმაოდ საეჭვოა, რადგან რადიაციის როლი სითბოს გადაცემის პროცესებში მაღალ ტემპერატურაზე საკმაოდ დიდია (O. MAlifanov, B.N. Chetverushkin et al., L.A. Dombrovsky), ხოლო სხეულთან რადიაციის ურთიერთქმედება ძალიან ძნელად არის დამოკიდებული სხეულის გეომეტრიულ მახასიათებლებზე, თუნდაც უმარტივესი ფორმის სხეულების შემთხვევაში (G. Mie, A. C. Lind). მოდელებში, რომლებიც ითვალისწინებენ დიფრაქციულ პროცესებს, როგორც წესი, ან განიხილება მხოლოდ სფერული ფრაგმენტები, ან არ არის გათვალისწინებული მასალების სტატისტიკური მახასიათებლები (ლ. დომბროვსკი, ა. გ. ფედოროვი, დ. ბაილისი, მ. ლ. გერმანელი). შედეგად, ასეთ მოდელებს ან არ გააჩნიათ საკმარისი რაოდენობის თავისუფალი პარამეტრები აღწერის ადეკვატურობის უზრუნველსაყოფად, ან იყენებენ მეთოდებს, რომლებიც ფიზიკური თვალსაზრისით მიუღებელია მოდელირების შედეგების გამოსასწორებლად. ეს ყველაფერი ამცირებს მათემატიკური მოდელების სანდოობას და სიზუსტეს, რომლებიც აღწერს სითბოს გადაცემის პროცესებს თბოდამცავ და თბოიზოლაციურ მასალებში, რაც მათ ნაკლებად ეფექტურს ხდის.
სამუშაოს მიზანი
1. თვითმფრინავის კომპონენტებისა და სტრუქტურული ელემენტების თერმული დაცვისთვის განკუთვნილი მსუბუქი ბოჭკოვანი მაღალფოროვანი მასალების აგებულებისა და თერმოფიზიკური თვისებების არსებული (O.M. Alifanov, N.A. Bozhkov) სტატისტიკური პროგნოზირებადი მათემატიკური მოდელის გაუმჯობესება.
2. თვითმფრინავების თერმული დაცვისთვის მსუბუქი ბადისებრი არალითონური ქაფიანი მასალების მსგავსი მოდელის შემუშავება.
3. ელექტრომაგნიტური გამოსხივების ურთიერთქმედების თეორიის შემუშავება სტრუქტურული მათემატიკური მოდელების წარმომადგენლობით ელემენტებთან, როგორც დიფრაქციის სკალარული თეორიის, ასევე მიეს თეორიის საფუძველზე.
4. ამ საფუძველზე მსუბუქი, მაღალფოროვანი მასალების სპექტრული ოპტიკური თვისებების მათემატიკური მოდელირების მეთოდების შემუშავება.
5. საჰაერო ხომალდის მაღალფოროვანი თერმული დაცვის ფენებში რადიაციული გადაცემის პროცესების მოდელირების ეფექტური მეთოდების შემუშავება.
კვლევის მეთოდი
შემოთავაზებული კვლევის მეთოდის საფუძველია: მასალების სტრუქტურის სიმულაციური სტატისტიკური მოდელირება მონტე კარლოს მეთოდით, Mie თეორია (მკაცრი ელექტრომაგნიტური გაფანტვის თეორია), რომელიც გამოიყენება მასალების ოპტიკური მოდელის ასაგებად, აგრეთვე მეთოდების ამოხსნის მიზნით. რადიაციის გადაცემის კინეტიკური განტოლება.
კერძოდ, მაღალფოროვანი მასალების მათემატიკური მოდელი ეფუძნება შემდეგ პრინციპებს:
მასალა მოდელირებულია წარმომადგენლობითი ორთოგონალური ელემენტების სტოქასტური სისტემით (ნახ. 3).
სურათი 3. მოდელების წარმომადგენლობითი ელემენტები: (ა) - ბოჭკოვანი მასალები, (ბ) - ქაფიანი მასალები (მაგალითი).
მხედველობაში მიიღება მასალის ანიზოტროპია, მისი სტრუქტურის სტატისტიკური ნიმუშები (მათი მოპოვება მოითხოვს შესაბამის კვლევას), ეფექტური სიმკვრივის მნიშვნელობები და ნივთიერებების თვისებები, რომლებიც ქმნიან მასალის საფუძველს.
ფორებში კონვექცია არ ითვლება. პერკოლაცია, გლობულები და სხვა ჩანართები არ არის გათვალისწინებული მასალის საფუძვლის აღწერის დონეზე.
იზოთერმული და ადიაბატური მიახლოებები გამოიყენება თითოეულ წარმომადგენლობით ელემენტში.
ყოველი ახალი წარმომადგენლობითი ელემენტი განიხილება ჩაძირულად გარემოში, რომლის თვისებები ასევე განისაზღვრება ყველა ადრე წარმოქმნილი ელემენტით.
Mie თეორია და მისი შედეგები გამოიყენება მასალის ფრაგმენტების მიერ რადიაციის შთანთქმისა და გაფანტვის პროცესების აღსაწერად, მაგრამ საჭიროების შემთხვევაში, შესწორებები ხდება კოოპერატიული ეფექტებისთვის, რასაც Mie თეორია უგულებელყოფს.
რადიაციული თბოგამტარობის შესაფასებლად გამოიყენება დიფუზიის მიახლოება, რომელშიც მასალის სპექტრული შესუსტების კოეფიციენტი გამოითვლება Mie თეორიის ან მისი შედეგების გამოყენებით.
გაფანტვის ანიზოტროპიის პარამეტრის შესაფასებლად და გაფანტვის ინდიკატორის გამოსათვლელად გამოიყენება Mie თეორია და გამოსხივების ინტენსივობის მოდელები.
სამეცნიერო სიახლე
დისერტაცია გვთავაზობს ფიზიკურ თვისებებსა და სითბოს გადაცემის პროცესების ახალ სტატისტიკურ პროგნოზირებულ მათემატიკურ მოდელებს მაღალფოროვანი თბოდაცვითი და თბოსაიზოლაციო მასალებში, ასევე რადიაციული გადაცემის მოდელირების მეთოდებს ძლიერ ფოროვანი თერმოდაცვით J1A ფენებში.
1. ბოჭკოვანი მაღალფოროვანი მასალების სტრუქტურისა და თერმოფიზიკური თვისებების გაუმჯობესებული პროგნოზირებადი სტატისტიკური მათემატიკური მოდელი თვითმფრინავის თერმული დაცვისთვის, რომლის ფარგლებში:
მნიშვნელოვანია, რომ ცნობილ მოდელთან შედარებით (O.M. Alifanov, N.A. Bozhkov), განსაზღვრული რაოდენობების დიაპაზონი გაფართოვდა მასალის ისეთი ეფექტური ელექტრული და სპექტრულ-ოპტიკური მახასიათებლების მოდელში ჩართვის გამო, როგორიცაა ელექტრული წინაღობა, რთული. დიელექტრიკული მუდმივი და ინდექსის გარდატეხა, გამოსხივების შთანთქმის, გაფანტვისა და დიფუზიის კოეფიციენტები, გაფანტვის ინდიკატორი;
შეიქმნა წარმომადგენლობითი ელემენტის მოცულობის რეგულირების შესაძლებლობა მათი გენერირების დროს, რაც უზრუნველყოფს წარმომადგენლობითი ელემენტების სისტემაზე დაწესებული საშუალო მასის სიმკვრივის შეზღუდვის უფრო ზუსტ განხორციელებას;
წარმომადგენლობითი ელემენტების ნიმუშის საშუალო მახასიათებლების გამოთვლის პროცესის ეფექტური ორგანიზების გამო, მნიშვნელოვნად შემცირდა მათი გენერირების დროს შენახული ინფორმაციის რაოდენობა.
2. საჰაერო ხომალდის თერმოდაცვის ბადის ქაფიანი მასალების აგებულების, თერმოფიზიკური და ელექტროოპტიკური თვისებების პროგნოზირებადი სტატისტიკური მოდელი.
3. განტოლებები, რომლებიც განსაზღვრავენ ბოჭკოვანი მაღალფოროვანი მასალების და ქსელური ქაფების სტრუქტურული მათემატიკური მოდელების წარმომადგენლობითი ელემენტების საშუალო ზომებს.
4. ელექტრომაგნიტური გამოსხივების ურთიერთქმედების ანალიზური მათემატიკური მოდელი წარმომადგენლობით ელემენტებთან, მათ შორის ბურთულთან და ორთოგონალურ ცილინდრებთან, მათი განათების თვითნებურ პირობებში.
5. მსუბუქი, მაღალფოროვანი მასალების მათემატიკური მოდელების წარმომადგენლობითი ორთოგონალური ელემენტებით გამოსხივების გაფანტვის უწყვეტი ნიმუშის მიღებისა და შესწავლის მეთოდები.
6. მსუბუქი, მაღალფოროვანი ბოჭკოვანი და ბადის ქაფიანი მასალების სპექტრული ოპტიკური თვისებების მათემატიკური მოდელირების მეთოდი, რომელიც გამოიყენება, კერძოდ, საჰაერო ხომალდის თერმული დაცვისთვის.
7. დამატებითი ბადე და მაღალი სიზუსტის ექსტრემალური მეთოდები რადიაციის გადაცემის სპექტრული პრობლემის გადასაჭრელად მაღალფოროვანი თვითმფრინავის თერმული დაცვის ბრტყელი ფენისთვის.
პრაქტიკული მნიშვნელობა
შეიქმნა პროგრამული ხელსაწყოების ნაკრები სტრუქტურის მათემატიკური მოდელირებისთვის, თერმოფიზიკური და ელექტროოპტიკური თვისებების მაღალი ფოროვანი ბოჭკოვანი და ბადის ქაფიანი მასალებისთვის, რომლებიც გამოიყენება სხვადასხვა მანქანებისა და მოწყობილობების კომპონენტების და სტრუქტურული ელემენტების თერმული დაცვისა და თბოიზოლაციისთვის. . მათემატიკური მოდელების მაღალი საიმედოობა და სიზუსტე, რომლებიც აღწერს სითბოს გადაცემის პროცესებს თბოდამცავ და თბოიზოლაციის მასალებში, შესაძლებელს ხდის მათი გამოყენებისას შეამციროს უსაფრთხოების ფაქტორები თბოდამცავი და თბოიზოლაციის ფენების სისქისთვის, შეამციროს წონა. თერმული დაცვა და ენერგიის მოხმარება.
შემუშავებული მეთოდები, მოდელები და პროგრამები ინტეგრირებულია მასალების შესწავლის რთული თეორიული და ექსპერიმენტული ინსტრუმენტების სისტემაში. მათი გამოყენება მნიშვნელოვნად ზრდის თერმული ექსპერიმენტების საინფორმაციო შინაარსს, ამცირებს საჭირო ექსპერიმენტული კვლევების მოცულობას და მათ ღირებულებას, შესაძლებელს ხდის მასალების თვისებების პროგნოზირებას განვითარების ეტაპზე და დაარეგულიროს წარმოების ტექნოლოგია, ასევე განსაზღვროს არა მხოლოდ მასალების მახასიათებლები. , არამედ ნივთიერებები, რომლებიც ქმნიან მათ. შესაძლებელი გახდა, კერძოდ, მოდელის მორგების შემდეგ ექსპერიმენტულ მონაცემებზე ნებისმიერ მასალაზე, წინასწარ განვსაზღვროთ შესწავლილი მასალის მსგავსი მასალების მახასიათებლების ფართო სპექტრი. ამ შემთხვევაში, შესაძლებელია თავიდან ავიცილოთ დაკავშირებული ჯგუფის მასალების ფართომასშტაბიანი ექსპერიმენტული კვლევები, შემოვიფარგლოთ ექსპერიმენტებით, საჭიროების შემთხვევაში, ჩატარდეს მიღებული მოდელირების შედეგების ადეკვატურობის გასაკონტროლებლად.
სამუშაოს შედეგები ასევე შეიძლება გამოყენებულ იქნას თბოიზოლაციისა და თერმული დაცვის ეფექტურობის შეფასების მეთოდების შესამოწმებლად, რომლებიც აუცილებელია სტრუქტურულ ელემენტებში, მანქანებსა და მოწყობილობებში საჭირო თერმული პირობების უზრუნველსაყოფად სხვადასხვა ინდუსტრიაში.
სამუშაოს დამტკიცება
დისერტაციაში წარმოდგენილი შედეგები წარმოდგენილი იყო მე-18 საერთაშორისო სამეცნიერო და ტექნიკურ კონფერენციაზე „არამეტალური მასალებისგან პროდუქტების წარმოების დიზაინი და ტექნოლოგიები“ (ობნინსკი, 2007 წლის ოქტომბერი), მე-9 რუსულ სიმპოზიუმზე გამოყენებითი და ინდუსტრიული მათემატიკის შესახებ (კისლოვოდსკი, 2008 წლის მაისი), მე-2 საერთაშორისო სკოლა „მათემატიკური“ მოდელირება და აპლიკაციები“ (პუებლო, მექსიკა, 2009 წლის იანვარი), ასტრონავტიკის 60-ე საერთაშორისო კონგრესი (დაეჯონი, კორეის რესპუბლიკა, ოქტომბერი).
2009), მე-14 საერთაშორისო კონფერენცია სითბოს გადაცემის შესახებ (ვაშინგტონი, აშშ, 2010 წლის აგვისტო), მე-6 საერთაშორისო კონფერენცია „ინვერსიული პრობლემები: იდენტიფიკაცია, დიზაინი და კონტროლი“ (სამარა, ოქტომბერი 2010), მე-19 საერთაშორისო სამეცნიერო და ტექნიკური კონფერენცია „დიზაინი და ტექნოლოგიები წარმოებისთვის. პროდუქტები არალითონური მასალებისგან“ (ობნინსკი, ოქტომბერი 2010), რუსეთის მე-5 ეროვნული კონფერენცია სითბოს გადაცემის შესახებ (მოსკოვი, ოქტომბერი).
2010), RAS ფილიალის "ენერგეტიკა, მანქანათმშენებლობა, მექანიკა და კონტროლის პროცესები", RAS სამეცნიერო საბჭო "ენერგიის დაზოგვა და ენერგიის დაზოგვის ტექნოლოგიების გამოყენების პერსპექტივები სარკინიგზო ტრანსპორტში, მრეწველობაში და რუსეთის საბინაო კომპლექსში" ერთობლივი სესია. პრობლემა "მანქანებისა და მოწყობილობების თერმული რეჟიმები", რუსეთის მეცნიერებათა აკადემიის სამეცნიერო საბჭო კომპლექსურ პრობლემაზე "თერმოფიზიკა და თბოენერგეტიკა", რუსეთის მეცნიერებათა აკადემიის სამეცნიერო საბჭო "ენერგეტიკის ქიმიური და ფიზიკური პრობლემები" (მოსკოვი, 2011 წლის აპრილი), მე-7 საერთაშორისო კონფერენცია „ინვერსიული პრობლემები ინჟინერიაში“ (ორლანდო, აშშ, 2011 წლის მაისი).
პუბლიკაციები
დისერტაციის თემასთან დაკავშირებულ საკითხებზე ავტორს აქვს 15 პუბლიკაცია რეცენზირებად ჟურნალებში. დისერტაციის ძირითადი შედეგები გამოქვეყნდა არაერთ სამეცნიერო და ტექნიკურ მოხსენებაში, ასევე ნაშრომებში. აქედან 8 კონფერენციის შრომებშია და 12 რეცენზირებად ჟურნალებში.
სამუშაოს მოცულობა და სტრუქტურა
შესავალი ასაბუთებს ამგვარი კვლევის შესაბამისობასა და მიზანშეწონილობას, ასევე იძლევა შესასწავლი მასალების და შემოთავაზებული მოდელების საფუძვლების გარკვეულ საწყის გაგებას და მოკლედ აღწერს მასალის „საცნობარო“ თერმოფიზიკური მახასიათებლების იდენტიფიცირების პროცედურას, ეფუძნება OST-ის ამოხსნის ტექნიკა.
პირველი თავი ეძღვნება მსუბუქი, მაღალფოროვანი ბოჭკოვანი მასალების თერმოფიზიკური თვისებების სტატისტიკური მოდელირების საკითხებს. ბოჭკოვანი მასალების წარმომადგენლობითი ელემენტები იქმნება ორთოგონალური ცილინდრებით, რომლებიც ორიენტირებულია მისი ძირითადი ღერძების გასწვრივ (ნახ. 3a). თავის პირველი ნაწილი აღწერს მასალის სტრუქტურის მოდელს და აყალიბებს კავშირებს, რომლებიც განსაზღვრავს მისი მოდელირების ადეკვატურობას მონტე კარლოს მეთოდით. აღწერილია წარმომადგენლობითი ელემენტების მდგომარეობის ვექტორის სტრუქტურა და მათი სტატისტიკური წონა.
მეორე განყოფილებაში მოცემულია რამდენიმე დეტალი წარმომადგენლობითი ელემენტების მახასიათებლების გენერირების პროცესის შესახებ. ნაჩვენებია, რომ ეკვივალენტობის მოთხოვნა მასალის p სიმკვრივესა და წარმომადგენლობითი ელემენტების მოდელირების სისტემის საშუალო სიმკვრივეს შორის საშუალებას გვაძლევს განვსაზღვროთ მოდელის სისტემის ისეთი ძირითადი პარამეტრი, როგორიცაა წარმომადგენლობითი ელემენტის საშუალო ზომა x. მასალაზე გარე სითბოს ნაკადის შემთხვევის მიმართულება (მე-3 კოორდინატის მიმართულება), განტოლების ამოხსნიდან
p-\ t=I ¿=1 1პ
აქ 8к =05сЛк4п, */,/ არის ბოჭკოს დიამეტრი და სიგრძე, ak არის მასალის ანიზოტროპიის პარამეტრი kth კოორდინატთა მიმართულებით (a3=1), P არის ბოჭკოს თვისებების განაწილებით განსაზღვრული ალბათობა, C. არის ნორმალიზაციის მუდმივი. ანიზოტროპიის პარამეტრების გარდა, რაოდენობრივი ინდექსები თანმიმდევრობით მიუთითებს ბოჭკოს მასალაზე, დიამეტრსა და სიგრძეზე.
მესამე ნაწილი აღწერს მოდელის სისტემის საშუალო მოცულობის მახასიათებლების გამოთვლის მეთოდს, რომელიც ამცირებს მეხსიერების მოთხოვნებს და აყალიბებს კრიტერიუმს სიმულაციის დასასრულის კონტროლისთვის. მეოთხე განყოფილებაში მითითებულია წარმომადგენლობითი ელემენტების თერმოფიზიკური და ელექტრო-ოპტიკური მახასიათებლების განსაზღვრის მეთოდი.
ბოლო მეხუთე სექცია განიხილავს მოდელის გადამოწმების საკითხებს, მოცემულია მისი პრაქტიკული გამოყენების სპეციფიკური მაგალითები ბოჭკოვანი თბოდამცავი მასალების ყველაზე მნიშვნელოვანი თვისებების დასადგენად და პროგნოზირებისთვის და ავლენს მოდელის კომპლექსურ კომპლექსთან შეხამების პროცესის ზოგიერთ დეტალს. თეორიული ინსტრუმენტები მასალის შესასწავლად.
W/(m K) - - გაანგარიშება, O ექსპერიმენტი
„გახურებული საზღვარი“ თ., ექსპერიმენტი.
t Lolodmeya საზღვარი"
ნახ.4. TZMK-10 მასალისა და მისი კომპონენტების თბოგამტარობა, P = 1 ატმ. ¿exp - ექსპერიმენტული მონაცემები; მოდელირების შედეგები: - ეფექტური, Ar - გამოსხივება,).გ - გამტარი თბოგამტარობა.
1600 2400 3 200 4 000 1(სმ)
ნახ.5. TZMK-10 ნიმუშის არასტაბილური გათბობა P = 1 ატმ-ზე. 7* - თერმოწყვილების ჩვენებები ფირფიტაში 60 მმ სისქით, თერმოწყვილების პოზიციის შედარებითი სიღრმე Ir = 0; 0,08; L.28; 0.58 და 0.78.
ამრიგად, ნახ. 4 გვიჩვენებს მთლიანი თბოგამტარობის, მისი გამოსხივების და გამტარ კომპონენტების გამოთვლის შედეგებს TZMK-10 ბოჭკოვანი მასალისთვის, რომელიც გამოიყენება თვითმფრინავების თერმული დაცვისთვის. იქ მოცემულია შესაბამისი ექსპერიმენტული მონაცემებიც. ჩანს, რომ თბოგამტარობის რადიაციული მექანიზმი ჭარბობს ამ მასალაში დაახლოებით 1050 K და ზემოთ ტემპერატურაზე. თერმოფიზიკური თვისებების მოდელის დამატებითი გადამოწმების დღის განმავლობაში, მოსკოვის საავიაციო ინსტიტუტის 601 განყოფილების თერმული განყოფილებაში, ექსპერიმენტულად იქნა შესწავლილი არასტაციონარული სითბოს გადაცემის რეჟიმები ბოჭკოვანი მასალების ბრტყელ ფენებში, რის შემდეგაც ექსპერიმენტული მონაცემები იქნა შესწავლილი. რადიაცია-გამტარობის სითბოს გადაცემის არასტაციონარული ამოცანების ამოხსნის შედეგებთან შედარებით, რომელშიც
სურ.6. ბოჭკოს სისქეზე დამოკიდებულების პროგნოზირება TZMK ტიპის მასალისთვის (დიამეტრის მულტიპლიკატორი). T=900K, P=10"5 ატ.
ხშირ შემთხვევაში გამოიყენებოდა თერმოფიზიკური კოეფიციენტები, რომლებიც განისაზღვრება მოდელირების შედეგებით. ტესტის შედეგების ანალიზმა (ნახ. 5) აჩვენა კარგი თანხვედრა ექსპერიმენტულ და თეორიულ შედეგებს შორის ნიმუშების გათბობისა და გაგრილების ყველა რეჟიმისთვის. ეს შედეგები, ისევე როგორც თბოგამტარობის მოდელირების შედეგები სხვადასხვა წნევაზე, ადასტურებს მასალის თერმული მოდელის ადეკვატურობას, როგორც მთლიანობაში, ასევე მის კომპონენტებს, ასევე მისი გამოყენების შესაძლებლობას და მიზანშეწონილობას თვისებების პროგნოზირებისთვის. ბოჭკოვანი სითბოს დამცავი მასალები.
სურათი 6 ასახავს მოდელის პროგნოზირების შესაძლებლობებს. გამოთვლები აჩვენებს, რომ TZMK-10 მასალა, ბოჭკოების დიამეტრის ცვლილებით და სიმკვრივის შესაბამისი ცვლილებით, ოპტიმალურ წერტილთან ახლოსაა მთლიანი თბოგამტარობის თვალსაზრისით, მაგრამ არა იმ კრიტერიუმის მიხედვით, რომელიც უფრო სასურველია კოსმოსური თვითმფრინავებისთვის. ვინაიდან მათი ექსპლუატაციის ადგილზე ტრანსპორტირების ხარჯები მნიშვნელოვანია. ამ მხრივ ოპტიმალური მასალა მიიღება ბოჭკოების დიამეტრის 35-ჯერ გაზრდით.
მეორე თავი ეძღვნება არამეტალურ ბაზაზე ბადის ქაფიანი მასალების თერმოფიზიკური თვისებების სტატისტიკური მოდელირების საკითხებს - კოსმოსური და კოსმოსური თვითმფრინავების თბოდამცავი და თბოიზოლაციის მასალების ერთ-ერთი ყველაზე პერსპექტიული კლასი. უპირველეს ყოვლისა, ეს ეხება ქაფიან მინის ნახშირბადს, რომლის მაგალითიც აღწერილია ეს მოდელი. ამასთან დაკავშირებით, მეორე თავის შესავალი ნაწილი ეძღვნება თავად მინის ნახშირბადის ძირითად თვისებებს. პირველ ნაწილში მოკლედ არის აღწერილი თერმული ექსპერიმენტის თავისებურებები ქაფიანი მინის ნახშირბადით და წარმოადგენს მის ძირითად შედეგებს.
მეორე ნაწილში წარმოდგენილია ბადის ქაფიანი მასალის მათემატიკური მოდელი და ჩამოყალიბებულია მისი ადეკვატურობის პირობა. შუშის ნახშირბადის ქაფის სხვადასხვა მოდიფიკაციის სტრუქტურულმა ანალიზმა აჩვენა ამ მასალებში კვანძების არსებობა მისგან წარმოქმნილი მხტუნავების განსხვავებული რაოდენობით. აქედან გამომდინარე, წარმომადგენლობითი ელემენტები ქმნიან ბურთულ კვანძს და მისგან გამომავალ 3-დან 6-მდე ჯუმპერ ცილინდრს, რომლებიც განლაგებულია მთავარი ღერძების გასწვრივ (ყველაზე რთული ვერსია ნაჩვენებია ნახ. 3b). სტრუქტურული მოდელის ძირითადი პარამეტრია ხიდის გათიშვის კოეფიციენტი x - ხიდის პროპორცია, რომელიც შედის წარმომადგენლობით ელემენტში. მისი საშუალო მნიშვნელობის შეფასება მოცემულია განტოლებით
A "m" (4 K№ r R
V r V r y ■""""" y r V_^
"და რ. xUR u *>■"
Ai ¡¡L ¿i p l.t-1 3
-\6р/(лрс) = 0,
რომელიც ქაფიანი მასალებისთვის იგივე როლს ასრულებს, როგორც განტოლება (1) ბოჭკოვანი მასალებისთვის. აქ pc არის ფუძის შემქმნელი ნივთიერების სიმკვრივე,
ინდექსები 6,с/,/ ეხება კვანძებს, დიამეტრებს და სიგრძეებს.
მესამე განყოფილებაში წარმოდგენილია მათემატიკური მოდელირების ძირითადი შედეგები, სტატისტიკური მოდელის პროგნოზირების შესაძლებლობები ნაჩვენებია ოპტიმალური ანალიზისა და KUS-ის მინის ნახშირბადის ქაფის გამოყენების შესაძლებლობის ანალიზის მაგალითის გამოყენებით, შექმნილი კოსმოსური ხომალდის კომპონენტებისა და სისტემების თერმული დაცვისთვის. მერკურიზე ფრენის პროექტის „Believe“ ფარგლებში.
ამრიგად, ერთ-ერთი შესასწავლი მასალა, ICS ETT1-SR-ShT, რომელიც შეესაბამება x = 0,8945, აღმოჩნდა არაოპტიმალური თბოგამტარობის Aegr თვალსაზრისით, მაგრამ ახლოს არის ოპტიმალთან Raes-ის კრიტერიუმის მიხედვით, რაც მას აქცევს. შესაფერისია VertCollotbo პროექტში გამოსაყენებლად. შედეგები KUS და ETP-SR-ShT მასალებისთვის, კერძოდ, TZMK-ის შედეგების მსგავსი, რომელიც ნაჩვენებია ნახ. 4 და 5, ნაჩვენებია ნახ. 7 და 8-ში.
o L C), W/i"K exp*. Lvy(1), W/i"K 4 W/i"K □ LgA), W/m"K
150 125 100 75 50 25
o L^"r, W"ka/i4"K
"0 200 400 600 600 1000
ნახ.7. მთლიანი თბოგამტარობა Rae“, მისი გამტარი Rs და გამოსხივება k, YAUSETP-SR-SHT მასალის კომპონენტები.
სურ.8. YUS-ისთვის X&p კრიტერიუმის შეცვლა პროპორციულით
კვანძების და მხტუნავების დიამეტრის შეცვლა, ¿¿-მასშტაბი, /=800°C.
მესამე თავი ეძღვნება სინათლის, მაღალფოროვანი სითბოს დამცავი მასალების ოპტიკური თვისებების მათემატიკური მოდელის თეორიულ დასაბუთებას. შესავალი ნაწილი აყალიბებს სპექტრული ოპტიკური მოდელის ძირითად დებულებებს. პირველ ნაწილში მოცემულია განმარტებები და მოცემულია გარკვეული მიმართებები ვექტორულ და სკალარული თეორიაში სასრული ზომის ნაწილაკების მიერ გამოსხივების გაფანტვის პროცესის ძირითადი მახასიათებლებისთვის.
მესამე თავის მეორე და მესამე სექციები ეძღვნება ელექტრომაგნიტური გამოსხივების გაფანტვას ერთიანი სფეროს და უსასრულო მარჯვენა წრიული ცილინდრით, შესაბამისად. როგორც ცნობილი, ასევე ორიგინალური ურთიერთობები წარმოდგენილია სრულად, რომლებიც აუცილებელია გაფანტულ ნაკადში ენერგიის განაწილების სრული სურათის შესაქმნელად და მიღებულია როგორც გაფანტვის ვექტორული თეორიის (Mie თეორია) ასევე დიფრაქციის სკალარული თეორიის გამოყენებით. .
აღნიშნულია, რომ ცილინდრებისთვის მიმართებების გამოყენების მთავარი პრობლემა არის ის, რომ ისინი აღწერენ სინგულარულ გაფანტვას და შესაბამისს.
ისინი შეესაბამება სპეციალურ სფერულ კოორდინატულ სისტემას, რომლის პოლარული ღერძი ემთხვევა ცილინდრის ღერძს და ქმნის ბლაგვ კუთხეს განათების მიმართულებით.
მეოთხე ნაწილი ეძღვნება განსახილველი მასალების სტრუქტურული მოდელების ორთოგონალური წარმომადგენლობითი ელემენტებით ელექტრომაგნიტური გამოსხივების გაფანტვის პროცესის მახასიათებლების გამოთვლას. კერძოდ, სფერული და ცილინდრული ფრაგმენტების გაფანტვის ამოცანების გადაწყვეტილებები გადაკეთდა წარმომადგენლობითი ელემენტისა და მთელი მასალის კოორდინატულ სისტემაში და ნაჩვენები იყო, თუ როგორ შეიძლება გამოყენებულ იქნას ცალკეული ფრაგმენტებისთვის მიღებული ურთიერთობები წარმომადგენლის სპექტრული მახასიათებლების დასადგენად. ელემენტი მთლიანობაში.
მაგალითად, Mie ინდიკატორი pv, სპექტრული შესუსტების კოეფიციენტები jv, წარმომადგენლობითი ელემენტის გაფანტვის ßv და შთანთქმის av განისაზღვრება ტოლობებით.
jv=w"IaA. & -ßv,
რომელშიც შეჯამება ხორციელდება წარმომადგენლობითი ელემენტის ყველა ფრაგმენტზე: შემაჯამებელი ინდექსი rm = b კვანძისთვის, როდესაც განიხილება ქაფიანი მასალა, tf = x, y, z ბოჭკოებისთვის (მხტუნავები), n = e, თუ ნაწილი აღებულია ფუძის ფრაგმენტებისგან თავისუფალი წარმომადგენლობითი ელემენტი. წარმომადგენლობითი ელემენტის განათების მიმართულება განისაზღვრება სფერული კუთხეებით, გაფანტვის მიმართულება - კუთხეები და,<рв системе координат с полярной осью Oz (3- координатное направление). Эффективности Q рассеяния и ослабления отмечены индексами sea и ext соответственно, радиусы узла и волокон обозначены буквой R. Величины S„x равны площади нормальных проекций фрагментов на плоскость, ортогональную направлению освещения.
წარმომადგენლობითი ელემენტისა და კვანძის თავისუფალი ნაწილის გაფანტვის ინდიკატორიები (ბურთით გაფანტვა უწყვეტია, არ არის დამოკიდებული შემხვედრი ტალღის პოლარიზაციაზე და გაფანტვის აზიმუთზე) განისაზღვრება შედარებით მარტივი გამონათქვამებით.
Р.(Р,91 №%) = ~ - в,), Qsca¡l = 1, (4)
PWMW,)"*1- " " 2.2-> (5>
ხოლო ცილინდრული ფრაგმენტებისთვის - უფრო რთული ურთიერთობებით (ცილინდრით გაფანტვა დამოკიდებულია ინციდენტის ველის პოლარიზაციაზე და სინგულარულია, რადგან გაფანტული გამოსხივება ქმნის კონუსურ ტალღას)
rg(v,<рщ,<р,)=--Í
1--^ ]\TAaLO,<Р1\<РЛОп<РЛ))\
x8(in-in№(in“h>„0)5(<р-РЖП"ОЖ. V = х,у,
რომელშიც b არის დირაკის ფუნქცია, k-ტალღის რიცხვი და ცილინდრის ღერძზე გამოსხივების დაცემის ალგებრული კუთხეები (y = xyε). (rts არის კუთხე დაცემის და გაფანტვის სიბრტყეს შორის, C არის კუთხე ცილინდრის მიერ შესაძლო გაფანტვის სიბრტყესა და xOy სიბრტყეს შორის, კუთხეები და (р3) განსაზღვრავს ცილინდრებისთვის შესაძლო გაფანტვის ნორმალების ორიენტაციას. Oy კუთხეების მსგავსად. ისინი განისაზღვრა გეომეტრიული მოსაზრებებიდან. შესაბამისი მიმართებები მიიღება გაფანტული მატრიცების ფუნქციების T-ელემენტებთან ერთად, რომლებიც ¡2-ის ეფექტურობასთან ერთად განისაზღვრება გაფანტულის გაფართოების კოეფიციენტებით. ტალღა მაქსველის სისტემის ვექტორული საკუთარი ფუნქციების სრულ სისტემაში საკუთრივ ფუნქციების ასეთი სისტემის არჩევანი განისაზღვრება, როგორც ცნობილია, გაფანტული სხეულის გეომეტრიით.
კავშირები (5)-(7) მიუთითებს არგუმენტებზე, რომლებიც შეიძლება შეიცვალოს T ფუნქციების გამონათქვამებში, რომლებიც ხელმისაწვდომია Mie თეორიის კლასიკურ ლიტერატურაში (მოხერხებულობისთვის ეს გამონათქვამები ასევე მოცემულია მესამე თავის მე-2 და მე-3 ნაწილებში).
ვინაიდან (4), (6), (7) ტოლობებით განსაზღვრული სიდიდეები სინგულარულია, მათი გამოყენება რთულია გამოთვლით ექსპერიმენტში. ამიტომ, მესამე თავის მეხუთე ნაწილში წარმოდგენილია წარმომადგენლობითი ელემენტების სპექტრული გაფანტვის ინდიკატორებისთვის არასიგნორული გამონათქვამების გენერირების ორიგინალური მეთოდი მათი განათების თვითნებურ პირობებში. მისმა გამოყენებამ შესაძლებელი გახადა ერთგვარი „ვირტუალური სკანერის“ აგება, რომელსაც შეუძლია განსაზღვროს წარმომადგენლობითი ორთოგონალური ელემენტების ყველა სახის სპექტრული მახასიათებელი.
მეთოდის მთავარი იდეა ემყარება იმ ფაქტს, რომ წარმომადგენლობითი ელემენტის მიერ გაფანტვის ალბათობა განუყოფლად არის დამოკიდებული ინდიკატორზე და მუდმივად უნდა აკავშირებდეს განათებისა და გაფანტვის მიმართულებებს. მაშასადამე, შესაძლებელია გამოთვლითი ალგორითმის აგება, რომელიც გამოიმუშავებს ასეთ ალბათობებს გარკვეული დისკრეტული მიმართულებების კომპლექტისთვის, შემდეგ კი, მისი რენორმალიზების შემდეგ, მოგვცემს საშუალებას მივიღოთ შესაბამისი, „არაერთად განსაზღვრული“ მნიშვნელობები. გაფანტვის მაჩვენებელი. მეთოდი იყენებს მიმართულებების ბადეს დისკრეტული ორდინატების მეთოდის 82t მიახლოებიდან (2t არის 8-ის ჯერადი)
რომლის კვანძები ერთნაირად ფარავს მიმართულებების სფეროს ისე, რომ თითოეული
0.5) L = D = 1 ...2 ტ,
9>i* = K*(u - 0.5), d^ = -, u = 1 ...i,*, pgL =
"4k,k<т, (8)
4(2« - k +1), k > t,
დისკრეტული მიმართულებები მოთავსებულია მისი ზედაპირის მონაკვეთში DO = n![t(t +1)] ფართობით, ისევე როგორც მიმართულებების ბადე.
C, "=\.V (" ~ °-5) > .V =-" n =1"
4 კ, კუ<т п!2-\ау\
A(2t-ku + \),ku>t" "Id
რომელიც ცილინდრების გაფანტულ კონუსებზე (y= აქვს დისკრეტული მიმართულებების დაახლოებით იგივე სიმკვრივე, რაც ბადეს (8).
მოდით დავაფიქსიროთ განათების გარკვეული მიმართულება. მოდით, თვითნებურად ავირჩიოთ ერთ-ერთი შესაძლო გაფანტვის ნორმალური ნორმა eLU) \= x, y, z, b წარმომადგენლობითი მოცულობის ელემენტის თითოეული ფრაგმენტისთვის. ისინი განისაზღვრება თვითნებურად შერჩეული კუთხეებით φ,СІ და ფიქსირებული კუთხეებით 0,/р,. ნორმები არის შემდეგი კუთხის ფუნქციები: ცილინდრული ფრაგმენტებისთვის еДЯ^Х), V x, y, ea (в»<р-<р,), для узла пеноматериала е1к(0-01,гр). Нормалям соответствуют пары сферических углов {в^фц} с такими же индексами. Выбрать нормали рассеивания можно с помощью введенных дискретов направлений, перебирая возможные варианты.
თითოეული შერჩეული ნორმალის მიმართულებით გაფანტვა ხორციელდება წარმომადგენლობითი ელემენტის ფრაგმენტებით, ალბათობით, რომელიც შეიძლება ჩაიწეროს ბადეებზე (8), (9) არაერთგვაროვანი გზით ¿-ფუნქციების გამოყენების გარეშე, კერძოდ 0. ;=;ს,უ)
ყოველი უკვე შერჩეული ნორმა რეალიზდება, როდესაც გაფანტულია წარმომადგენლობითი ელემენტის მიერ მთლიანობაში შემთხვევითი ალბათობით.
ფრაგმენტების ნორმალების (11) ალბათობების საშუალო გაანგარიშებით, ჩვენ ვიღებთ ეფექტურ გაფანტვის ნორმას, როგორც წარმომადგენლობითი ელემენტი, რომლის წარმომადგენლობითი ელემენტი, Mie თეორიაში, შეესაბამება ალბათობის ნამრავლის ტოლფასს (10).
rt "n^=x,y,r,e,b, (11)
Py ალბათობა ასევე შეიძლება ჩაითვალოს დისკრეტული მიმართულების სტატისტიკურ წონად (ობ<рп,к} сетки (8), в окрестность ДП которого ориентирован вектор е^. Перебирая все возможные значения дискретных элементов набора С,Су,<р5гАь, где гр, (£, ве, суммируя статистические веса, относящиеся к одному дискрету направления, можно поставить в соответствие каждому дискретному направлению (8) накопленный статистический вес РгЕп.к- После очевидной его перенормировки нетрудно получить для дискретных направлений {вь<рп.к} вероятность рассеивания Р и индикатрису р
t.l, = I l) = (12>
არაპოლარიზებული მონოქრომატული გამოსხივების შემთხვევისთვის წარმომადგენელ ელემენტზე კუთხეებით მითითებული მიმართულებით<р1 сферической системы координат.
მეექვსე განყოფილებაში მოცემულია ოპტიმიზირებული ალგორითმი გაფანტვის ინდიკატორის ასაგებად წარმომადგენლობითი ელემენტისთვის, რომელიც განათებულია ერთ-ერთი მთავარი ღერძის მიმართულებით. ამრიგად, მესამე თავის * 4-6 სექციებში მიიღება ძირითადი ურთიერთობები, რომლებიც განსაზღვრავენ „ვირტუალური სკანერის“ მუშაობას, რაც საშუალებას გაძლევთ მიიღოთ და შეისწავლოთ სტრუქტურული მოდელების წარმომადგენლობითი ელემენტების ყველაზე მნიშვნელოვანი სპექტრული და ოპტიკური მახასიათებლები. მასალები როგორც Mie თეორიის, ასევე დიფრაქციის სკალარული თეორიის ფარგლებში.
მეოთხე თავი კონცენტრირებულია გამოთვლითი ექსპერიმენტების ძირითად შედეგებზე მაღალფოროვანი მასალების ოპტიკური თვისებების დასადგენად. თავის პირველი ნაწილი ეძღვნება ძირითადი პროგრამების გადამოწმებისა და ტესტირების საკითხებს.
მეორე ნაწილში წარმოდგენილია წარმომადგენლობითი ელემენტების სპექტრული მახასიათებლების მოდელირების შედეგები. ამრიგად, ნახ. 9 გვიჩვენებს შუშისებრი ნახშირბადის ქაფის წარმომადგენლობითი ელემენტის გაფანტვისა და შთანთქმის სპექტრების ტიპურ ხედს R US ESH-SR-EYav T = 500K ტემპერატურაზე. ჰორიზონტალურ ღერძზე კვანძისა და მხტუნავების დიამეტრი აღინიშნება კვადრატებით. მაგალითად, ფიგურიდან გამომდინარეობს, რომ ამ მასალის შთანთქმის რეზონანსის უმაღლესი მწვერვალები განლაგებულია სპექტრულ რეგიონში, რომელიც უშუალოდ შეიცავს კვანძისა და მხტუნავების დიამეტრის მნიშვნელობებს.
ტალღის სიგრძის მატებასთან ერთად, შთანთქმის და გაფანტვის პროცესებში წარმოიქმნება რეზონანსული ფენომენების გარკვეული თანმიმდევრულობა, რაც დაფიქსირდა ერთგვაროვანი ბრტყელი ფენების ნორმალურის გასწვრივ განათებულ სპექტრებში და კარგად არის ცნობილი. ამ მხარეში წარმომადგენლობითი ელემენტი (ისევე როგორც მასალა მთლიანად) იწყებს ქცევას, როგორც ერთგვაროვანი გარემო.
ტალღის სიგრძის შემდგომი ზრდით, რეზონანსული ფენომენი სუსტდება და მასალა ხდება ოპტიკურად გამჭვირვალე. მოკლე ტალღების რეგიონში რეზონანსული ფენომენები სუსტია, სპექტრული კოეფიციენტების ცვლილებას აქვს მცირე ამპლიტუდის რყევების ხასიათი ზოგიერთი საშუალო მნიშვნელობის გარშემო და განსახილველი მასალა პრაქტიკულად იქცევა კონსერვატიული გარემოს მსგავსად, თვისებებით, რომლებიც მუდმივია სპექტრზე. სიმულაციის შედეგები ასევე აჩვენებს, რომ ქაფიანი მინის ნახშირბადისთვის, საშუალო გამოსხივების მახასიათებლების გამოყენებით აღწერის სიზუსტე იზრდება ტემპერატურის მატებასთან ერთად.
გარდა ამისა, მეორე ნაწილში წარმოდგენილია "ვირტუალური სკანერის" ყველაზე საინტერესო შედეგები. როგორც მაგალითი ნახ. სურათი 10a გვიჩვენებს ერთ-ერთი წარმომადგენლობითი ელემენტის დისპერსიის ალბათობას. ინდიკატორი, რომელიც ინტეგრირებულია აზიმუთზე და გამოსახულია პოლარულ კოორდინატებში, ნაჩვენებია ნახ. 106.
ნახ.9. ქაფიანი მინის ნახშირბადის წარმომადგენლობითი ელემენტის შთანთქმის და გაფანტვის სპექტრები N US ETP-SR-EYASg
(ა) 0,=30°, სფერული კოორდინატები (ბ) c,=60°, პოლარული კოორდინატები
სურ. 10. TZMK-10 ბოჭკოვანი მასალის ერთ-ერთი წარმომადგენლობითი ელემენტის სპექტრული ალბათობა (a) და პოლარული ინდიკატორი (b). განათების აზიმუტი f;=0°", X=1,15 მკმ.
გამოთვლები აჩვენებს, რომ განათების მიმართულება მნიშვნელოვნად მოქმედებს წარმომადგენლობითი ელემენტების გაფანტვის ნიმუშზე. ნახ. 10a ნათლად ჩანს ბოჭკოების "დიფრაქციული ბილიკი". პოლარული ინდიკატორი ნახ. 106 ბევრად უფრო რთულია, ვიდრე ჩვეულებრივ გამოყენებული მოდელის ინდიკატორები. გარდა ამისა, ამ განყოფილებაში წარმოდგენილია გავლენისა და სხვა ფაქტორების ანალიზის შედეგები, რომლებიც გავლენას ახდენენ წარმომადგენლობითი ელემენტის გაფანტვის ინდიკატორზე.
ბრინჯი. 11. TZMK-Yu გაფანტვის სპექტრული ალბათობა და პოლარული ინდიკატორი სხვადასხვა ტალღის სიგრძეზე u/(Х~0.3. -19-
მესამე ნაწილში, TZMK-10 მასალის გამოყენებით, მთლიანობაში მასალის სპექტრული ოპტიკური თვისებების სიმულაცია მოხდა სპექტრალური ექსპერიმენტების ცნობილ შედეგებთან. ნაჩვენებია სტატისტიკური მოდელის შესაძლებლობები მასალის თვისებების იდენტიფიცირებისთვის, შესწავლილია მისი ინდიკატორი და დეტალურად ვლინდება სპექტრული ოპტიკური მოდელის შესასწავლ მასალაზე მორგების პროცესი.
მაგალითად, მასალის სპექტრული გაფანტვის ინდიკატორის განსაზღვრისას, გამოსხივების ინტენსივობა მის წარმომადგენლობით ელემენტებზე ჩაითვალა აზიმუტალურად დამოუკიდებელ სფერულ კოორდინატულ სისტემაში, პოლარული ღერძით, რომელიც ორიენტირებულია თერმოდაცვითი ფენის გარე სითბოს ნაკადის ინციდენტის მიმართულებით. .
ინტენსივობის დამოკიდებულება პოლარულ კუთხეზე განისაზღვრა ჰენი-გრინშტეინის განაწილებით, რომლის პარამეტრი შეირჩა წარმომადგენლობითი ელემენტებით მიმოფანტული გამოსხივების ასიმეტრიის პარამეტრის ტოლფასი და საშუალოდ მათ ნიმუშზე. ამ არჩევანით ცის მასალა არ ცვლის რადიაციული ასიმეტრიის ხარისხს გაფანტვისას, რამაც განსაზღვრა ეს არჩევანი. ნახ. სურათი 11 გვიჩვენებს TZMK-10 ბოჭკოვანი მასალის სპექტრულ ალბათობას და პოლარული გაფანტვის ინდიკატორს მისი გამჭვირვალობის რეგიონიდან ტალღის სიგრძის რიგზე და ამ მასალის მოდელირების შედეგებით განსაზღვრული მნიშვნელობა cns = 0.3.
სიმულაციის შედეგებმა ასევე აჩვენა, რომ როდესაც ტალღის სიგრძე იზრდება თბოდამცავი მასალების TZMK, TZM და მსგავსი ბოჭკოვანი მაღალი ფოროვანი მასალების გამჭვირვალე ზონის მიღმა, კოოპერატიული მრავალშრიანი ™ ეფექტი იწყებს მათში მოქმედებას რადიაციის გაფანტვისას, რის გამოც მას არ შეუძლია. აღარ განიხილება დამოუკიდებლად გაფანტვა ბოჭკოების მიერ, რომლებიც თანმიმდევრულად მდებარეობს განათების მიმართულებით. Mie თეორიისა და მისი შედეგების საფუძველზე აგებული, უაღრესად ფოროვანი მასალების სპექტრული ოპტიკური მოდელი საშუალებას იძლევა, კერძოდ, გადალახოს ამ თეორიის მსგავსი შეზღუდვები, რომელიც ითვალისწინებს მხოლოდ მასალის ფრაგმენტების მიერ დამოუკიდებელ გაფანტვას.
სურ. 12. მასალის ეფექტური მულტიპლიკატორის ks ტემპერატურაზე დამოკიდებულება
TZMK-10 P = 1 atm და P = 10"5 atm. l y - ტალღის სიგრძე ვიენის გადაადგილების კანონიდან.
აღმოჩნდა, რომ მითითებული კოოპერატიული ეფექტის გასათვალისწინებლად, საკმარისია შემოვიტანოთ მულტიპლიკატორი kc - კოეფიციენტი, რომლითაც უნდა გავამრავლოთ მიეს თეორიის ფარგლებში მიღებული გაფანტვისა და შესუსტების ჯვარედინი მონაკვეთები. ის შეიძლება განიმარტოს, როგორც ბოჭკოების ფენების რაოდენობა, რომლებიც ერთობლივად მონაწილეობენ შთანთქმის და გაფანტვის პროცესებში. TZMK-10 მასალისთვის ks-ის ტემპერატურული დამოკიდებულების მაგალითი ნაჩვენებია ნახაზზე 12. არსებობს აშკარა კორელაცია მის მნიშვნელობებსა და რადიაციული ტალღის სიგრძის მნიშვნელობას შორის, ვიენის გადაადგილების კანონიდან.
მოდელირებამ ასევე აჩვენა, რომ ქსელურ ქაფიან მასალებში, როგორიცაა ShS, YaRS და ა.შ., რომლებშიც ფორების ზომები მნიშვნელოვნად აღემატება ბოჭკოვანი მასალების, მიეს თეორიის ფარგლებში მიღებულ შედეგებს საერთოდ არ სჭირდება კორექტირება.
მეხუთე თავი ეძღვნება რადიაციული გადაცემის სპექტრული განტოლების ამოხსნის ბადის მეთოდების ანალიზს და შემუშავებას. თავის შესავალ ნაწილში დასაბუთებულია ასეთი ანალიზის ჩატარების მიზანშეწონილობა და ძლიერ ფოროვან მასალებში რადიაციული სითბოს გადაცემის აღწერისას კინეტიკური განტოლების გამოყენების შესაძლებლობა. პირველ ნაწილში ნაჩვენებია, რომ მოცემული ტემპერატურული პროფილის მქონე c1 სისქის ბრტყელ ფენაში მონოქრომატული გამოსხივების გადაცემის პრობლემას აქვს ფორმა.
M 0),i>0 > (14>
სადაც I, არის სპექტრული ინტენსივობა, აბონენტი b აღნიშნავს წონასწორული გამოსხივების მახასიათებლებს, z-კოორდინატი არის ფენის გასწვრივ, b, პოლარული ღერძი ემთხვევა Oz ღერძს, ორიენტირებულია სითბოს გადაცემის მიმართულებით,
сг(г„ц,(у1) = -Ц-1 ¡р(г,0.-П1)с1(рс1(рг აზიმუტის საშუალო ინდიკატორი.
(13) განტოლების ამოხსნის პრობლემები დაკავშირებულია მის ინტეგრალურ ბუნებასთან, წარმოებულამდე მცირე კოეფიციენტის არსებობასთან და ასევე იმ ფაქტთან, რომ ბევრი მაღალი ფოროვანი სითბოს დამცავი მასალა საკმარისად მაღალ ტემპერატურაზე პრაქტიკულად კონსერვატიულია რადიაციული საშუალებების მიმართ. რომელშიც გაფანტვის კოეფიციენტი მნიშვნელოვანია, შთანთქმის კოეფიციენტზე მაღალი სიდიდის რამდენიმე ბრძანებით.
მეორე ნაწილში მოცემულია ყველაზე ხშირად გამოყენებული რიცხვითი მეთოდების მოკლე აღწერა. მესამე ნაწილი აანალიზებს სტაციონარული რადიაციული გადაცემის განტოლების დადგენის გამოკვეთილ ერთსაფეხურიან მეთოდს ამოსახსნელად, რომლის მაგალითის გამოყენებით შეიძლება გამოვყოთ (13)-(15) ამოცანის ამოსახსნელად აშკარა ქსელის მეთოდების გამოყენების პრობლემების ძირითადი მიზეზები. მეოთხე განყოფილებაში განხილულია სპლიტინგის მეთოდების ძირითადი იდეები და ტექნიკა აშკარა, კომბინირებული და იმპლიციტური მიახლოებით.
განტოლებათა რაოდენობა. მეხუთე ნაწილში გაანალიზებულია ორეტაპიანი მეთოდი, რომელიც აგებულია „პროდიქტორ-კორექტორის“ პრინციპზე და ვლინდება პრობლემის დაახლოების ამ მეთოდით ფატალური პრობლემების წარმოშობის მიზეზები.
მეხუთე თავის მეექვსე ნაწილში ჩამოყალიბებულია სტაციონარული პრობლემის გადაჭრის შემდეგი საკმაოდ მარტივი და ეფექტური მეთოდი (13)-(15), რომელიც ეფუძნება მისი ოპერატორის გაყოფას „ფიზიკური პროცესების თვალსაზრისით“ და შედგება შემდეგისგან. სამი ეტაპი (t - მეთოდის ნაბიჯი ფიქტიურ დროში, და - g ცვლადით):
1. ფოტონების „კონვექციური გადაცემის“ ნაბიჯი ეფექტური სიჩქარით c\
/;,(1 + ^t!I) - !k,k = n2~ 1.....1
/;,(1 - / ლ)+/;.,^//ლ, k=2,...,ნგ
2. დისპერსიული ეფექტების გათვალისწინების ნაბიჯი:
C2/5(^) = C"E(g,//) + TN)a(2,M,n)C"3(^)c1M1, (17)
3. მეორადი გამოსხივებისა და შესუსტების ეფექტის გათვალისწინების ნაბიჯი:
с= +х(а(2)1ы(г) - . (18)
პრაქტიკული გამოყენება აჩვენებს ამ მეთოდის სიმარტივეს და ეფექტურობას. მეთოდს აქვს რიცხვითი დიფუზია, გამეორებები (16)-(18) ერთმანეთს ემთხვევა, როდესაც სტაბილურობის პირობა (16) დაკმაყოფილებულია. მეთოდის კონვერგენცია პრაქტიკულად არ არის დამოკიდებული საწყისი მდგომარეობის არჩევანზე, ისევე როგორც სტაციონარული გადაწყვეტის სტრუქტურა, რომელიც, როგორც ეს უნდა იყოს ასეთი ფიზიკური სისტემებისთვის, არის მიმზიდველი მდგომარეობა, რომელიც დამოკიდებულია მხოლოდ პრობლემის პარამეტრებზე. . ბუნებრივია, ასეთ გამოთვლებში ასევე უნდა განხორციელდეს სტაციონარული განტოლების შეუსაბამობის უწყვეტი მონიტორინგი სხვაობის ბადის კვანძებში. თერმული დაცვის ფენის LKS ETP-SR-ShT მაგალითის გამოყენებით, რადიაციის რელაქსაცია სტაციონარულ მდგომარეობაში განიხილება საკმაოდ უხეში საწყისი მიახლოებით. ნაჩვენებია, თუ როგორ იქცევა (13) განტოლების გამოსხივების ინტენსივობა და ნარჩენი (მარცხნივ და მარჯვენა მხარეებს შორის სხვაობის მოდული) ამოხსნის პროცესში.
მეექვსე თავში აღწერილია ორიგინალური მაღალი სიზუსტის ექსტრემალური მეთოდი მე-2 ტიპის ფრედჰოლმის ინტეგრალური განტოლების ამოსახსნელად, რომელიც ასევე შეიძლება გამოყენებულ იქნას არაჰომოგენური და ანისოტროპულად გაფანტული მასალის ბრტყელ ფენაში რადიაციის განაწილების სტაციონარული პრობლემის გადასაჭრელად. პირველ ნაწილში, ფენაში რადიაციის გადაცემის პრობლემა ჯერ დაყვანილია რადიაციული გადაცემის ცნობილი ინტეგრალური განტოლებების სახით, შემდეგ კი გარდაიქმნება მე-2 ტიპის ფრედჰოლმის ერთიან განტოლებად, რის შემდეგაც იგი იღებს შემდეგ ფორმას.
/Du)- |£(<й,(о)/„(а>)сLo = /„(<»), (о = (г,//)еП = х[-1,1], (19)
/Dm) = (1 - 0(-/O)/Dsh) + (1 ~v(c))/_(") . KDsh.yu,) = v(g - g1)p^("i,rx)a(g1,ts,t1), AGDsh.so,) = 0(7, - r)pX<я,2\)сг{г1,//,//,),
р+(у,г.)=-/?С0рС",2„г),г,) = --/?(2,)р(~М,2,г,), М М
/+ (o>) = (0)/>(/l0, g) + - |a(g,)1b„ (g,)p(p, g„ g)<&, И о
p(/4,a,b) = e *" ,
° - Heaviside ფუნქცია. ოჰ დტ<0
მეორე ნაწილში განხილულია ძირითადი პრობლემები, რომლებიც წარმოიქმნება (19) განტოლების ამოხსნისას. ისინი დაკავშირებულია (19) განტოლების ბირთვის არასტაბილურობასთან μ ცვლადის მცირე აბსოლუტური მნიშვნელობების რეგიონში და ინტეგრალური ოპერატორის მაღალი მგრძნობელობა რიცხვითი ინტეგრაციის სიზუსტეზე. მოცემულია ინტეგრალური განტოლების ოპერატორების ერთგვარი „განადგურების“ მაგალითები, როდესაც მათი მიახლოება არასაკმარისად ზუსტია (ნახ. 13) და ჩამოყალიბებულია მარტივი გამეორების მეთოდის კონვერგენციის პირობები.
მესამე განყოფილებაში მოცემულია პრობლემის ექსტრემალური ფორმულირება განტოლებისთვის (19), რომლის ამოხსნა შემოთავაზებულია განისაზღვროს ნარჩენი ფუნქციონალური მინიმიზაციის გზით.
L1U) = 0,5\\A-1U-/X, (20)
ა ■!„(&)= თანა)-დსო.სო^/დოა,)<&),
Shch TsP), /ouP"Sh), და და ^ არის ჰილბერტის ზოგიერთი სივრცე (ჩვეულებრივ, 1~ASh განიხილება როგორც Hu T7).
სურ. 13. (19) განტოლების K ინტეგრალური ოპერატორის მოქმედების მაგალითი წრფივ ფუნქციაზე: (ა) - ზუსტი, (ბ) - ინტეგრაციის არასაკმარისი სიზუსტით.
ვინაიდან ოპერატორი A არის წრფივი, ფუნქციის (20) გრადიენტი განისაზღვრება ცნობილი მიმართებით = ნაჩვენებია,
რომ კონიუგატ ოპერატორს და გრადიენტს J"(IV) აქვს ფორმა
A *■/(«)= co) - K(<а1,<я))/(е>^&1
Dm(i)) = f))-/o(°>) + ^(©„„O/^yu,)*/©, -
-^ა^ო^სჯ^ + დურსო^გ^სო,)<&!), + ^(ю,©) |^(с1)1,С1)2)и(со2)^со2<яЬ1.
ნარჩენი ფუნქციონალური (20) შესამცირებლად შემოთავაზებულია კონიუგირებული გრადიენტის მეთოდის ვარიანტის გამოყენება.
«„♦I C, =/*■/"("„) + /,£,-, 5 და = 0,1,2.
_(/*U"(C),სამხრეთი „__ II/*■/"("„)II1
რომელშიც გამოიყენება რეგულარიზაციის მეთოდი, რომელიც არ ცვლის ფუნქციურ (20) და ამცირებს მოთხოვნების დონეს (19) განტოლების ოპერატორების მიახლოების სიზუსტეზე. ბოლო გარემოებაც ძალიან მნიშვნელოვანია.
მნიშვნელოვანია, რადგან ფუნქციონალური (20) გრადიენტში შემავალი ინტეგრალების განმეორებითი გამოთვლა მოითხოვს მნიშვნელოვან რესურსებს. მზარდი სტაბილურობა (21) კონიუგატური გრადიენტის მეთოდის ცნობილ ვარიანტებთან შედარებით მიიღწევა სტაბილიზაციის გარდაქმნების გამოყენებით.
2 გ 2 - 77 1*i=-g=^[a-cI-g=- N(-g=1-)i(t])(1t]],
იარ იარ ო იარ
a = 5Ych-^=-- g-^)i(g])s/t],
dg r YAR o %/r
ოპერატორი /* რომელშიც არის 1 ოპერატორის კონიუგატი ჰილბერტის სივრცის y = r2,xX2[-],1] სკალარული ნამრავლით.
და მასთან შესაბამისი ნორმა, გადაწყვეტილებების ჰილბერტის სივრცეში და. ამრიგად, (19) ამოხსნის ძიება რეალურად ხორციელდება ჩვეულებრივი კონიუგატური გრადიენტის მეთოდის გამოყენებით, მაგრამ უფრო გლუვი ფუნქციების V სივრცეში, მეტრიკით უფრო ძლიერი ვიდრე II-ში, იმ გაგებით, რომ K ნორმაში კონვერგენცია უნდა გულისხმობდეს კონვერგენციას. უ ნორმაში. ორიგინალური გადაწყვეტის სივრცეში და საზღვარგარეთ. ყველაზე გასაოცარ ნამუშევრებში ჭარბობს ინტეგრირებული მიდგომა, რომელიც უზრუნველყოფს მასალების საკმარისად ღრმა და ყოვლისმომცველ შესწავლას, მათი პროგნოზირებადი მოდელების შექმნას, რომელიც შედის კვლევისა და განვითარების ტექნოლოგიურ პროცესში. მას შემდეგ, რაც ჩვენს ქვეყანაში ჩატარდა მრავალი ფუნდამენტური სამუშაო თვისებების იდენტიფიცირებისა და მასალების მოდელირების მეთოდების სფეროში, რუსი მეცნიერების მიერ ჩატარდა არაერთი მნიშვნელოვანი კვლევა მაღალფოროვანი მასალების თვისებების შესახებ. თუმცა, დღემდე, მასალების მრავალ კვლევაში, ინფორმაციის მნიშვნელოვანი ნაწილი იკარგება იმის გამო, რომ მათში მოდელირება არ გამოიყენება და ექსპერიმენტული შედეგების ინტერპრეტაციის პროცედურა ტრივიალურია.
უაღრესად ფოროვანი მასალების არსებული მათემატიკური მოდელები ჯერ კიდევ შორს არის სრულყოფილებისგან. ხშირად მათ აქვთ დასუსტებული ოპტიკური ნაწილი, რადგან ამ მოდელებში უგულებელყოფილია დიფრაქციული ეფექტები, რომლებიც იცვლება სკრინინგის ეფექტებით. ამ მიდგომის სისწორე 90% -ზე მეტი ფორიანობის მქონე სითბოს დამცავი მასალების თვისებების მოდელირებისას საკმაოდ საეჭვოა, რადგან რადიაციის როლი სითბოს გადაცემის პროცესებში მაღალ ტემპერატურაზე საკმაოდ დიდია და რადიაციის ურთიერთქმედება სხეულთან ძალიან რთულია. დამოკიდებულია სხეულის გეომეტრიულ მახასიათებლებზე, თუნდაც უმარტივესი ფორმის სხეულების შემთხვევაში. მოდელებში, რომლებიც ითვალისწინებენ დიფრაქციულ პროცესებს, ან განიხილება მხოლოდ სფერული ფრაგმენტები, ან არ არის გათვალისწინებული მასალების სტრუქტურული მახასიათებლები, ან არსებობს შეზღუდვები ფრაგმენტების განათების ბუნებაზე. შედეგად, ასეთ მოდელებს ან არ გააჩნიათ საკმარისი რაოდენობის თავისუფალი პარამეტრები აღწერის ადეკვატურობის უზრუნველსაყოფად, ან იყენებენ მეთოდებს, რომლებიც ფიზიკური თვალსაზრისით მიუღებელია მოდელირების შედეგების გამოსასწორებლად. ეს ყველაფერი ამცირებს მათემატიკური მოდელების შესაძლებლობებს, საიმედოობას, სიზუსტეს და ეფექტურობას, რომლებიც აღწერს სითბოს გადაცემის პროცესებს თბოდამცავ და თბოიზოლაციურ მასალებში.
ამრიგად, მათემატიკური მოდელირების, კვლევისა და თვისებების პროგნოზირების ყოვლისმომცველი მეთოდოლოგიის შექმნა, რომელიც ხელს უწყობს სითბოსგან დამცავი მასალების შექმნას განსაზღვრული თვისებებით, მნიშვნელოვანი აქტუალური სამეცნიერო პრობლემაა მთელი რიგი ინდუსტრიებისთვის. მის გადასაჭრელად ეს დისერტაცია წყვეტს მთელ რიგ პრობლემურ პრობლემას, კერძოდ შემდეგ ამოცანებს:
საჰაერო ხომალდების თერმული დაცვისთვის გამოყენებული ბოჭკოვანი მაღალფოროვანი მასალების სტრუქტურისა და თერმოფიზიკური თვისებების არსებული სტატისტიკური პროგნოზირებადი მათემატიკური მოდელის გაუმჯობესება;
მსუბუქი ბადის მასალის მსგავსი მოდელის შემუშავება, რომელიც ასევე შეიძლება გამოყენებულ იქნას თვითმფრინავების თერმული დაცვისთვის;
კლასიკურ ელექტრომაგნიტურ თეორიაზე დაფუძნებული სტრუქტურის მათემატიკური მოდელების ელემენტებთან ელექტრომაგნიტური გამოსხივების ურთიერთქმედების თეორიის შემუშავება (მიეს თეორია), მისი შედეგები და დიფრაქციის სკალარული თეორია;
სინათლის, მაღალფოროვანი სითბოს დამცავი მასალების სპექტრული ოპტიკური თვისებების მათემატიკური მოდელის შემუშავება ამ საფუძველზე;
მსუბუქი, მაღალფოროვანი სითბოს დამცავი მასალების ფენებში რადიაციული გადაცემის პროცესების გამოთვლის ეფექტური მეთოდების შემუშავება.
დისერტაცია შედგება შესავლის, ექვსი თავისა და დასკვნისგან.
დასკვნა სადისერტაციო დისერტაცია თემაზე "მფრინავების თერმული დაცვისთვის მაღალფოროვანი მასალების თვისებების შესწავლისა და პროგნოზირების მეთოდოლოგია"
დასკვნა
სამუშაოს ყველაზე მნიშვნელოვანი შედეგები შემდეგია:
1. მოცემულია მონტე კარლოს სიმულაციური მეთოდის საფუძველზე თვითმფრინავების თერმული დაცვისათვის მაღალფოროვანი ბოჭკოვანი და ბადისებრი მასალების ფიზიკური თვისებების შესწავლის ყოვლისმომცველი მეთოდოლოგიის შემუშავების პრობლემის გადაწყვეტა. ამ მიზნით შეიქმნა სტატისტიკური მათემატიკური მოდელები, რომლებიც მოიცავს ამ მასალების აგებულებას, თერმოფიზიკურ, ელექტრულ და სპექტრულ თვისებებს. პირველად მსოფლიო პრაქტიკაში, მოდელები აერთიანებს მასალის სტრუქტურის რეალური სტატისტიკური ნიმუშების გათვალისწინებით რადიაციული პროცესების და თერმოფიზიკური თვისებების საკმაოდ სრულ აღწერას. მასალების თერმოფიზიკური მოდელის სანდოობა დასტურდება იმით, რომ: ა) შესაძლებელია მისი კონფიგურაცია ისე, რომ თბოგამტარობისა და სითბოს სიმძლავრის გამოთვლის შედეგები სხვადასხვა წნევასა და ტემპერატურაზე სრულად შეესაბამებოდეს ექსპერიმენტების შედეგებს MAI და VIAM; ბ) გამოთვლილი თერმოფიზიკური კოეფიციენტებით რადიაციული გამტარი სითბოს გადაცემის არასტაციონარული პრობლემების გადაჭრისას მიღებული ტემპერატურის გადახრები და მოსკოვის საავიაციო ინსტიტუტში მიღებული ტემპერატურები ბოჭკოვან მასალებში არასტაციონარული სითბოს გადაცემის ექსპერიმენტული შესწავლის დროს გათბობის სხვადასხვა რეჟიმში ან გაგრილება, მიაღწიოს 5%-ს მხოლოდ მაღალი გათბობის სიჩქარით, ხოლო სხვა შემთხვევაში 1%-ზე ნაკლებს. ბოჭკოვანი მასალების სპექტრული მოდელის სანდოობა დასტურდება ექსპერიმენტული შეცდომის ფარგლებში სპექტრული შთანთქმის კოეფიციენტის მოდელირების შედეგების (მოდელირების ცდომილება 13,4%-ზე დაბალი) და სპექტრულ-სატრანსპორტო გამოსხივების დიფუზიის კოეფიციენტის (მოდელირების შეცდომა) შესაბამისობით. არის TZMK-10 მასალის 5%-ზე დაბლა, რუსეთის მეცნიერებათა აკადემიის მაღალი ტემპერატურის ერთობლივი ინსტიტუტის ექსპერიმენტული შედეგებით. ყველა ექსპერიმენტული შედეგი მიიღეს მათ ავტორებმა სერტიფიცირებული აღჭურვილობის გამოყენებით და გამოქვეყნდა.
2. დადასტურდა შექმნილი სტატისტიკური ტიპის მათემატიკური მოდელების პროგნოზირების ინსტრუმენტად გამოყენების შესაძლებლობა, რაც საშუალებას იძლევა, მოდელის ნებისმიერ მასალაზე ექსპერიმენტულ მონაცემებზე მორგების შემდეგ, იწინასწარმეტყველოს მსგავსი მასალების მახასიათებლების ფართო სპექტრი და მნიშვნელოვნად შეამციროს მათი მოცულობა. ექსპერიმენტული კვლევა.
3. თვითმფრინავების თერმული დაცვისთვის მაღალფოროვანი ბოჭკოვანი მასალების სტრუქტურისა და თერმოფიზიკური თვისებების სტრუქტურისა და თერმოფიზიკური თვისებების ადრე შემუშავებული სტატისტიკური მოდელი (O.M. Alifanov, N.A. Bozhkov) მოდერნიზებულია, რის გამოც იგი გარდაიქმნა თერმოფიზიკური, ელექტრო და სპექტრული უფრო ზოგად მოდელად. თვისებები, გამოიყენება არა მხოლოდ ბოჭკოვანი, არამედ ბადე მასალებისთვის თვითმფრინავის თერმული დაცვისთვის და შექმნილია სითბოს სიმძლავრის, მთლიანი თბოგამტარობის და მისი კომპონენტების, ელექტრული წინაღობის, რთული დიელექტრიკული მუდმივისა და რეფრაქციული ინდექსის, სპექტრული შთანთქმის კოეფიციენტების, გაფანტვისა და დიფუზიის დასადგენად. გამოსხივება, გაფანტვის ინდიკატორი. მოდერნიზებული მოდელი უფრო ეფექტურია, რადგან ის: ა) განზოგადებულია, რათა მოხდეს მასალის ფრაგმენტების განათება თვითნებური მიმართულებებიდან; ბ) განხორციელდა წარმომადგენლობითი ელემენტების მოცულობის რეგულირების შესაძლებლობა მათი თანმიმდევრობის წარმოქმნის პროცესში, რაც შესაძლებელს ხდის უფრო მცირე ნიმუშის გამოყენებით საშუალო მასის სიმკვრივის საჭირო მნიშვნელობების მიღებას; გ) გამოიყენეს სპეციალური საშუალო ალგორითმი, რათა შემცირდეს ინფორმაციის რაოდენობა, რომელიც საჭიროა წარმომადგენლობითი ელემენტების თანმიმდევრობის მახასიათებლების საშუალო მნიშვნელობების გამოსათვლელად.
4. მიღებულია განტოლებები, რომლებიც შესაძლებელს ხდის თვითმფრინავების თერმული დაცვისთვის მაღალფოროვანი მასალების წარმომადგენლობითი ორთოგონალური ელემენტების საშუალო ზომის განსაზღვრას. ეს მნიშვნელობები აუცილებელია ამ მასალების მონტე კარლოს სიმულაციის სწორი ორგანიზებისთვის.
5. შემუშავებულია მეთოდი მთლიანი თბოგამტარობის რადიაციული და გამტარი კომპონენტების გამოსათვლელად, რომელიც ხასიათდება უმაღლესი სიზუსტით (მასალის ფრაგმენტების განათებისას ანისოტროპიის გათვალისწინებით) და ეფექტურობით (საშუალოების ოპტიმიზაცია, მოცულობის ცვალებადობა წარმომადგენლობითი ელემენტების გენერირებისას).
6. შესწავლილია შემადგენელი ნივთიერებების მახასიათებლების მნიშვნელობების გავლენა მასალის თვისებებზე და ნაჩვენებია, თუ როგორ შეიძლება განისაზღვროს ეს მნიშვნელობები კონკრეტული მასალისთვის მოდელის დარეგულირების შედეგების საფუძველზე.
7. შემუშავებულია მაღალი ფოროვანი მასალის წარმომადგენლობით ორთოგონალურ ელემენტთან რადიაციის ურთიერთქმედების ანალიტიკური მათემატიკური მოდელი, რომელიც იძლევა მისი თვითნებური მიმართულებით განათების შესაძლებლობას და „ვირტუალური სკანერის“ - პროგრამული უზრუნველყოფის მუშაობის პრინციპი. ინსტრუმენტი, რომელიც საშუალებას გაძლევთ მიიღოთ და შეისწავლოთ რადიაციის უწყვეტი სურათი, რომელიც მიმოფანტულია მასალის წარმომადგენლობითი ორთოგონალური ელემენტებით. რადიაციის ურთიერთქმედების მოდელირების სანდოობა და სიზუსტე მასალების ფრაგმენტებთან დასტურდება ტესტის გამოთვლების შედეგების დამთხვევით მიეს თეორიის კლასიკურ ლიტერატურაში მოცემულ მონაცემებთან.
8. შემუშავებულია მეთოდები სინათლის სითბოსგან დამცავი მასალების სპექტრული გაფანტვის ინდიკატორის არასიგნორული სახით გამოსათვლელად, რომელიც განსაზღვრულია და, შესაბამისად, შესაფერისია გამოთვლითი ექსპერიმენტებისთვის: მეთოდი, რომელიც ხასიათდება თვითნებური მიმართულებებიდან წარმომადგენლობითი ელემენტების განათების შესაძლებლობით, და ერთ-ერთი ცილინდრული ფრაგმენტის გასწვრივ განათებული წარმომადგენლობითი ორთოგონალური ელემენტების გამარტივებული მეთოდი.
9. შემუშავებულია რიცხვითი სამსაფეხურიანი მეთოდი თვითმფრინავის ბრტყელ თერმოდაცვით ფენაში რადიაციის გადაცემის პრობლემის გადასაჭრელად, რომელსაც აქვს გამოთვლითი სტაბილურობის უფრო მაღალი ზღვარი ტრადიციულად გამოყენებულ ორსაფეხურიან მეთოდთან შედარებით. არატრადიციული მიდგომა, მეორე ტიპის ფრედჰოლმის ინტეგრალური განტოლების გამოყენებით, შემოთავაზებულია რადიაციული გადაცემის შესასწავლად მაღალფოროვანი თვითმფრინავის თერმული დაცვის ბრტყელ ფენებში. მის ფარგლებში შემუშავებულია სტაბილიზირებული ფუნქციური მინიმიზაციის რიცხვითი მეთოდი თვითმფრინავის ბრტყელ თერმოდაცვით ფენაში რადიაციის გადაცემის პრობლემის გადასაჭრელად, რაც შესაძლებელს ხდის მაღალი სიზუსტით უწყვეტი გადაწყვეტილებების მიღებასაც კი. მეთოდების სანდოობა დადგინდა გამოთვლითი ალგორითმების ანალიზის ტრადიციული მეთოდების გამოყენებით, ტესტის ამოცანების რიცხვითი და ანალიტიკური გადაწყვეტილებების შედარებისა და ამოხსნის პროცესში შეუსაბამობის მონიტორინგის შედეგად.
10. შეიქმნა პროგრამების ნაკრები როგორც თვითმფრინავების თერმული დაცვისათვის გამოყენებული მაღალფოროვანი ბოჭკოვანი და ბადისებრი მასალების თვისებების მათემატიკური მოდელირებისთვის, ასევე მათ ბრტყელ ფენებში რადიაციის გადაცემის სპექტრული კინეტიკური ამოცანების გადასაჭრელად. მოდელირებული იქნა ქაფიანი მინა-ნახშირბადის თვისებები. მოცემულია მთელი რიგი სითბოს დამცავი მასალის თერმოფიზიკური თვისებების პროგნოზი, რაც შესაძლებელს ხდის ამ მასალების ოპტიმიზაციას სხვადასხვა ხარისხის კრიტერიუმებთან მიმართებაში, რაც მნიშვნელოვანია თვითმფრინავის პერსპექტიული სითბოს დაცვის სისტემების დიზაინისთვის. ჩატარდა მინის ნახშირბადის ქაფის გამოყენების შესაძლებლობისა და ოპტიმალური ანალიზი საერთაშორისო კოსმოსურ პროგრამაში „ბელობტო“. კვლევის შედეგებზე დაყრდნობით გაცემული იქნა კონკრეტული რეკომენდაციები.
დისერტაციის შედეგები არაერთხელ იყო წარმოდგენილი სამეცნიერო კონფერენციებზე და გამოქვეყნდა ნაშრომებში. აქედან 12 ნაშრომი გამოიცა უმაღლესი საატესტაციო კომისიის მიერ რეკომენდებულ პუბლიკაციებში.
ბიბლიოგრაფია ჩერპანოვი, ვალერი ვენიამინოვიჩი, დისერტაცია თემაზე თვითმფრინავის სიძლიერე და თერმული პირობები
1. ალიფანოვი O.M., მათემატიკური და ექსპერიმენტული სიმულაცია საჰაერო კოსმოსური სისტემის გადამოწმებაში. 1.I Acta Astronáutica. 1997. V. 41. გვ.43-51.
2. ალიფანოვი O.M., Gerasimov B.P., Elizarova T.G., Zaitsev V.K., Chetverushkin B.N., შილნიკოვი E.V. რთული სითბოს გადაცემის მათემატიკური მოდელირება დისპერსიულ მასალებში. // IFJ. 1985. ტ.49. No5. გვ.781-791.
3. Kondratenko A.V., Moiseev S.S., Petrov V.A., Stepanov S.V. ბოჭკოვანი კვარცის თბოიზოლაციის ოპტიკური თვისებების ექსპერიმენტული განსაზღვრა. //TVT. 1991. ტ.29. No1. გვ.134-138.
4. დომბროვსკი ლ.ა. კვარცის ბოჭკოვანი თბოიზოლაციის სპექტრული გამოსხივების მახასიათებლების გაანგარიშება ინფრაწითელ რეგიონში. // TVT. 1994. ტ.32. No2. .გვ.209-215.
5. გალაკტიონოვი ა.ვ., პეტროვი ვ.ა., სტეპანოვი ს.ვ. კომბინირებული რადიაციული გამტარობის სითბოს გადაცემა მაღალი ტემპერატურის ბოჭკოვან იზოლაციაში მრავალჯერადი გამოყენების ორბიტალური მანქანების. // TVT. 1994. ტ.32. No3. გვ.398-405.
6. გალაშევი ა.ე. სკოკოვი ვ.ნ. სილიციუმის დიოქსიდის ნანონაწილაკების ნუკლეაცია დახურულ რეგიონში. კომპიუტერული ექსპერიმენტი. // TVT. 2003. ტ.41. No3. გვ.386-394.
7. გაჯიევი გ.გ. თუთიის ოქსიდის კერამიკის თერმული და ელასტიური თვისებები მაღალ ტემპერატურაზე. // TVT. 2003. ტ.41. No6. გვ.877-881.
8. კოპტელევი ა.ა. თერმული დაშლის პარამეტრების გავლენა პოლიმერული სითბოს დამცავი მასალების მუშაობაზე. // TVT. 2004. T.42. No2. გვ.307-312.
9. მოისეევი ს.ს., პეტროვი ვ.ა., სტეპანოვი ს.ბ. ალუმინის ოქსიდის მიკრობალონებისგან დამზადებული თბოიზოლაციის კერამიკის ოპტიკური თვისებები. // TVT. 2004. ტ.42. No1. გვ 137-142.
10. დომბროვსკი ჯ.ა. გამოსხივების გაფანტვის სავარაუდო მოდელები ღრუ მიკროსფეროებისგან დამზადებულ კერამიკაში. // TVT. 2004. T.42. No5. გვ.772-779.
11. ალიფანოვი ო.მ., ბუდნიკ ს.ა., ნენაროკომოვი ა.ვ., მიხაილოვი ვ.ვ. და იდინე ვ.მ. მასალების თერმული თვისებების იდენტიფიცირება კოსმოსური ხომალდის სტრუქტურების გამოყენებისას. // ინვერსიული პრობლემები მეცნიერებასა და ინჟინერიაში. 2004. V.12. გვ.771-795.
12. სტოლიაროვი ე.პ. თერმო სენსორებში პროცესების მოდელირება თბოგამტარობის შებრუნებული ამოცანების ამოხსნის საფუძველზე. // TVT. 2005. T.43. No1. გვ.71-85.
13. Konstanovsky A.B., Zeodinov M.G., Konstanovskaya M.E. მაღალ ტემპერატურაზე გრაფიტის თბოგამტარობის და ემისიურობის განსაზღვრა. //TVT. 2005. T.43. No5. გვ.791-793.
14. მოისეევი ს.ს., პეტროვი ვ.ა., სტეპანოვი ს.ბ. მაღალფოროვანი კვარცის კერამიკის ოპტიკური თვისებები. // TVT. 2006. ტ.44. No5. გვ.764-769.
15. მოისეევი ს.ს., პეტროვი ვ.ა., სტეპანოვი ს.ბ. მაღალფოროვანი კალციუმის ფტორიდის კერამიკის ოპტიკური თვისებები. // TVT. 2007. T.45. No5. გვ.707-712.
16. არალითონური მასალისგან პროდუქციის წარმოების კონსტრუქციები და ტექნოლოგიები. // XVIII საერთაშორისო სამეცნიერო-ტექნიკური კონფერენციის მოხსენებების თეზისები. ობნინსკი, 2007 წლის 23-25 ოქტომბერი
17. მოისეევი ს.ს., პეტროვი ვ.ა., სტეპანოვი ს.ბ. მაღალფოროვანი ლითიუმის ფტორიდის კერამიკის ოპტიკური თვისებები. // TVT. 2008. T.46. No2. გვ.246-250.
18. არალითონური მასალისგან პროდუქციის წარმოების კონსტრუქციები და ტექნოლოგიები. // XIX საერთაშორისო სამეცნიერო-ტექნიკური კონფერენციის მოხსენებების თეზისები. ობნინსკი, 2010 წლის 5-6 ოქტომბერი
19. ალიფანოვი ო.მ., ბუდნიკ ს.ა., მიხაილოვი ვ.ვ., ნენაროკომოვი ა.ბ. თერმო მასალების თერმოფიზიკური თვისებების შესასწავლი ექსპერიმენტული და გამოთვლითი კომპლექსი. // თერმული პროცესები ტექნოლოგიაში. 2009. T. 1. No2, გვ.49-60.
20. Tong T.W., Tien C.L. თერმული გამოსხივების ანალიტიკური მოდელები ბოჭკოვან მედიაში. //ჯ. თერმ. ინსული. 1980. No4. გვ.27-44.
21. Hunt M.L., Tien C.L. თერმული დისპერსიის ზემოქმედება იძულებით კონვექციაზე ბოჭკოვან გარემოში. //ინტ. J. სითბოს მასის გადაცემა. 1988. V.31. გვ.301-309.
22. Singh B.P., Kaviany M. დამოუკიდებელი თეორია რადიაციული სითბოს გადაცემის პირდაპირი სიმულაციის წინააღმდეგ შეფუთულ საწოლებში. //ინტ. J. სითბოს მასის გადაცემა. 1991 V.34. No11. გვ.2869-2882.
23. Singh B.P., Kaviany M. რადიაციული სითბოს გადაცემის მოდელირება შეფუთულ საწოლებში. //ინტ. J. სითბოს მასის გადაცემა. 1992. V.35. No6. გვ 1397-1405 წწ.
24. Younis L.B., Viskanta R. ჰაერის ნაკადსა და კერამიკულ ქაფს შორის მოცულობითი სითბოს გადაცემის კოეფიციენტის ექსპერიმენტული განსაზღვრა. //ინტ. J. სითბოს მასის გადაცემა. 1993. V.36. გვ.1425-1434 წ.
25. დოერმანი დ., საკადურა ჯ.ფ. სითბოს გადაცემა ღია უჯრედოვანი ქაფის იზოლაციაში. // J. სითბოს გადაცემა. 1996. V.l 18. გვ.88-93.
26. Hendricks T.J., Howell J.R. შთანთქმის/გაფანტვის კოეფიციენტები და გაფანტვის ფაზის ფუნქციები ქსელურ ფოროვან კერამიკაში. // ASME J. სითბოს გადაცემა. 1996. V.l 18. No1. გვ.79-87.
27. Baillis D., Raynaud M., Sacadura J.-F. ღია უჯრედოვანი ქაფის იზოლაციის სპექტრული რადიაციული თვისებები. // J. Thermophys. Სითბოს გადაცემა. 1999წ.V.13. No3. გვ.292-298.
28. Fedorov A.G., Viskanta R. შუშის ქაფის რადიაციული მახასიათებლები. // J. Am. კერამი. სოც. 2000. V.83. No11. გვ.2769-2776.
29. Baillis-Doermann D., Sacadura J.-F. დისპერსიული მედიის თერმული გამოსხივების თვისებები: თეორიული პროგნოზირება და ექსპერიმენტული დახასიათება. // J. Quant. სპექტროსკ. &რადიატი. Გადაცემა. 2000. V.67. No5. გვ.327-363.
30. Baillis D., Raynaud M., Sacadura J.-F. ღია უჯრედოვანი ქაფის სპექტრული რადიაციული თვისებების განსაზღვრა. მოდელის დადასტურება. // J. Thermophys. Სითბოს გადაცემა. 2000წ.V.l4. No2. გვ.137-143.
31. ბაილისი დ., საკადურა ჯ.-ფ. პოლიურეთანის ქაფის სპექტრული რადიაციული თვისებების იდენტიფიცირება ჰემისფერული და ორმხრივი გადაცემის გაზომვების რაოდენობის გავლენა. // J. Thermophys. 2002. V.16. No2. გვ.200-206.
32. Zhao C.Y., Lu T.J., Hodson H.P. თერმული გამოსხივება ულტრამსუბუქი ლითონის ქაფებში ღია უჯრედებით. //ინტ. J. სითბოს მასის გადაცემა. 2004. V.47. გვ.2927-2939.
33. Placido E., Arduini-Schuster M.C., Kuhn J. თერმული თვისებების პროგნოზირებადი მოდელი საიზოლაციო ქაფებისთვის. // ინფრაწითელი ფიზიკა და ტექნოლოგია. 2005. V.46, გვ.219-231.
34. Dombrovsky L., Randrianalisoa J., Baillis D., Pilon L. Mie თეორიის გამოყენება ექსპერიმენტული მონაცემების გასაანალიზებლად, ბუშტების შემცველი შერწყმული კვარცის ინფრაწითელი თვისებების დასადგენად. //აპლ. არჩევა 2005. V.44. No33. გვ.7021-7031.
35. Mesalhy O., Lafdy K., Elgafy A. ნახშირბადის ქაფის მატრიცები, გაჯერებული PCM-ით თერმული დაცვის მიზნით. // Ნახშირბადის. 2006. V.44. გვ.2080-2088 წ.
36. Zeghondy B., Iacona E., Taine J. ფოროვანი მასალის ანიზოტროპული რადიაციული თვისებების განსაზღვრა რადიაციული განაწილების ფუნქციის იდენტიფიკაციით (RDFI). //ინტ. J. სითბოს მასის გადაცემა. 2006. V.49. გვ.2810-2819.
37. Petrasch J., Wyss P., Steinfeld A. ტომოგრაფიაზე დაფუძნებული მონტე-კარლოს განსაზღვრა ბადისებრი ფოროვანი კერამიკის რადიაციული თვისებების შესახებ. // J. Quant. სპექტრ. &რადიატი. Გადაცემა. 2007. V.105. გვ 180-197.
38. Thomas M., Boyard N., Perez L., Jarny Y., Delaunay D. წარმომადგენლობითი მოცულობა ანიზოტროპული ცალმხრივი ნახშირბად-ეპოქსიდური კომპოზიტის მაღალი ბოჭკოვანი მოცულობითი ფრაქციის მქონე. //კომპოზიტური მეცნიერება და ტექნიკა. 2008. V.68. გვ.3184-3192.
39. Loretz M., Coquard R., Baillis D., Maire E. Metallic foams: რადიაციული თვისებები/შედარება სხვადასხვა მოდელებს შორის. // J. Quant. სპექტრ. &რადიატი. Გადაცემა. 2008. V.109. No1. გვ 16-27.
40. Zhao C.Y., Tassou S.A., Lu T.J. თერმული გამოსხივების ანალიტიკური მოსაზრებები ფიჭური ლითონის ქაფებში ღია უჯრედებით. //ინტ. J. სითბოს მასის გადაცემა. 2008. V.51. No 3-4. გვ.929-940.
41. Coquard R., Rochais D., Baillis D. დაწყვილებული გამტარი და რადიაციული სითბოს გადაცემის ექსპერიმენტული გამოკვლევა მეტალის/კერამიკულ ქაფებში. //ინტ. J. სითბოს მასის გადაცემა. 2009. V.52. გვ.4907-4918.
42. ტიხონოვი ა.ჰ. ინვერსიული ამოცანების სტაბილურობაზე. // DAN სსრკ. 1943. ტ.39. No5. გვ.195-198.
43. ტიხონოვი ა.ნ., არსენინი ვ.ია. არასწორად დასმული პრობლემების გადაჭრის მეთოდები. მ.: ნაუკა, 1979. 288 გვ.
44. ალიფანოვი ო.მ. სითბოს გადაცემის ინვერსიული პრობლემები. მ.: მექანიკა, 1988. 280 გვ.
45. დულნევი გ.ნ., ზარიჩნიაკი იუ.პ. ნარევებისა და კომპოზიტური მასალების თბოგამტარობა. დ.: ენერგია, 1974. 264 გვ.
46. Mie G. Beiträge zur Optik trüber Medien speziel kolloialer Metallösungen. //ან. ფიზ. 1908. V.25. No3. გვ 377-445.
47. Lind A.C., Greenberg J.M. ელექტრომაგნიტური გაფანტვა ირიბად ორიენტირებული ცილინდრებით. // J. Appl. ფიზ. 1966. V.37. No8. გვ.3195-3203.
48. გერმანელი მ.ლ., გრინჩუკი პ.ს. მათემატიკური მოდელი კომპოზიტური საფარის „კერამიკული მიკროსფერო-შემკვრელი“ თბოდაცვითი თვისებების გამოსათვლელად. // J. Eng. ფიზ. და Thermophys. 2002. V.75. No6 პ.1301-1313 წ.
49. დომბროვსკი ლ.ა. ინფრაწითელი გამოსხივების გავრცელება ნახევრად გამჭვირვალე სითხეში, რომელიც შეიცავს გაზის ბუშტებს. //მაღალი ტემპერატურა. 2004. V.42. No 1. გვ.133-139.
50. ბოჟკოვი ნ.ა., ივანოვი ა.ა. ბოჭკოვანი მასალების გამტარი თბოგამტარობა გარდამავალი გაზის ნაკადის პირობებში. // IFJ. 1990. ტ.58. No5. გვ.714-721.
51. ბოჟკოვი ნ.ა., ზაიცევი ვ.კ., ობრუჩ ს.ნ. სითბოს გადაცემის გამოთვლითი და ექსპერიმენტული კვლევები მაღალ ფოროვან კომპოზიციურ მასალებში. // IFJ. 1990. ტ.59. No4. გვ.554-563.
52. Gauthier S., Nicolle A., Baillis D. ალი სტრუქტურისა და აზოტის ოქსიდების წარმოქმნის გამოკვლევა ბუნებრივი აირის/წყალბადის ნარევების მჭლე ფოროვანი წინასწარ შერეული წვის დროს. //ინტ. J. წყალბადის ენერგია. 2008. V.33. No18. გვ.4893-4905.
53. ლიტკოვსკი ე.ია., პუჩკევიჩი ნ.ა. ცეცხლგამძლე ნივთიერებების თერმოფიზიკური თვისებები. -მ.: მეტალურგია, 1982. 231 გვ.
54. ზვერევი ვ.გ., გოლდინ ვ.დ., ნაზარენკო ვ.ა. რადიაციული გამტარობის სითბოს გადაცემა ბოჭკოვანი სითბოს მდგრადი იზოლაციაში თერმული ზემოქმედების ქვეშ. // TVT. 2008. T.46. No1. გვ.119-125.
55. ავდეევი ა.ა., ვალუნოვი ბ.ფ. ზუდინ იუ.ბ., რიბინ რ.ა. ბურთის საწოლში სითბოს გადაცემის ექსპერიმენტული შესწავლა. // TVT. 2009. ტ.47. No5, გვ.724-733.
56. Mikhailin Yu. სტრუქტურული პოლიმერული კომპოზიტური მასალები. მე-2 გამოცემა. სანქტ-პეტერბურგი: სამეცნიერო პრინციპები და ტექნოლოგიები, 2010. 822 გვ.
57. სოკოლოვი ა.ი., პროცენკო ა.კ., კოლესნიკოვი ს.ა. მსუბუქი ნახშირბად-ნახშირბადის კომპოზიტური სტრუქტურული მასალების შემუშავება. // ახალი ინდუსტრიული ტექნოლოგიები. 2009. No4. გვ.42-48.
58. ბანას რ.ლ., კანინგტონ გ.რ. ეფექტური თბოგამტარობის განსაზღვრა კოსმოსური შატლის მრავალჯერადი გამოყენების ზედაპირის იზოლაციისთვის // AIAA Rep. 1974. No. 730. P.l-11.
59. Korb L.J., Morant C.A., Calland C.M. შატლის ორბიტერის თერმული დაცვის სისტემა. //კერამიკული ბიულეტენი. 1981. V.60. No11. P.l 188-1193 წწ.
60. Shimamura S., Sando A., Kotsuka K. et al. მ.: მირი, 1987. 304 გვ.
61. ნახშირბადის შემცველი მასალების თვისებები ტემპერატურულ დიაპაზონში 50-3500K. Ref. რედ. ანუფრიევა იუ.პ. // M.:NIIGRAFIT, 1971. 200 გვ.
62. ფიალკოვი ა.ს. ნახშირბად-გრაფიტის მასალები. მ.: ენერგია, 1979. 320 გვ.
63. ერმაკოვი ს.მ. მონტე კარლოს მეთოდი და მასთან დაკავშირებული საკითხები. მ.: ნაუკა, 1975.472 გვ.
64. Tancrez M., Taine J. ფოროვანი გარემოს შთანთქმის და გაფანტვის კოეფიციენტების და ფაზური ფუნქციის პირდაპირი იდენტიფიკაცია მონტე კარლოს ტექნიკით. //ინტ. J. სითბოს მასის გადაცემა. 2004. V.47. No2 გვ.373-383.
65. Coquard R., Baillis D. შთამნთქმელი და გაფანტული გარემოს შემცველი სფეროების კალაპოტების რადიაციული მახასიათებლები. // J. Thermophys. Სითბოს გადაცემა. 2005. V.19. No2. გვ.226-234.
66. კოტოვი დ.ვ., სურჟიკოვი ს.ტ. სინათლის გაფანტვის მოცულობების მიმართულების ემისიურობის ლოკალური შეფასება მონტე კარლოს მეთოდით. // TVT. 2007. T.45. No6. გვ.885-895.
67. გორბუნოვი ა.ა., იგოლკინი ს.ი. ორთქლის კონდენსაციის დროს ბროლის ბადის ზრდის სტატისტიკური მოდელირება. // მათემატიკის მოდელირება. 2005. T. 17. No3. გვ 15-22.
68. ჩერეპანოვი ვ.ვ. დამუხტული სხეულების სიახლოვეს იონიზებული აირის დინამიკის მათემატიკური მოდელირება. დისერტაცია სამეცნიერო ხარისხის დოქტორანტურა-მათ.-მ.: MAI, 1984. 162 გვ.
69. ალიფანოვი ო.მ. თვითმფრინავში სითბოს გადაცემის პროცესების იდენტიფიცირება. მ.: მექანიკა, 1979. 216 გვ.
70. Beck J.V., Blackwell W., St. Clair C.R., Jr. ინვერსიული სითბოს გამტარობა: არასათანადოდ შექმნილი პრობლემები. -N.Y.: John Wiley-Interscience Publication, 1985. 308 გვ.
71. ალიფანოვი ო.მ. ინვერსიული სითბოს გადაცემის პრობლემები. ბერლინი, ჰაიდელბერგი, ნიუ-იორკი, ლონდონი, პარიზი, ტოკიო, ჰონგ კონგი, ბარსელონა, ბუდაპეშტი: Springer-Verlag, 1994. 274 გვ.
72. მუზილევი ნ.ვ. თბოგამტარობისა და მოცულობითი სითბოს სიმძლავრის კოეფიციენტების ერთდროული განსაზღვრის უნიკალურობა. // გამოთვლა. მათემატიკა და მათემატიკა. ფიზ.1983 წ. V.23.გვ.102-115.
73. ალიფანოვი ო.მ., არტიუხინ ე.ა., რუმიანცევი ს.ბ. არასწორად დასმული პრობლემების გადაჭრის უკიდურესი მეთოდები და მათი გამოყენება შებრუნებული სითბოს გადაცემის პრობლემებისთვის. მ.: ნაუკა, 1988. 288 გვ.
74. ალიფანოვი ო.მ., არტიუხინი ე.ა. და რუმიანცევი ს.ვ. არასასურველი პრობლემების გადაჭრის ექსტრემალური მეთოდები ინვერსიული პრობლემების აპლიკაციებით. ბეგელ ჰაუსი: ნიუ-იორკი, 1995. 292 გვ.
75. არტიუხინი ე.ა., ივანოვი გ.ა., ნენაროკომოვი ა.ბ. არასტაციონარული ტემპერატურის გაზომვების საფუძველზე მასალების თერმოფიზიკური მახასიათებლების ნაკრების განსაზღვრა. // TVT. 1993. ტ.31. No2. გვ.235-242.
76. სტეჩკინი ს.ბ., სუბბოტინი იუ.ნ. სპლაინები გამოთვლით მათემატიკაში. -მ.: ნაუკა, 1976. 248 გვ.
77. არტიუხინი ე.ა., ნენაროკომოვი ა.ბ. სითბოს გამტარობის კოეფიციენტის შებრუნებული ამოცანის რიცხვითი ამოხსნა. // IFJ. 1987. ტ.53. გვ.474-480.
78. კალიტკინი ნ.ნ., შლიახოვი ნ.მ. ინტერპოლაცია B-სპლაინებით. // მათემატიკის მოდელირება. 2002. T. 14. No4. გვ 109-120.
79. სტეპანოვი ს.ბ. მრავალფაზიანი მასალების შთანთქმის კოეფიციენტი. // TVT. 1988. ტ.25. No1. გვ 180-182.
80. Nemirovsky Yu V., Yankovsky A. P. გაძლიერებული კომპოზიტების დიზაინი მოცემული ეფექტური თერმოფიზიკური მახასიათებლებით და მათი თვისებების დიაგნოსტიკის ზოგიერთი დაკავშირებული პრობლემა. // თერმოფიზიკა და აერომექანიკა. 2008. T. 15. No 2. P. 291-306.
81. იანკოვსკი ა.პ. თბოგამტარობის პროცესების რიცხვითი და ანალიტიკური მოდელირება სივრცით გამაგრებულ კომპოზიტებში ინტენსიური თერმული ზემოქმედების ქვეშ. // თერმული პროცესები ტექნოლოგიაში. 2011. თ.ზ. No11. გვ.500-516.
82. პრასოლოვი პ.ს. სითბოს და მასის გადაცემა წვის მოწყობილობებში. მ.: ენერგია, 1964. 236 გვ.
83. ვარგაფტიკი ნ.ბ. სახელმძღვანელო აირების და სითხეების თერმოფიზიკური თვისებების შესახებ - მ.: ფიზიკურ-მათემატიკური ლიტერატურა, 1968. 708 გვ.
84. ანისიმოვი V.M., Sidorov N.I., Studnikov E.JL, Tarlakov Yu.V. ჰაერის გადაცემის კოეფიციენტები მაღალ ტემპერატურაზე. // VINITI. 1982. No555-82 დეპ.
85. Hirschfelder J., Curtiss Ch., Bird R. გაზების და სითხეების მოლეკულური თეორია. მ.: უცხოური ლიტერატურის გამომცემლობა, 1961. 933 გვ.
86. ფრინველი გ. მოლეკულური აირის დინამიკა. M.: Mir, 1981. 320 გვ.
87. Goodman F., Wachman G. ზედაპირზე გაზის გაფანტვის დინამიკა. M.: Mir, 1980. 424 გვ.
88. თამმ ი.ე. ელექტროენერგიის თეორიის საფუძვლები. მ.: ნაუკა, 1966. 624 გვ.
89. ზელდოვიჩ ია.ბ., აღმზრდელი იუ.პ. დარტყმითი ტალღების ფიზიკა და მაღალტემპერატურული ჰიდროდინამიკური ფენომენები. -მ.: ნაუკა, 1966. 688 გვ.
90. Boren K., Huffman D. სინათლის შთანთქმა და გაფანტვა მცირე ნაწილაკებით. M.: Mir, 1986. 662 გვ.
91. Stratton J. A. ელექტრომაგნიტიზმის თეორია. მ.: ტექნიკური და თეორიული ლიტერატურის სახელმწიფო გამომცემლობა, 1948. 541 გვ.
92. მაზურინი ო.ვ., სტრელცინა მ.ვ., შვაიკო-შვაიკოვსკაია ტ.პ. სათვალეებისა და მინის წარმომქმნელი სითხეების თვისებები. ტომი 1. მინაწარმომქმნელი სილიციუმის და ორკომპონენტიანი სილიკატური სისტემები. JL: Science, 1973. 325 გვ.
93. პეტროვი ვ.ა. კვარცის სათვალეების ოპტიკური თვისებები მაღალ ტემპერატურაზე მათი გამჭვირვალეობის რეგიონში. In: მიმოხილვები ნივთიერებების თერმოფიზიკური თვისებების შესახებ. M.: IVT AN სსრკ. 1979. ტ.17. No3. გვ.29-72.
94. ლეკო ვ.კ., მაზურინი ო.ვ. კვარცის მინის თვისებები. ლ.: ნაუკა, 1985. 168 გვ.
95. პეტროვი ვ.ა., სტეპანოვი ს.ვ., მუხამედიაროვი კ.ს. GSSSD სტანდარტული საცნობარო მონაცემების ცხრილები: ოპტიკური კვარცის სათვალეები. ოპტიკური მუდმივები და გამოსხივების მახასიათებლები ტემპერატურებზე 295, 473, 673, 873, 1273, 1473 K. -M.: Gosstandart, 1985 წ.
96. Banner D., Klarsfeld S. ნახევრად გამჭვირვალე ფოროვანი მედიის ოპტიკური მახასიათებლების ტემპერატურული დამოკიდებულება. 11 სთ. Temp.- H. Pres. 1989წ.V.21. გვ.347-354.
97. ალიფანოვი ო.მ. და სხვები კოსმოსური ტექნოლოგიების პერსპექტიული თბოდამცავი და თბოიზოლაციის კონსტრუქციების შესწავლის ყოვლისმომცველი მეთოდოლოგიის შექმნა და განხორციელება. კვლევის ანგარიში No59050. ეტაპი 4. M.: MAI. 1994. გვ 28-38.
98. კომპოზიტური მასალები. Ref. რედ. ვასილიევა ვ.ვ. მ.: მექანიკა, 1990. 510 გვ.
99. Yamada S. ახალი მეთოდით მიღებული სითბოს მდგრადი გაუმტარი გრაფიტი. //კაგაკუ ქოღე. 1963. V.16. No1. რ.52-58. თარგმნა. VINITI 38554/4.
100. ჩირკინ ბ.ს. ბირთვული ტექნოლოგიების მასალების თერმოფიზიკური თვისებები. -მ.: ატომიზდატი, 1968. 484 გვ.
101. ნახშირბადზე დაფუძნებული სტრუქტურული მასალების თვისებები. Ref. რედ. სოსედოვა ვ.პ. -მ.: მეტალურგია, 1975. 336 გვ.
102. ბუშუევი იუ.გ., სოკოლოვი ვ.ა., პერსიი მ.ი. ნახშირბად-ნახშირბადის კომპოზიტური მასალები: მითითება. მ.: მეტალურგია, 1994. 128 გვ.
103. Pesin JI.A., Baitinger E.M., Kuznetsov V.L., Sokolov O.B. შუშის ნახშირბადის სტრუქტურულ მოდელზე აუგერის სპექტროსკოპიული ანალიზის მიხედვით. // FTT. 1992. T 34. No6. P.1734-1739.
104. შინაური მინის ნახშირბადის ფიზიკურ-მექანიკური მახასიათებლები. მ.: სამეცნიერო კვლევითი ინსტიტუტი "გრაფიტი" - www.advtech.ru/niigrafit/prod/sv.htm.
105. მუზილევი ნ.ვ. თბოგამტარობისა და მოცულობითი სითბოს სიმძლავრის კოეფიციენტების ერთდროული განსაზღვრის უნიკალურობაზე. //ZhVM და MF. 1983. ტ.23. No1. გვ.102-108.
106. ბერეზკინი ვ.ი., კონსტანტინოვი პ.პ., ხოლოდკევიჩი ს.ბ. ჰოლის ეფექტი ბუნებრივ შუნგიტის მინის ნახშირბადში. // FTT. 1997. ტ.39. No10. გვ 1783-1786 წწ.
107. Parfenyeva L.S., Orlova T.S., Kartenko N.F et al., თეთრი ევკალიპტის ბიოკარბონის მატრიცის SiC/Si. // FTT. 2006. ტ.48. No 3. გვ.415-420.
108. Sullins D. and Daryabeigi K. მაღალი ფორიანობის ღია უჯრედოვანი ნიკელის ქაფის ეფექტური თერმული გამტარობა. // AIAA 2001 2819, 35-ე თერმოფიზიკის კონფერენცია.
109. გურვიჩ ჯი.ბ., ვეიც ი.ვ., მედვედევი ბ.ა. და სხვა ცალკეული ნივთიერებების თერმოდინამიკური თვისებები. T. II, წიგნი. 2.- თერმოდინამიკური თვისებების ცხრილები. მ.: ნაუკა, 1979. 344 გვ.
110. დომბროვსკი ლ.ა. რადიაციული სითბოს გადაცემა დისპერსიულ სისტემებში. N.Y.: Begell House, 1996. 256 გვ.
111. Jackson J. კლასიკური ელექტროდინამიკა. M.: Mir, 1965. 704 გვ.
112. მოისეევი ს.ს., პეტროვი ვ.ა., სტეპანოვი ს.ბ. ძლიერ გაფანტულ მასალებში გამოსხივების ეფექტური შთანთქმის და დიფუზიის კოეფიციენტის განსაზღვრის მეთოდი. თეორია. // TVT. 1991. ტ.29. No2. ს.ზზ 1-337.
113. მოისეევი ს.ს., პეტროვი ვ.ა., სტეპანოვი ს.ბ. ძლიერ გაფანტულ მასალებში გამოსხივების ეფექტური შთანთქმის და დიფუზიის კოეფიციენტის განსაზღვრის მეთოდი. თეორია. // TVT. 1991. ტ.29. No 3. გვ 461-467.
114. Apresyan L.A., Kravtsov Yu.A. რადიაციული გადაცემის თეორია. სტატისტიკური და ტალღური ასპექტები. მ.: ნაუკა, 1983. 216 გვ.
115. ბასი ლ.პ., ვოლოშჩენკო ა.მ., გერმოგენოვა თ.ა. დისკრეტული ორდინატული მეთოდები რადიაციის გადაცემის პრობლემებში. მ.: სსრკ მეცნიერებათა აკადემიის მათემატიკის პრობლემების ინსტიტუტის პრეპრინტი. მ.ვ. Keldysh, 1986. 231 გვ.
116. აბრამოვიჩ მ., სტიგან ი. სპეციალური ფუნქციების სახელმძღვანელო ფორმულებით, გრაფიკებით და მათემატიკური ცხრილებით. -მ.: ნაუკა, 1979.832 გვ.
117. ლუკა იუ სპეციალური მათემატიკური ფუნქციები და მათი მიახლოებები. -მ.: მირი, 1980. 509 გვ.
118. ნეიმან ჯ., ფონ. შემთხვევით ციფრებთან დაკავშირებით გამოყენებული სხვადასხვა ტექნიკა. მონტე-კარლოს მეთოდი. //ნათ. ბურ. ადექი. Მათემატიკა. სერიალი. 1951. V. 12. გვ.36-38.
119. ოცისიკ მ.ნ. კომპლექსური სითბოს გადაცემა. მ.: მირი, 1976. 616 გვ.
120. სურჟიკოვი ს.ტ. აირების და პლაზმის თერმული გამოსხივება. მ.: MSTU im. N.E. Bauman, 2004. 544 გვ.
121. ნაგირნერი დ.ი. ლექციები რადიაციის გადაცემის თეორიაზე. პეტერბურგი: გამომცემლობა
122. პეტერბურგის უნივერსიტეტი, 2001. 207 გვ.
123. Dombrovsky JI.A., Kolpakov A.V., Surzhikov S.T. სატრანსპორტო მიახლოების გამოყენების შესაძლებლობის შესახებ მიმართული გამოსხივების გადაცემის გაანგარიშებისას ანიზოტროპულად გაფანტულ ეროზიულ ბურღვში. // TVT 1991. T.29. No6. გვ.1171-1177.
124. ვისკანტა რ., მენგუც მ.რ. რადიაციული სითბოს გადაცემა წვის სისტემებში. -//პროგრ. ენერგიის წვა. მეცნიერ. 1987. V.13. გვ.97-160.
125. მამედოვი ბ.მ., იურეფიევი ვ.ს. რადიაციული სითბოს გადაცემის ამოცანების რიცხვითი გადაწყვეტა არარეგულარული ფორმის სამგანზომილებიან რეგიონებში სარკის (ფრესნელი) საზღვრებით. //TVT. 2006. ტ.44. No4. გვ.568-576.
126. ტროშჩიევი ვ.ე., ტროშჩიევი იუ.ვ. მონოტონური განსხვავების სქემები წონებით ტრანსპორტის განტოლებისთვის ბრტყელ ფენაში. // მათემატიკის მოდელირება. 2003. ტ.15. No1. გვ.3-13.
127. მარჩუკი გ.ი. გამოთვლითი მათემატიკის მეთოდები. M: Nauka, 1977. 456 გვ.
128. კოვენია ვ.მ., იანენკო ნ.ნ. გაყოფის მეთოდი გაზის დინამიკის პრობლემებში. - ნოვოსიბირსკი: ნაუკა, 1981. 304 გვ.
129. ვოევოდინი ა.ფ., გონჩაროვა ო.ნ. ფიზიკურ პროცესებად დაყოფის მეთოდი კონვექციის პრობლემების გამოსათვლელად. // მათემატიკის მოდელირება. 2001. T. 13. No5. გვ.90-96.
130. კალიტკინი ნ.ნ. რიცხვითი მეთოდები. მ.: ნაუკა, 1978. 513 გვ.
131. თან ზ.მ., ჰსუ პ.ფ. გარდამავალი რადიაციული გადაცემის განუყოფელი ფორმულირება. // ASME J. სითბოს გადაცემა. 2001. V.123. გვ.466-475.
132. Grissa H., Askri F., Ben Salah M., et.al. სამგანზომილებიანი რადიაციული გადაცემის მოდელირება საკონტროლო მოცულობის სასრულ ელემენტების მეთოდის გამოყენებით. //ჯ. კვანტ. სპექტრ. &რადიატი. Გადაცემა. 2007. V.105. გვ.388-404.
133. გულინ ა.ბ., სამარსკი ა.ა. რიცხვითი მეთოდები. -მ.: ნაუკა, 1989. 432 გვ.
134. Potter D. გამოთვლითი მეთოდები ფიზიკაში. მ.: მირი, 1975. 392 გვ.
135. Hockney R., Eastwood J. რიცხვითი მოდელირება ნაწილაკების მეთოდით. M.: Mir, 1987. 640 გვ.
136. Killeen J (რედ.) Controlled Fusion. მ.: მირი, 1980. 480 გვ.
137. ბოგომოლოვი ს.ბ., ზვენკოვი დ.ს. ნაწილაკების აშკარა მეთოდი, რომელიც არ ასწორებს გაზის დინამიურ შეწყვეტებს. // მათემატიკის მოდელირება. 2006. T. 19. No3. გვ.74-86.
138. პრივალოვი ი.ი. ინტეგრალური განტოლებები. M.: ONTI NKTP სსრკ, 1935. 248 გვ.
139. Morse F.M., Feshbach G. თეორიული ფიზიკის მეთოდები. ტომი 1. - მ.: Fizmatlit, 1958. 930 გვ.
140. Bers L. John F., Schechter M. ნაწილობრივი დიფერენციალური განტოლებები. -მ.: მირი, 1966. 352 გვ.
141. რუკოლაინე ს.ა. ღერძული სიმეტრიული რადიაციული სითბოს გადაცემის სისტემების ოპტიმალური დიზაინის შებრუნებული ამოცანების რეგულარული გადაწყვეტა. // TVT. 2008. T.46. No1. გვ.126-134.
142. რიდ მ., სიმონ ბ. თანამედროვე მათემატიკური ფიზიკის მეთოდები. 4 ტომად. ტომი 1. ფუნქციური ანალიზი. მ.: მირი, 1977. 357 გვ.
143. კარმანოვი ვ.გ. მათემატიკური პროგრამირება. - მ.: ნაუკა, 1980. 256 გვ.
144. ალექსეევი ბ.ვ., კოტელნიკოვი ვ.ა., ჩერეპანოვი ვ.ვ. ელექტროსტატიკური ზონდის ეკვივალენტური წრედის გაანგარიშებისკენ. // პლაზმის ფიზიკა. 1982. ტ.8. No3. გვ.638-641.
145. ალექსეევი ბ.ვ., კოტელნიკოვი ვ.ა., ჩერეპანოვი ვ.ვ. ზონდის ზედაპირიდან იონის არეკვლის ეფექტის გავლენა დარღვეული ზონის სტრუქტურასა და ზონდის მახასიათებლებზე. // პლაზმის ფიზიკა. 1984. T. 10. No2. გვ.440-441.
146. ალექსეევი ბ.ვ., კოტელნიკოვი ვ.ა., ჩერეპანოვი ვ.ვ. ელექტროსტატიკური ზონდი მრავალკომპონენტიან პლაზმაში. // TVT. 1984. ტ.22. No2. გვ.395-396.
147. ჩერეპანოვი ვ.ვ. ბრტყელი კედლის ზონდი თერმოდინამიკურად არათანაბარი უწყვეტ პლაზმაში.// Dep. ვინიტი. 1984. No 1089-84 დეპ. 22 გვ.
148. კოსმოსური ხომალდების ფუნქციონირების მათემატიკური და ფიზიკური მოდელირების მეთოდოლოგიის შემუშავება. NTO თემაზე No01-17-06. ეტაპი 2. -M.:MAI, 2007. 123 გვ.
149. ალიფანოვი ო.მ., ჩერეპანოვი ვ.ვ. მაღალი ფოროვანი ბოჭკოვანი მასალების ფიზიკური თვისებების იდენტიფიცირება სტატისტიკური მოდელირების გამოყენებით. // MAI-ს ბიულეტენი. 2008. ტ.15. No5. გვ.109-117.
150. კოსმოსური ხომალდების ფუნქციონირების მათემატიკური და ფიზიკური მოდელირების მეთოდოლოგიის შემუშავება. NTO თემაზე No01-17-06. ეტაპი 3. -M.:MAI, 2008. 99გვ.
151. ჩერეპანოვი ვ.ვ. სუსტად იონიზებული ჰაერის პლაზმაში ადგილობრივი სტრუქტურების ფორმირების პროცესი. // თერმული პროცესები ტექნოლოგიაში. 2009. თ.1. No1. გვ.25-29.
152. ალიფანოვი ო.მ., ჩერეპანოვი ვ.ვ. ფიზიკური პროცესების მათემატიკური მოდელების იდენტიფიკაცია ექსპერიმენტული მონაცემების საფუძველზე. // მე-2 ინტ. მათემატიკური მოდელირებისა და აპლიკაციების სკოლა, პუებლოს უნივერსიტეტი, მექსიკა, 2009 წლის იანვარი.
153. კოსმოსური ხომალდების ფუნქციონირების მათემატიკური და ფიზიკური მოდელირების მეთოდოლოგიის შემუშავება. NTO თემაზე No01-17-06. ეტაპი 4.-M.: MAI, 2009. 148 გვ.
154. კოსმოსური ხომალდის სტრუქტურული ელემენტების თერმული დიაგნოსტიკა მათი გადამოწმებისა და საგანგებო სიტუაციების პრევენციის მიზნით. ISTC No3871 პროექტის სამეცნიერო და ტექნიკური მხარდაჭერა. -M.:MAI, 2009. 15გვ.
155. ალიფანოვი ო.მ., ჩერეპანოვი ვ.ვ. რადიაციული გადაცემის მოდელირება ბრტყელ ფენაში მეორე სახის ფრედჰოლმის განტოლების რიცხვითი ამოხსნის საფუძველზე. // თერმული პროცესები ტექნოლოგიაში. 2010. ტ.2. No9. გვ.15-27.
156. ალიფანოვი O.M., Budnik S.A., Nenarokomov A.V., Cherepanov V.V. მოდელების იდენტიფიცირება, მაღალი ფოროვანი მასალების თვისებების განსაზღვრა და პროგნოზირება. // მე-6 საერთაშორისო კონფერენციის შებრუნებული პრობლემები: იდენტიფიკაცია,
157. დიზაინი და კონტროლი, (2010 წლის 6-11 ოქტომბერი, სამარა, რუსეთი). - M.: MAI Publ. 2010. 12 გვ. http://www.cosmos.com.ru/6icip.
158. ალიფანოვი ო.მ., ჩერეპანოვი ვ.ვ. ფიზიკური თვისებების პროგნოზირება და მსუბუქი, მაღალფოროვანი სითბოს დამცავი მასალების მოდელების იდენტიფიცირება. // MAI-ს ბიულეტენი. 2010. T. 16. No4. გვ.48-57.
159. ალიფანოვი ო.მ., ჩერეპანოვი ვ.ვ. მოდელების ამოცნობა და ფიზიკური თვისებების პროგნოზირება. მაღალი ფოროვანი სითბოს დამცავი მასალები. // რუსეთის მე-5 ეროვნული კონფერენციის შრომები სითბოს გადაცემის შესახებ, რუსეთი, მოსკოვი, 2010 წლის 25-29 ოქტომბერი. T.7. გვ.37-40.
160. თერმული პირობების დიაგნოსტიკის ტექნოლოგიები საჰაერო კოსმოსური კონსტრუქციების შემუშავებისა და გადამოწმებისა და საგანგებო სიტუაციების პრევენციის მიზნით. სამეცნიერო და ტექნიკური მხარდაჭერა ISTC პროექტის No. 3871. -M.:MAI, 2010. 76 გვ.
161. კოსმოსური ხომალდების ფუნქციონირების მათემატიკური და ფიზიკური მოდელირების ყოვლისმომცველი მეთოდოლოგიის აგების პრინციპების შემუშავება. NTO თემაზე No 01.17.06 (PB 502-601). ეტაპი 5. M.:MAI. 2010. 79 გვ.
162. ალიფანოვი O.M., Budnik S.A., Nenarokomov A.V., Cherepanov V.V. სითბოს გადაცემის პროცესების ექსპერიმენტული და თეორიული შესწავლა მაღალფოროვან მასალებში. // თერმული პროცესები ტექნოლოგიაში. 2011 წ.თ.ზ. No2. გვ 53-65.
163. ჩერეპანოვი ბ.ბ. რადიაციის ურთიერთქმედება ძლიერ ფოროვანი მასალის ფრაგმენტებთან. თეორია. // თერმული პროცესები ტექნოლოგიაში. 2011 წ.თ.ზ. No5. გვ.215-227.
164. ალიფანოვი O.M., Cherepanov V.V., Budnik S.A. და ნენაროკომოვი A.V. სითბოს გადაცემის მათემატიკური მოდელირება მაღალფოროვან მასალებში inverseiL-ის საფუძველზე
165. პრობლემების შედეგები. //პროც. 7.International Conference on Inverse Problems in Engineering (ICIPE 2011), 4-6 მაისი, 2011. ორლანდო, ფლორიდა, აშშ. გვ 173-178.
166. ჩერეპანოვი ბ.ბ. შუშის ნახშირბადის ქაფის სპექტრული და თერმოფიზიკური თვისებების მათემატიკური მოდელირება. // თერმული. პროცესები ტექნოლოგიაში. 2011. თ.ზ. No9. გვ.386 399.
167. თერმული პირობების დიაგნოსტიკის ტექნოლოგიები საჰაერო კოსმოსური კონსტრუქციების შემუშავებისა და გადამოწმებისა და საგანგებო სიტუაციების პრევენციის მიზნით. სამეცნიერო და ტექნიკური მხარდაჭერა ISTC პროექტი No. 3871. M.: MAI, 2011. 175 გვ.
168. ალიფანოვი ო.მ., ჩერეპანოვი ვ.ვ. ვირტუალური სკანერი მაღალფოროვანი მასალების ადგილობრივი სპექტრული თვისებების შესასწავლად. // MAI-ს ბიულეტენი. 2011. T. 18. No5. გვ.65-75.
ასევე წაიკითხეთ...
- გავთხოვდები? ბედი ონლაინ რეჟიმში. ბედის თხრობა ახალი ნაცნობისთვის. ბანქოს თამაშით ბედის თხრობა მეგობრის თხრობა
- მოროზოვი ნიკოლაი ალექსანდროვიჩ ნიკოლაი მოროზოვი ნაროდნაია ვოლია
- შეგიძლიათ კარტოფილის მოხარშვა მიკროტალღურ ღუმელში როგორ მოვამზადოთ საკუთარი კარტოფილის კარტოფილი მიკროტალღურ ღუმელში
- ხრაშუნა პიკელებული კიტრი ქილებში
