Ettekanne juhtide ja dielektrikute teemal. Ettekanne teemal "Juhid elektriväljas." Seal on vabad elektronid
Elektrivälja juhid Vabalaengud - sama märgiga laetud osakesed, mis on võimelised mõju all liikuma elektriväli Seotud laengud on vastandlaengud, mis on osa aatomitest (või molekulidest), mis ei saa liikuda elektrivälja mõjul üksteisest sõltumatult. ained juhid dielektrikud pooljuhid
Iga keskkond nõrgendab elektrivälja tugevust
Meediumi elektrilised omadused määratakse selles sisalduvate laetud osakeste liikuvuse järgi
Juht: metallid, soolade lahused, happed, niiske õhk, plasma, inimkeha
See on keha, mis sisaldab piisavas koguses vaba elektrilaengud, mis on võimeline liikuma elektrivälja mõjul.
Kui sisestate laenguta juhi elektrivälja, hakkavad laengukandjad liikuma. Need on jaotatud nii, et nende tekitatav elektriväli on välisväljaga vastupidine, see tähendab, et juhi sees olev väli nõrgeneb. Tasud jaotatakse ümber, kuni juhi laengute tasakaalu tingimused on täidetud, st:
elektrivälja sisestatud neutraaljuht lõhub pingeliinid. Need lõpevad negatiivsete indutseeritud laengutega ja algavad positiivsega
Laengute ruumilise eraldumise nähtust nimetatakse elektrostaatiliseks induktsiooniks. Indutseeritud laengute omaväli kompenseerib suure täpsusega välist välja juhi sees.
Kui juhil on sisemine õõnsus, siis väli õõnsuse sees puudub. Seda asjaolu kasutatakse seadmete elektriväljade eest kaitsmise korraldamisel.
Juhi elektrifitseerimist välises elektrostaatilises väljas selles juba võrdsetes kogustes esinevate positiivsete ja negatiivsete laengute eraldamise teel nimetatakse elektrostaatilise induktsiooni nähtuseks ja ümberjaotatud laenguid endid indutseerituteks. Seda nähtust saab kasutada laenguta juhtide elektrifitseerimiseks.
Laadimata juhi saab elektrifitseerida kokkupuutel teise laetud juhiga.
Laengute jaotus juhtide pinnal oleneb nende kujust. Punktides täheldatakse maksimaalset laengutihedust ja süvendite sees vähendatakse see miinimumini.
Elektrilaengute omadus koonduda juhi pinnakihti on leidnud rakendust oluliste potentsiaalide erinevuste saamiseks elektrostaatilisel meetodil. Joonisel fig. on näidatud elementaarosakeste kiirendamiseks kasutatava elektrostaatilise generaatori diagramm.
Isolatsioonisambal 2 asub suure läbimõõduga sfääriline juht 1. Kolonni sees liigub suletud dielektriline lint 3, mis ajab trumleid 4. Kõrgepingegeneraatorist edastatakse eklektiline laeng teravaotsaliste juhtide süsteemi 5 kaudu lint, lindi tagaküljel on maandusplaat 6. Lindilt eemaldatakse punktide 7 abil laengud ja need voolavad juhtivale sfäärile. Maksimaalne laeng, mis võib kerale koguneda, määratakse sfäärilise juhi pinnalt lekkiva lekke järgi. Praktikas on sarnase konstruktsiooniga generaatoritega, mille sfääri läbimõõt on 10–15 m, võimalik saada potentsiaalide erinevus suurusjärgus 3–5 miljonit volti. Kera laengu suurendamiseks asetatakse mõnikord kogu konstruktsioon surugaasiga täidetud kasti, mis vähendab ionisatsiooni intensiivsust.
http://www.physbook.ru/images/0/02/Img_T-68-004.jpg
http://ido.tsu.ru/schools/physmat/data/res/elmag/uchpos/text/2_2.html
http://www.ido.rudn.ru/nfpk/fizika/electro/course_files/el13.JPG
Slaid 2
Elektriväljas olevad juhid ja dielektrikud Laetud osakesi, mis võivad elektriväljas vabalt liikuda, nimetatakse vabalaenguteks, neid sisaldavaid aineid aga juhtideks. Juhtideks on metallid, vedelad lahused ja sulanud elektrolüüdid. Metalli vabad laengud on aatomite väliskesta elektronid, mis on nendega kontakti kaotanud. Need elektronid, mida nimetatakse vabadeks elektronideks, võivad vabalt liikuda läbi metallkeha igas suunas. Elektrostaatilistes tingimustes, st kui elektrilaengud on paigal, on elektrivälja tugevus juhi sees alati null. Tõepoolest, kui eeldame, et juhi sees on veel väli, siis selles paiknevatele vabadele laengutele mõjuvad väljatugevusega võrdelised elektrijõud ja need laengud hakkavad liikuma, mis tähendab, et väli lakkab. olla elektrostaatiline. Seega ei ole juhi sees elektrostaatilist välja.
Slaid 3
Aineid, millel puuduvad vabad laengud, nimetatakse dielektrikuteks või isolaatoriteks. Dielektrikute näideteks on erinevad gaasid, mõned vedelikud (vesi, bensiin, alkohol jne), aga ka paljud tahked ained (klaas, portselan, pleksiklaas, kumm jne). Dielektrikuid on kahte tüüpi – polaarsed ja mittepolaarsed. Polaarses dielektrilises molekulis paiknevad positiivsed laengud valdavalt ühes osas ("+" poolus) ja negatiivsed laengud teises ("-" pooluses). Mittepolaarses dielektrikus jaotuvad positiivsed ja negatiivsed laengud kogu molekulis võrdselt. Elektriline dipoolmoment on vektorfüüsikaline suurus, mis iseloomustab laetud osakeste süsteemi elektrilisi omadusi (laengujaotust) selle poolt tekitatava välja ja väliste väljade toime tähenduses. Lihtsaim laengute süsteem, millel on teatud (päritolu valikust sõltumatu) nullist erinev dipoolmoment, on dipool (kaks sama suurusega vastandlaenguga punktosakest)
Slaid 4
Dipooli elektrilise dipoolmomendi absoluutväärtus võrdub positiivse laengu suuruse ja laengutevahelise kauguse korrutisega ning on suunatud negatiivsest laengust positiivsele või: kus q on laengute suurus , l on vektor, mille algus on negatiivses ja lõpp positiivses. N osakese süsteemi puhul on elektriline dipoolmoment: Elektrilise dipoolmomendi mõõtmise süsteemiühikutel pole erilist nimetust. SI-s on see lihtsalt Kl·m. Molekulide elektrilist dipoolmomenti mõõdetakse tavaliselt debüüdes: 1 D = 3,33564·10−30 C m.
Slaid 5
Dielektriline polarisatsioon. Kui dielektrik sisestatakse välisesse elektrivälja, toimub selles aatomeid või molekule moodustavate laengute teatav ümberjaotumine. Sellise ümberjaotuse tulemusena tekivad dielektrilise proovi pinnale liigsed kompenseerimata seotud laengud. Kõik laetud osakesed, mis moodustavad makroskoopilisi seotud laenguid, on endiselt osa nende aatomitest. Seotud laengud tekitavad elektrivälja, mis dielektriku sees on suunatud välise väljatugevuse vektori vastassuunas. Seda protsessi nimetatakse dielektriliseks polarisatsiooniks. Selle tulemusena osutub dielektriku sees olev kogu elektriväli absoluutväärtuses väiksemaks kui välisväli. Füüsikalist suurust, mis on võrdne vaakumis oleva välise elektrivälja tugevuse mooduli E0 ja homogeense dielektriku E koguväljatugevuse mooduli suhtega, nimetatakse aine dielektriliseks konstandiks:
Slaid 6
Dielektrikute polariseerimiseks on mitu mehhanismi. Peamised neist on orientatsioon ja deformatsioonipolarisatsioon. Orientatsiooni- ehk dipoolpolarisatsioon tekib polaarsete dielektrikute puhul, mis koosnevad molekulidest, milles positiivsete ja negatiivsete laengute jaotuskeskmed ei lange kokku. Sellised molekulid on mikroskoopilised elektrilised dipoolid - neutraalne kombinatsioon kahest, suuruselt võrdsest ja vastasmärgiga laengust, mis asuvad üksteisest teatud kaugusel. Näiteks veemolekulil, aga ka mitmete teiste dielektrikute (H2S, NO2 jne) molekulidel on dipoolmoment. Välise elektrivälja puudumisel on molekulaarsete dipoolide teljed soojusliikumise tõttu juhuslikult orienteeritud, nii et dielektriku pinnal ja mis tahes ruumalaelemendis on elektrilaeng keskmiselt null. Kui dielektrik sisestatakse välisvälja, toimub molekulaarsete dipoolide osaline orientatsioon. Selle tulemusena tekivad dielektriku pinnale kompenseerimata makroskoopilised seotud laengud, mis tekitavad välisele väljale suunatud välja.
Slaid 7
Polaarsete dielektrikute polarisatsioon sõltub tugevalt temperatuurist, kuna molekulide termiline liikumine mängib desorienteeriva teguri rolli. Joonisel on näha, et välisväljas mõjuvad polaarse dielektriku molekuli vastaspoolustele vastassuunalised jõud, mis püüavad molekuli pöörata mööda väljatugevuse vektorit.
Slaid 8
Deformatsiooni (või elastsuse) mehhanism avaldub mittepolaarsete dielektrikute polariseerumisel, mille molekulidel ei ole välisvälja puudumisel dipoolmomenti. Elektroonilise polarisatsiooni käigus elektrivälja mõjul deformeeruvad mittepolaarsete dielektrikute elektroonilised kestad - positiivsed laengud nihkuvad vektori suunas ja negatiivsed laengud vastupidises suunas. Selle tulemusena muutub iga molekul elektriliseks dipooliks, mille telg on suunatud piki välisvälja. Dielektriku pinnale tekivad kompenseerimata seotud laengud, luues oma välja, mis on suunatud välisvälja poole. Nii toimub mittepolaarse dielektriku polariseerumine. Mittepolaarse molekuli näide on metaani molekul CH4. Selles molekulis paikneb neljakordne ioniseeritud süsiniku ioon C4– korrapärase püramiidi keskmes, mille tippudes on vesinikuioonid H+. Välise välja rakendamisel nihkub süsiniku ioon püramiidi keskpunktist välja ja molekulil tekib välisväljaga võrdeline dipoolmoment.
Slaid 9
Tahkete kristalsete dielektrikute puhul täheldatakse deformatsioonipolarisatsiooni tüüpi - nn ioonilist polarisatsiooni, mille korral kristallvõre moodustavad erineva märgiga ioonid nihkuvad välisvälja rakendamisel vastassuundadesse, kuna mille tulemusena tekivad kristallide tahkudele seotud (kompenseerimata) laengud. Sellise mehhanismi näiteks on NaCl kristalli polarisatsioon, mille käigus Na+ ja Cl– ioonid moodustavad kaks teineteise sees pesitsevat alamvõrku. Välise välja puudumisel on NaCl kristalli iga ühikrakk elektriliselt neutraalne ja sellel puudub dipoolmoment. Välises elektriväljas nihkuvad mõlemad alamvõred vastassuundades, st kristall on polariseeritud.
Slaid 10
Joonisel on näha, et mittepolaarse dielektriku molekulile mõjub välisväli, liigutades selle sees eri suundades vastandlaenguid, mille tulemusena muutub see molekul sarnaseks polaarse dielektriku molekuliga, orienteerudes piki väljajooni. Mittepolaarsete molekulide deformatsioon välise elektrivälja mõjul ei sõltu nende soojusliikumisest, seetõttu ei sõltu mittepolaarse dielektriku polarisatsioon temperatuurist.
Slaid 11
Tahkete ainete ribateooria alused Banditeooria on tahkete ainete kvantteooria üks peamisi sektsioone, mis kirjeldab elektronide liikumist kristallides ning on kaasaegse metallide, pooljuhtide ja dielektrikute teooria aluseks. Tahke aine elektronide energiaspekter erineb oluliselt vabade elektronide energiaspektrist (mis on pidev) või üksikutesse isoleeritud aatomitesse kuuluvate elektronide spektrist (diskreetne teatud hulga saadaolevate tasemetega) - see koosneb üksikutest lubatud energiaribadest. eraldatud keelatud energiate ribadega. Bohri kvantmehaaniliste postulaatide kohaselt võib isoleeritud aatomis elektroni energia võtta rangelt diskreetseid väärtusi (elektronil on teatud energia ja see asub ühel orbitaalil).
Slaid 12
Mitmest keemilise sidemega ühendatud aatomist koosneva süsteemi korral jagunevad elektroonilised energiatasemed proportsionaalselt aatomite arvuga. Jaotuse mõõdu määrab vastastikmõju elektroonilised kestad aatomid. Süsteemi edasisel suurenemisel makroskoopilisele tasemele muutub tasandite arv väga suureks ja naaberorbitaalidel paiknevate elektronide energiate erinevus on vastavalt väga väike - energiatasemed jagunevad kaheks peaaegu pidevaks diskreetseks hulgaks - energia tsoonid.
Slaid 13
Pooljuhtide ja dielektrikute lubatud energiaribadest kõrgeimat, milles temperatuuril 0 K on kõik energiaolekud hõivatud elektronidega, nimetatakse valentsribaks, järgmist on juhtivusriba. Nende tsoonide suhtelise paigutuse põhimõtte alusel jaotatakse kõik tahked ained kolme suurde rühma: juhid - materjalid, milles juhtivusriba ja valentsriba kattuvad (pole energiavahe), moodustades ühe tsooni, mida nimetatakse juhtivusribaks (seega , saab elektron nende vahel vabalt liikuda, olles saanud mis tahes lubatavalt madala energia); dielektrikud - materjalid, mille tsoonid ei kattu ja nende vaheline kaugus on suurem kui 3 eV (elektroni ülekandmiseks valentsribast juhtivusribale on vaja märkimisväärset energiat, seega dielektrikud voolu praktiliselt ei juhi); pooljuhid - materjalid, mille ribad ei kattu ja nende vaheline kaugus (ribavahe) jääb vahemikku 0,1–3 eV (elektroni ülekandmiseks valentsribast juhtivusriba on vaja vähem energiat kui dielektrik, seetõttu on puhtad pooljuhid nõrgalt juhtivad).
Slaid 14
Ribavahe (energia vahe valents- ja juhtivusribade vahel) on ribateoorias võtmetähtsusega suurus ja määrab materjali optilised ja elektrilised omadused. Elektroni üleminekut valentsribalt juhtivusribale nimetatakse laengukandjate (negatiivne - elektron ja positiivne - auk) genereerimise protsessiks ja vastupidist üleminekut nimetatakse rekombinatsiooniprotsessiks.
Slaid 15
Pooljuhid on ained, mille ribavahemik on mitme elektronvoldi (eV) suurusjärgus. Näiteks teemanti võib liigitada laia vahega pooljuhtideks ja indiumarseniidi kitsa vahega pooljuhtideks. Pooljuhid hõlmavad paljusid keemilised elemendid(germaanium, räni, seleen, telluur, arseen ja teised), suur hulk sulameid ja keemilisi ühendeid (galliumarseniid jne). Looduses levinuim pooljuht on räni, mis moodustab ligi 30% maakoorest. Pooljuht on materjal, mis oma juhtivuse poolest asub juhtide ja dielektrikute vahel ning erineb juhtidest juhtivuse tugeva sõltuvuse poolest lisandite kontsentratsioonist, temperatuurist ja kokkupuutest erinevat tüüpi kiirgusega. Pooljuhi peamine omadus on elektrijuhtivuse suurenemine temperatuuri tõustes.
Slaid 16
Pooljuhte iseloomustavad nii juhtide kui ka dielektrikute omadused. Pooljuhtkristallides vajavad elektronid aatomist vabanemiseks umbes 1-2 10-19 J (ligikaudu 1 eV) energiat, dielektrikute puhul aga 7-10 10-19 J (ligikaudu 5 eV), mis iseloomustab peamist erinevust pooljuhtide vahel. ja dielektrikud. See energia ilmneb neis temperatuuri tõustes (näiteks toatemperatuuril on aatomite soojusliikumise energiatase 0,4·10−19 J) ja üksikud elektronid saavad energiat tuumast eraldamiseks. Nad lahkuvad oma tuumadest, moodustades vabu elektrone ja auke. Temperatuuri tõustes suureneb vabade elektronide ja aukude arv, mistõttu pooljuhis, mis ei sisalda lisandeid, elektritakistus väheneb. Tavaliselt loetakse pooljuhtideks elemente, mille elektronide sidumisenergia on alla 2-3 eV. Elektron-augu juhtivuse mehhanism avaldub natiivsetes (st ilma lisanditeta) pooljuhtides. Seda nimetatakse pooljuhtide sisemiseks elektrijuhtivuseks.
Slaid 17
Elektronide ülemineku tõenäosus valentsribalt juhtivusribale on võrdeline (-Eg/kT), kus Eg on ribavahe. Suurel väärtusel Eg (2-3 eV) osutub see tõenäosus väga väikeseks. Seega on ainete jagamisel metallideks ja mittemetallideks väga kindel alus. Seevastu mittemetallide jagamisel pooljuhtideks ja dielektrikuteks sellist alust ei ole ja see on puhtalt tingimuslik.
Slaid 18
Sisejuhtivus ja lisandite juhtivus Pooljuhte, millesse aatomite ioniseerimisel, millest kogu kristall on ehitatud, tekivad vabad elektronid ja “augud”, nimetatakse sisemise juhtivusega pooljuhtideks. Sisejuhtivusega pooljuhtides on vabade elektronide kontsentratsioon võrdne "aukude" kontsentratsiooniga. Lisandite juhtivus Lisandite juhtivusega kristalle kasutatakse sageli pooljuhtseadmete loomiseks. Sellised kristallid valmistatakse viievalentse või kolmevalentse keemilise elemendi aatomitega lisandite sisseviimisega
Slaid 19
Elektroonilised pooljuhid (n-tüüpi) Mõiste "n-tüüpi" tuleneb sõnast "negatiivne", mis viitab enamuskandjate negatiivsele laengule. Neljavalentsele pooljuhile (näiteks ränile) lisatakse viievalentse pooljuhi lisand (näiteks arseen). Interaktsiooni käigus tekib iga lisandi aatom kovalentsesse sidemesse räni aatomitega. Küllastunud valentssidemetes ei ole aga arseeni aatomi viiendal elektronil kohta ning see katkeb ja vabaneb. Sel juhul teostab laengu ülekandmist elektron, mitte auk, see tähendab, et seda tüüpi pooljuhid juhivad elektrivoolu nagu metallid. Lisandeid, mis lisatakse pooljuhtidele, muutes need n-tüüpi pooljuhtideks, nimetatakse doonorlisanditeks.
Slaid 20
Aukpooljuhid (p-tüüp) Mõiste "p-tüüp" tuleneb sõnast "positiivne", mis tähistab enamuskandjate positiivset laengut. Seda tüüpi pooljuhte iseloomustab lisaks lisandialusele ka juhtivuse auklik olemus. Neljavalentsele pooljuhile (näiteks ränile) lisatakse väike kogus kolmevalentse elemendi (näiteks indium) aatomeid. Iga lisandi aatom loob kovalentse sideme kolme naaberräni aatomiga. Sideme loomiseks neljanda räni aatomiga ei ole indiumiaatomil valentselektroni, mistõttu see haarab naaberräni aatomite vahelisest kovalentsest sidemest valentselektroni ja muutub negatiivselt laetud iooniks, mille tulemusena tekib auk. Lisandeid, mis sel juhul lisatakse, nimetatakse aktseptori lisanditeks.
Slaid 21
Slaid 22
Füüsikalised omadused pooljuhte on metallide ja dielektrikutega võrreldes enim uuritud. Suures osas soodustab seda tohutu hulk mõjusid, mida ei ole võimalik täheldada ei ühel ega teisel ainel, mis on peamiselt seotud pooljuhtide ribastruktuuri struktuuri ja üsna kitsa ribalaiuse olemasoluga. Pooljuhtühendid jagunevad mitut tüüpi: lihtsad pooljuhtmaterjalid – keemilised elemendid ise: boor B, süsinik C, germaanium Ge, räni Si, seleen Se, väävel S, antimon Sb, telluur Te ja jood I. Germaanium, räni ja seleen. Ülejäänud osa kasutatakse kõige sagedamini lisanditena või keerukate pooljuhtmaterjalide komponentidena. Keeruliste pooljuhtmaterjalide rühma kuuluvad keemilised ühendid, millel on pooljuhtomadused ja mis sisaldavad kahte, kolme või enamat keemilist elementi. Loomulikult on pooljuhtide õppimise peamine stiimul pooljuhtseadmete ja integraallülituste tootmine.
Slaid 23
Täname tähelepanu eest!
Vaadake kõiki slaide
1. Välise välja puudumisel jaotuvad osakesed aine sees nii, et nende tekitatav elektriväli on null. 2. Välisvälja olemasolul toimub laetud osakeste ümberjaotumine ning tekib aine enda elektriväli, mis koosneb välisest E0 väljast ja aine laetud osakeste poolt tekitatud sisemisest E/? Milliseid aineid nimetatakse juhtideks? 3. Dirigendid -
- ained, millel on vabad laengud, mis osalevad soojusliikumises ja võivad liikuda kogu juhi mahu ulatuses
- 4. Välisvälja puudumisel juhis kompenseeritakse “-” vaba laeng ioonvõre “+” laenguga. Elektriväljas tekib ümberjagamine tasuta tasud, mille tagajärjel tekivad selle pinnale kompenseerimata “+” ja “-” laengud
- Seda protsessi nimetatakse elektrostaatiline induktsioon, ja juhi pinnale ilmuvad laengud on induktsioonilaengud.
- 8. Dielektrikutes (isolaatorites) pole vabu elektrilaenguid. Need koosnevad neutraalsetest aatomitest või molekulidest. Laetud osakesed neutraalses aatomis on üksteisega seotud ega saa elektrivälja mõjul liikuda kogu dielektriku ruumala ulatuses.
- Vesi, alkohol,
- lämmastikoksiid (4)
- inertgaasid, hapnik, vesinik, benseen, polüetüleen.
- A) Laengute potentsiaalne energia
- B) Laengute kineetiline energia
- B) null
- A) Need on ained, milles laetud osakesed ei saa elektrivälja mõjul liikuda.
- B) Need on ained, milles laetud osakesed võivad elektrivälja mõjul liikuda.
- A) See on dielektriku positiivsete ja negatiivsete seotud laengute nihkumine vastassuunas
- B) See on dielektriku positiivsete ja negatiivsete seotud laengute nihkumine ühes suunas
- B) See on dielektriku positiivsete ja negatiivsete laengute paigutus keskel
- A) juhi sees
- B) Selle pinnal
- 8. Mittepolaarsed dielektrikud on dielektrikud, mille positiivsete ja negatiivsete laengute jaotuskeskused...
- A) Asjaolu, et elektriväli juhi sees on maksimaalne.
- B) selle kohta, et juhi sees puudub elektriväli
- A) See on positiivselt laetud laengute süsteem
- B) See on negatiivselt laetud laengute süsteem
- B) See on neutraalne laengute süsteem
- Kõnematerjal heli P automatiseerimiseks helikombinatsioonides -DR-, -TR- silpides, sõnades, lausetes ja värssides
- Järgmised sõnamängud Harjutus neljas lisavärav
- Motivatsiooniteooriad. Motiiv ja motivatsioon. Motivatsiooniteooriad Motivatsiooniteooriad erinevates psühholoogilistes suundades
- Phillipsi kooli ärevustesti eesmärk
Slaid 1
Juhtid on ained, milles on palju vaba laenguga osakesi. Näiteks metallides on need väliskesta elektronid, mis on väga nõrgalt seotud aatomituumadega ja kuuluvad seetõttu tegelikult metallijuhi kui terviku hulka. See on nn elektrongaas. Metalli sees puudub elektriväli just tänu laetud osakeste olemasolule, mis võivad kogu metalljuhi ruumala ulatuses vabalt liikuda. Ka teistes juhtides puudub elektriväli. Mõelge elektriväljale metalljuhi sees......
Slaid 2
Slaid 3
Sest E0 = E1, siis E = E0-E1= 0 Juhi sees ei ole elektrivälja
Slaid 4
Kui laengud on tasakaalus, ei ole juhi sees elektrivälja ja laengud paiknevad selle pinnal.
Slaid 5
Dielektrikud
Need on ained, mille sees ei ole vaba laetud osakesi. Eristada tuleb polaarseid dielektrikuid, milles positiivse ja negatiivse laengu kese ei lange kokku. Mittepolaarsetes dielektrikutes langevad positiivse ja negatiivse laengu kese kokku. Elektriväljas muutub iga dielektrik polaarseks.
Slaid 6
Dipool
See on kahe ühendatud vastandliku laengu süsteem, milles positiivse ja negatiivse laengu kese ei lange kokku. Elektrivälja asetatud dipool on allutatud pöördemomendile, mis paneb selle piki välja orienteeruma. M=F٠L, kus L on seotud laengute keskpunktide vaheline kaugus.
Loe ka...
